Abstract. i x + a x +. a = (a x, a y ) z γ + 1 γ + z )
|
|
- Line Thoresen
- 5 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Abstract R, Aharonov-Bohm Schrödinger Landau level Aharonov-Bohm Schrödinger 1 Aharonov-Bohm R Schrödinger ( ) ( ) 1 1 L a = i + a = i x + a x + ( ) 1 i y + a y (1). a = (a x, a y ) rot a = ( x a y y a x )(z) = B + γ Γ παδ(z γ), z R () 0 B, 0 α < 1, Γ R., z = x + iy C (x, y) R Γ = Zω 1 Zω, Im (ω /ω 1 ) > 0 Γ Weierstrass ζ ζ(z) = 1 z + ( 1 z γ + 1 γ + z ) (3) γ γ Γ\{0} a = (a x, a y ) = (Im φ(z), Re φ(z)), φ(z) = B z + αζ(z) (4), a ( 0 < α < 1 ), L a L a u = L a u, Dom(L a ) = C 0 (R \ Γ)
2 L a (L a u, u) B u L a Friedrichs H a H a Aharonov-Bohm Schrödinger H a H a u = L a u in D (R \ Γ), Dom(H a ) = {u L (R ) La u L (R ), lim z γ u(z) = 0 for any γ Γ}. (5) Schrödinger 1). (4) α = 0, rot a = B L a C 0 (R ) H B Schrödinger H B σ(h B ) σ(h B ) = {E n = (n 1)B n = 1,, } E n n Landau level L n E n L 1 ( Landau level B ) = {u L (R ) u = e B 4 z h(z) for some entire function h} ) j+1e φ j (z) = B 4 z z j {φ j } j=0,1,, L 1 1 j!π ( B L 1 P 1 K 1 K 1 (z, w) = B π e B 4 ( z + w zw) = B π e B 4 ( z w iim(zw)) A B = z + B z, A B = z + B z L n+1 = A B L n = (A B )n L 1 A B L n+1 = L n { L n (B) n 1 } 1 (A B )n 1 φ j (n 1)! L n P n K n K n (z, w) = K 1 (z, w)l n 1 ( B z w ) j=0,1,, l n (x) = n k=0 nc k ( x) k k! Laguerre
3 ) + 1 δ ( [Na], Exner-Št ovíček-vytřas [E S V]) rot a = B + παδ(z) {E n, E n + αb} n=1 E n, E n + αb n 3) Aharonov-Bohm[A B] rot a = παδ(z) Alexandrova- [A-T], - [I T] δ δ,. Ω Γ. Theorem 1. ([M N1]) 0 < B, 0 < α < 1.. (1)(i) B π Ω + α > 1 E 1 = B { e B 4 z σ(z) α σ(z)f(z) L (R ) f : entirefunction }. σ(z) = z γ Γ\{0} (( 1 z ) ) e z γ + z γ γ (ii) B Ω + α = 1 B < E 3B E, σ(h) [B, 3B) = π [B, E] [B, 3B),. (iii) B π Ω + α < 1 E 1 = B, B Ω + α π, B < inf σ(h).. () n B π Ω + α > n, E n (3)R = min γ Γ\{0} γ n 0 N R 0 > 0, c > 0 R > R 0 σ(h) [B, E n0 +1) = n 0 n=1 ({E n } S n ), S n [E n + αb e cr, E n + αb + e cr ] ρ(s n ) = n Ω, B π n Ω ρ(e n) B π n 1 Ω
4 n = 1,, n 0 ρ Landau level Theorem. 0 < B, 0 < α < 1.. (1) B π Ω + α > E = 3B ( ) {A e B 4 z σ(z) α σ(z) f(z) L (R ) } f : entirefunction. A = z + φ () B π Ω + α =, E = 3B Aharonov-Bohm Anderson type Aharonov-Bohm Schrödinger ( ) 1 H ω = i + a ω, rot a ω = B + πα γ (ω)δ(z γ). α γ (ω) [0, 1), {α γ (ω)} γ Γ µ, (4) ζ ζ ω (z) = α 0(ω) z + γ Γ\{0} γ Γ ( 1 α γ (ω) z γ + 1 γ + z ) γ Σ R σ(h ω ) = Σ a.s. Theorem 3.([M N]) (1) (i) supp µ ({0} {1}) σ(h B ) Σ B = 0 Σ = [0, ) (ii) supp µ ({0} {1}) = B = 0 0 < inf Σ. () n N (i) B π Ω + E[α γ] > np(α γ 0) E n a.s. (ii) B π Ω + E[α γ] < P(α γ 0) E 1 a.s. (6)
5 3 Aharonov-Bohm ds = y (dx + dy ) H = {z C Imz > 0} L (H, ω) Schrödinger ω = y dx dy 1-form) a = a x dx + a y dy L a = y { (D x + a x ) + (D y + a y ) } Schrödinger D x = 1 i x, D y = 1 i y (-form) da = ( x a y y a x )dx dy a = B dx (B R : ) da = Bω y L B = y { ( D x + B y ) + D y H B L B C 0 (H) H B Maass Laplacian (e.g. Maass[M], Roelcke[R], Elstrodt[E], - [I S]). { [B σ(h B ) =, ) ( B 1), N(B) n=0 {E n} [B + 1, ) ( B > 1) (7) 4 N(B) B 1 E n = (n + 1) B n(n + 1) H Γ = SL (Z) i weight 6 Eisenstein G 6 (z) = (m,n) Z \(0,0) } 1 (mz + n) 6 ϕ(z) = α G ( ) 6(z) B G 6(z), a = y + Im ϕ dx + (Re ϕ)dy (8) Aharonov-Bohm da = Bω + γ Γ παδ γ dx dy
6 SL (Z) Schrödinger H a D SL (Z) Theorem 5. ([M N3]) B 0, 0 < α < 1 N = 1 (1) n N B + παn > 1 + n + πn (n + 1) E n H a () B + παn E 0 = B H a 1 + πn B + παn N w H Γ = SL (Z) w (8) ϕ ϕ(z) = (z)(j(z) j(w)), j(z) = (60G 4(z)) 3 (z) ( Γ = SL (Z) i, Γ = SL (Z) ρ ϕ G 6 (z), G 4 (z) ρ = 1+ 3i ). (z) (The discriminant modular form) j(z) j-invariant SL (R) G (i) G \ H (ii)g = Γ 0 (11) ( 11 References [A B] Y. Aharonov and D. Bohm, Significance of electromagnetic potentials in the quantum theory, Phys. Rev., 115 (1959), [E] J. Elstrodt, Die Resolvente zum Eigenwertproblem der automorphen Formen in der hyperbolischen Ebene, I-III, Math. Ann. 03 (1973), ; Math. Z. 13 (1973), ; Math. Ann. 08, (1974), [E S V] P. Exner and P. Št ovíček and P. Vytřas, Generalized boundary conditions for the Aharonov-Bohm effect combined with a homogeneous magnetic field, J. Math. Phys., 43 (00), no. 5,
7 [I S] Y. Inahama and S. Shirai, The essential spectrum of Schrodinger operators with asymptotically constant magnetic fields on the Poincare upper-half plane, J. Math. Phys., 44 (003), no. 1, [I T] H.T. Ito and H. Tamura, Semiclassical analysis for magnetic scattering by two solenoidal fields, J. London Math. Soc., () 74 (006), no. 3, [L] B. J. Levin, Distribution of zeros of entire functions, American Mathematical Society, [M] H. Maass, Die Differentialgleichungen in der Theorie der elliptischen Modulfunktionen, Math. Ann., 15 (1953), [M N1] T. Mine and Y. Nomura, Periodic Aharonov-Bohm solenoids in a constant magnetic field, Rev. Math. Phys., 18 (006), no. 8, [M N] T. Mine and Y. Nomura, The spectrum of Schrödinger operators with random δ magnetic fields, Ann. Inst. Fourier, Grenoble, 59, (009) [M N3] T. Mine and Y. Nomura, Landau levels on the hyperbolic plane in the presence of Aharonov-Bohm fields, submitted [Na] Y. Nambu, The Aharonov-Bohm problem revisited, Nuclear Phys. B, 579 (3) (000), [A-T] I. Alexandrova and H. Tamura, Aharonov-Bohm effect in resonances of magnetic Schrodinger operators with potentials with supports at large separation, Ann. Henri Poincare, 1 (011), no. 4, [R] W. Roelcke, Das Eigenwertproblem der automorphen Formen in der hyperbolischen Ebene. I, II, Math. Ann., 167 (1966),
Existence of resistance forms in some (non self-similar) fractal spaces
Existence of resistance forms in some (non self-similar) fractal spaces Patricia Alonso Ruiz D. Kelleher, A. Teplyaev University of Ulm Cornell, 12 June 2014 Motivation X Fractal Motivation X Fractal Laplacian
DetaljerQi-Wu-Zhang model. 2D Chern insulator. León Martin. 19. November 2015
Qi-Wu-Zhang model 2D Chern insulator León Martin 19. November 2015 Motivation Repeat: Rice-Mele-model Bulk behavior Edge states Layering 2D Chern insulators Robustness of edge states Motivation topological
DetaljerLow-energy enhancement of M1 strength
Text optional: Institutsname Prof Dr Hans Mustermann wwwfzdde Mitglied der Leibniz-Gemeinschaft Low-energy enhancement of M1 strength R Schwengner 1, S Frauendorf 2, A C Larsen 3 1 Institut für Strahlenphysik,
DetaljerAbelprisvinner L-funksjoner Kjempers skuldre Galois Frobenius Artin Wiles. Årets Abel-pris Robert Langlands
Årets Abel-pris Robert Langlands L for Langlands L-funksjoner L for Langlands L-funksjoner L for L-funksjoner L for Langlands L-funksjoner L for L-funksjoner L-funksjoner er spesielle funksjoner av typen
DetaljerMa Flerdimensjonal Analyse Øving 11
Ma3 - Flerdimensjonal Analyse Øving Øistein Søvik 7.3. Oppgaver 5.3 5. Find the moment of inertie about the -axis. Eg the value of δ x + y ds, for a wire of constant density δ lying along the curve : r
DetaljerVektoranalysis. Aufgaben mit Lösungen. Jörg Gayler, Lubov Vassilevskaya
Vektoranalsis Aufgaben mit Lösungen Jörg Galer, Lubov Vassilevskaa Inhaltsverzeichnis 1. Ebene und räumlich Kurven................................ 1 1.1. Differentiation eines Vektors nach einem Parameter................
DetaljerLattice Simulations of Preheating. Gary Felder KITP February 2008
Lattice Simulations of Preheating Gary Felder KITP February 008 Outline Reheating and Preheating Lattice Simulations Gravity Waves from Preheating Conclusion Reheating and Preheating Reheating is the decay
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet Eksamen i AST5220/9420 Kosmologi II Eksamensdag: Fredag 11. juni 2010 Tid for eksamen: 09.00 12.00 Oppgavesettet er på 4 sider. Vedlegg:
DetaljerSecond Order ODE's (2P) Young Won Lim 7/1/14
Second Order ODE's (2P) Copyright (c) 2011-2014 Young W. Lim. Permission is granted to copy, distribute and/or modify this document under the terms of the GNU Free Documentation License, Version 1.2 or
DetaljerOptimal long-term investment in general insurance
Optimal long-term investment in general insurance Didrik Saksen Bjerkan May 11, 2011 1 / 1 2 / 1 Introduksjon Ruinsannsynligheten for et forsikringsselskap med mulighet for å invistere deler av egenkapitalen
DetaljerElectromagnetic Field Theory for Engineers and Physicists
Electromagnetic Field Theory for Engineers and Physicists Günther Lehner Electromagnetic Field Theory for Engineers and Physicists Translated by Matt Horrer 123 Prof. Dr.rer.nat. Günther Lehner (em.)
DetaljerBEC in microgravity. W. Herr, Institute for Quantum Optics, Leibniz University of Hanover
BEC in microgravity W. Herr, Institute for Quantum Optics, Leibniz University of Hanover Outline Reminder: Why microgravity? Why BEC? BEC in microgravity: Pilot project, Quantus Results Ongoing activity
DetaljerKosmiske strenger. Håkon Enger. Kosmiske strenger p.1/23
Kosmiske strenger Håkon Enger Kosmiske strenger p.1/23 Innhold Spontant symmetribrudd Kosmiske strenger p.2/23 Innhold Spontant symmetribrudd Gravitasjonseffekter av strenger Kosmiske strenger p.2/23 Innhold
DetaljerFILTERDESIGN Ukeoppgavene skal leveres som selvstendige arbeider. Det forventes at alle har satt seg inn i instituttets krav til innleverte oppgaver: Norsk versjon: http://www.ifi.uio.no/studinf/skjemaer/erklaring.pdf
Detaljer(Bessel-)weighted asymmetries
QCD Evolution Workshop, Jefferson Lab 20-04-09 (Bessel-)weighted asymmetries Bernhard Musch (Jefferson Lab) presenting work in collaboration with Daniël Boer (University of Groningen), Leonard Gamberg
DetaljerTFY4170 Fysikk 2 Justin Wells
TFY4170 Fysikk 2 Justin Wells Forelesning 5: Wave Physics Interference, Diffraction, Young s double slit, many slits. Mansfield & O Sullivan: 12.6, 12.7, 19.4,19.5 Waves! Wave phenomena! Wave equation
DetaljerNote: Please use the actual date you accessed this material in your citation.
MIT OpenCouseWae http://ocw.mt.edu 6.641 Electomagnetc Felds, Foces, and Moton, Spng 5 Please use the followng ctaton fomat: Maus Zahn, 6.641 Electomagnetc Felds, Foces, and Moton, Spng 5. (Massachusetts
DetaljerAsymptotic FOEL for the Heisenberg model on boxes
Asymptotic FOEL for the Heisenberg model on boxes Mathematical Many Body Theory, June 13 18 BCAM, Bilbao, Spain Shannon Starr University of Alabama at Birmingham June 16, 2016 https://arxiv.org/abs/1509.00907
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN, MAT 1001, HØSTEN (x + 1) 2 dx = u 2 du = u 1 = (x + 1) 1 = 1 x + 1. ln x
LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN, MAT 00, HØSTEN 06 DEL.. Hvilken av funksjonene gir en anti-derivert for f(x) = (x + )? Løsning. Vi setter u = x +, som gir du = dx, (x + ) dx = u du = u = (x + ) = x + a) x+ b)
DetaljerØVING 4: DIMENSJONERING AV AKSLINGER OG ROTORER. M w. er tangentavsettet ved pkt B i forhold til tangenten ved opplagring A.
SK10 askinkonstruksjon Kap. Oppgae.1. ØVING : DIENSJONERING AV AKSLINGER OG ROTORER Oppgae.1 a) aks. øyespenningen regnes fra: σ _ max ) Nedøyningen ed punkt C (der aften F angriper) er gitt ed δ C CC
Detaljera) Z =ˆν/ˆp b) Z =ˆp/ˆν c) Z =ˆν ˆp ν = 1 p
Noregs teknisk naturvitskaplege universitet Institutt for elektronikk og telekommunikasjon Side 1 av 9 Faglig kontakt under eksamen: Name: Ulf Österberg Tel: 46836143 Eksamen i emne TFE4130 B lgeforplantning
DetaljerRotation-driven Magnetohydrodynamic Flow Using Local Ensemble Transform Kalman Filtering
Rotation-driven Magnetohydrodynamic Flow Using Local Ensemble Transform Kalman Filtering Kayo Ide 2 ide@umd.edu Sarah Burnett 1 burnetts@math.umd.edu Nathanaël Schaeffer 4 nathanael.schaeffer@ univ-grenoble-alpes.fr
DetaljerOptical Properties of Plasmas Based on an Average-Atom Model
Optical Properties of Plasmas Based on an Average-Atom Model Walter Johnson, Notre Dame University Claude Guet, CEA/DAM Ile de France George Bertsch, University of Washington Motivation for this work:
DetaljerStokastiske prosesser i kontinuerlig tid
Stokastiske prosesser i kontinuerlig tid Kjell Arne Brekke October 29, 2001 1 Brownsk bevegelse Vi starter med å definere en Brownsk bevegelse. Denne prosessen bruker vi så senere til å definere en større
DetaljerGradient. Masahiro Yamamoto. last update on February 29, 2012 (1) (2) (3) (4) (5)
Gradient Masahiro Yamamoto last update on February 9, 0 definition of grad The gradient of the scalar function φr) is defined by gradφ = φr) = i φ x + j φ y + k φ ) φ= φ=0 ) ) 3) 4) 5) uphill contour downhill
DetaljerEksamen i SIF5036 Matematisk modellering Onsdag 12. desember 2001 Kl
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 5 Faglig kontakt under eksamen: Harald E Krogstad, tlf: 9 35 36/ mobil:416 51 817 Sensur: uke 1, 2002 Tillatte hjelpemidler:
DetaljerEksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem, våren 2012
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for fysikk Eksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem, våren 2012 Faglærar: Førsteamanuensis John Ove Fjærestad Institutt for fysikk Telefon:
DetaljerCopula goodness-of-fit testing
Daniel Berg Universitetet i Oslo & Norsk Regnesentral DET 14. NORSKE STATISTIKERMØTET Sommarøya 19. -21. Juni 2007 Outline 1. 2. 2.1 Lovende tester 2.2 Cpit2-testen 3. 4. 5. C n C ρ C ρν v u v u v u C
DetaljerMatematik, LTH Kontinuerliga system vt Formelsamling. q t. + j = k. u t. (Allmännare ρ 2 u. t2 Svängningar i gaser (ljud) t 2 c2 2 u
Matematik, LH Kontinuerliga system vt 7 Formelsamling Formelsamligen utgör bara ett stöd för minnet. Beteckningar förklaras sålunda ej. Ej heller anges förutsättningar för formlernas giltighet. Fysikaliska
DetaljerFinite Elements Methods. Formulary for Prof. Estor's exam
Finite Elements Methods Formulary for Prof. Estor's exam Finite Element Method in General One wants to obtain the equilibrium eqautions for the body, discretized by nite elements in the form M Ü + C U
DetaljerEksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem, våren 2012
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for fysikk Eksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem, våren 2012 Faglærar: Førsteamanuensis John Ove Fjærestad Institutt for fysikk Telefon:
Detaljermsjmeeting-2017sep-02i002 . Dehn Sommerville, . Gorenstein., ( ) 2 8, f 0 ( ) = 6, f 1 ( ) = 12, f 2 ( ) = 8 3 ( : )
07 : msjmeeting-07sep-0i00 () Dehn Sommerville. Gorenstein.,... V ( ), V (i),(ii) : (i) F, G F G, (ii) v V {v}., F dim F = F, dim = max{dim F : F }, X X. f i ( ) i,,. d, f i ( ) = {F : F = i } f( ) = (f
DetaljerMAT Vår Oblig 2. Innleveringsfrist: Fredag 23.april kl. 1430
MAT 00 Vår 00 Oblig Innleveringsfrist: Fredag 3.april kl. 430 Oppgaven leveres stiftet med forsideark på ekspedisjonskontoret til Matematisk institutt i 7. etg. i Niels Henrik Abels hus innen fristen.
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO ØKONOMISK INSTITUTT
Eksamen: ECON2130 Statistikk 1 UNIVERSITETET I OSLO ØKONOMISK INSTITUTT Eksamensdag: 29.05.2019 Sensur kunngjøres: 19.06.2019 Tid for eksamen: kl. 09:00 12:00 Oppgavesettet er på 5 sider Tillatte hjelpemidler:
DetaljerEKSAMENSOPPGAVER FOR TMA4120 MATEMATIKK 4K H-03 Del B: Kompleks analyse
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag EKSAMENSOPPGAVER FOR TMA4 MATEMATIKK 4K H-3 Del B: Kompleks analyse Oppgave B- a) Finn de singulære punktene til funksjonen
DetaljerPeriodic solutions for a class of non-autonomous differential delay equations
Nonlinear Differ. Equ. Appl. 16 (2009), 793 809 c 2009 Birkhäuser Verlag Basel/Switzerland 1021-9722/09/060793-17 published online July 4, 2009 DOI 10.1007/s00030-009-0035-8 Nonlinear Differential Equations
DetaljerAsymptotic Distribution of Quasi-Normal Modes for Kerr de Sitter Black Holes
Ann. Henri Poincaré 13 (2012), 1101 1166 c 2012 Springer Basel AG 1424-0637/12/051101-66 published online January 25, 2012 DOI 10.1007/s00023-012-0159-y Annales Henri Poincaré Asymptotic Distribution of
DetaljerEKSAMENSOPPGAVER FOR TMA4120 MATEMATIKK 4K H-03 Del B: Kompleks analyse
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 6 5. juni 3 EKSAMENSOPPGAVER FOR TMA4 MATEMATIKK 4K H-3 Del B: Kompleks analyse Oppgave B- a) Finn de singulære punktene
DetaljerEksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 19. mai :00 13:00
NTNU Side 1 av 2 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 45 43 71 70 Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 19. mai 2012 09:00 13:00 Tillatte hjelpemidler:
DetaljerLøsning til prøveeksamen i MAT2400, V-11
Løsning til prøveeksamen i MAT400, V-11 Oppgave 1 a) Vi ser at den deriverte f (x) = 1 1+x alltid er mindre enn eller lik 1 i tallverdi. Gitt to punkter x, y R, finnes det ifølge middelverdisetningen en
DetaljerSTK juni 2018
Løsningsforslag til eksamen i STK. juni 8 Oppgave Tvillingpar kan være enten eneggede eller toeggede. Sannsynligheten for at det ved en tvillingfødsel blir født eneggede tvillinger er i Nord-Europa omtrent
DetaljerUniversitetet i Oslo Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
Universitetet i Oslo Det matematisk-naturvitenskapelie fakultet Eksamen i: FYS4-Matematiske metoder i fysikk Dato: juni 9 Tid for eksamen: 9- Oppavesettet: sider Tillatte hjelpemidler: Elektronisk kalkulator,
Detaljermelting ECMI Modelling week 2008 Modelling and simulation of ice/snow melting Sabrina Wandl - University of Linz Tuomo Mäki-Marttunen - Tampere UT
and and ECMI week 2008 Outline and Problem Description find model for processes consideration of effects caused by presence of salt point and numerical solution and and heat equations liquid phase: T L
DetaljerFunksjoner av stokastiske variable.
Funksjoner av stokastiske variable. Dekkes av pensumsidene i kap. 7 I ulike sammenhenger, blant annet for å finne fordelingen til estimatorer, er vi interesserte i fordelingen til funksjoner av stokastiske
DetaljerZ L Z o Z L Z Z nl + 1 = = =
SMITHDIAGRAM Bilineær transformasjon fra Zplanet (impedans) til Γplanet (refleksjonsfaktor) Γ Z L Z o Z L Z 0 1 Z L Z 0 Z L Z 0 1 Z nl 1 Z nl 1 Zplanet Im Γplanet Im Re Re AO 00V 1 SMITHDIAGRAM Γplanet
Detaljer7 Global Linkages and Economic Growth
7 Global Linkages and Economic Growth Y t = F(K t,e t L t ), (1) Y t C t = S t = sf(k t, E t L t ). (2) K t+1 K t = sf(k t, E t L t ) δk t, (3) Foundations of International Macroeconomics (297) Chapter
DetaljerDe viktigste formlene i KJ1042
De viktigste formlene i KJ1042 Kollisjonstall Midlere fri veilengde Z AB = πr2 AB u A 2 u 2 B 1/2 N A N B 2πd 2 V 2 Z A = A u A N A V λ A = u A z A = V 2πd 2 A N A Ideell gasslov. Antar at gassmolekylene
DetaljerOppgave 1 OPPGAVER OG LØSNINGSFORSLAG KONTINUASJONSEKSAMEN I FAG SMN 6147 OG SMN 6195 KOMPLEKS ANALYSE STED: HØGSKOLEN I NARVIK. KLASSE:4EL,4RTog5ID
OPPGAVER OG LØSNINGSFORSLAG KONTINUASJONSEKSAMEN I FAG SMN 647 OG SMN 695 KOMPLEKS ANALYSE STED: HØGSKOLEN I NARVIK KLASSE:4EL,4RTog5ID DATO: 8 januar 004 TID: 9.00-.00 ANTALL SIDER: 0 (inklusiv formler)
DetaljerKey objectives in lighting design
Key objectives in lighting design Qualifications no strong "contrasts" good "color rendering" adequate "light levels" no "disturbing reflections" no direct "glare" Radiometry vs. Photometry absolute (energy)
DetaljerLøsningsforslag til hjemmeeksamen i INF3440 / INF4440
Løsningsforslag til hjemmeeksamen i INF3 / INF Jan Egil Kirkebø 7. oktober 3 Oppgave a π = 9 n= (n)!(3 + 39n) (n!) 39 n Srinivasa Ramanujan Vi ser at første dag i 999 har index 5, mens siste registrerte
DetaljerLøsning, eksamen TFY4205 Kvantemekanikk II Onsdag 8. desember 2010
Løsning, eksamen TFY45 Kvantemekanikk II Onsdag 8. desember 1 1a) Det elektriske feltet er [ E = ωk Im ( e x a x + e y a y )e i(kz ωt)] [ = ωk Im ( e + a + + e a )e i(kz ωt)]. Et viktig poeng: E er reell,
DetaljerFunksjoner av stokastiske variable.
Funksjoner av stokastiske variable. Dekkes av pensumsidene i kap. 7 I ulike sammenhenger, blant annet for å finne fordelingen til estimatorer, er vi interesserte i fordelingen til funksjoner av stokastiske
DetaljerAnalysis of ordinal data via heteroscedastic threshold models
Analysis of ordinal data via heteroscedastic threshold models JL Foulley/Applibugs 1 Example Koch s 1990 data on a clinical trial for respiratory illness Treatment (A) vs Placebo (P) 111 patients (54 in
DetaljerFYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk 1 Analytisk mekanikk Lagrangefunksjonen Formelsamling (nynorsk) L = L(q, q, t), (1) til eit fysisk system er ein funksjon av dei generaliserte koordinatane
DetaljerTMA4123/TMA4125 Matematikk 4M/4N Vår 2013
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag TMA41/TMA415 Matematikk 4M/4N Vår 1 Løsningsforslag Øving 1 Skriv om følgende trigonometriske funksjoner til fourierrekker ved
DetaljerLøysingsframlegg/skisse Eksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem 24. mai 2011
Løysingsframlegg/skisse Eksamen TFY 4210 Kvanteteorien for mangepartikkelsystem 24. mai 2011 May 24, 2011 Oppgave 1 1) Ein global fasetransformasjon er på forma ψ ψe iα ψ ψ e iα, (1) der α er ein konstant.
DetaljerExam in FY3464 QUANTUM FIELD THEORY I Friday november 30th, :00 13:00
NTNU Page 1 of 4 Institutt for fysikk Contact during the exam: Professor Kåre Olaussen Telephone: 9 36 52 or 45 43 71 70 Exam in FY3464 QUANTUM FIELD THEORY I Friday november 30th, 2007 09:00 13:00 Allowed
DetaljerPunktladningen Q ligger i punktet (3, 0) [mm] og punktladningen Q ligger i punktet ( 3, 0) [mm].
Oppgave 1 Finn løsningen til følgende 1.ordens differensialligninger: a) y = x e y, y(0) = 0 b) dy dt + a y = b, a og b er konstanter. Oppgave 2 Punktladningen Q ligger i punktet (3, 0) [mm] og punktladningen
DetaljerEksamen i TFY4230 STATISTISK FYSIKK Onsdag 21. desember, :00 19:00
NTNU Side 1 av 3 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 9 36 52 eller 45 43 71 70 Eksamen i TFY4230 STATISTISK FYSIKK Onsdag 21. desember, 2011 15:00 19:00
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk. Løsningsforslag for Oblig 7
FYS2140 Kvantefysikk Løsningsforslag for Oblig 7 Oppgave 2.23 Regn ut følgende intgral a) +1 3 (x 3 3x 2 + 2x 1)δ(x + 2) dx (1) Svar: For å løse dette integralet bruker vi Dirac deltafunksjonen (se seksjon
DetaljerFlows and Critical Points
Nonlinear differ. equ. appl. 15 (2008), 495 509 c 2008 Birkhäuser Verlag Basel/Switzerland 1021-9722/040495-15 published online 26 November 2008 DOI 10.1007/s00030-008-7031-2 Nonlinear Differential Equations
DetaljerInstitutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk. Løsningsforslag til eksamen i FY3403 PARTIKKELFYSIKK Torsdag 31.
NTNU Side av 7 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Dette løsningsforslaget er på 7 sider. Løsningsforslag til eksamen i FY3403 PARTIKKELFYSIKK Torsdag 3. mai 007 Oppgave.
DetaljerFILTERDESIGN Ukeoppgavene skal leveres som selvstendige arbeider. Det forventes at alle har satt seg inn i instituttets krav til innleverte oppgaver: Norsk versjon: http://www.ifi.uio.no/studinf/skjemaer/erklaring.pdf
DetaljerLocalization Properties of the Chalker Coddington Model
Ann. Henri Poincaré (200), 34 373 c 200 Springer Basel AG 424-0637/0/0734-33 published online November 3, 200 DOI 0.007/s00023-00-0056- Annales Henri Poincaré Localization Properties of the Chalker Coddington
DetaljerPtolemy circles and Ptolemy segments
Arch. Math. 98 (2012), 571 581 c 2012 Springer Basel AG 0003-889X/12/060571-11 published online June 12, 2012 DOI 10.1007/s00013-012-0398-7 Archiv der Mathematik Ptolemy circles and Ptolemy segments Thomas
DetaljerMHD oblique stagnation-point flow of a Newtonian fluid
Z. Angew. Math. Phys. 63 (), 7 9 c Springer Basel AG -75//7- published online November 3, DOI.7/s33--7-8 Zeitschrift für angewandte Mathematik und Physik ZAMP MHD oblique stagnation-point flow of a Newtonian
DetaljerGeneralization of age-structured models in theory and practice
Generalization of age-structured models in theory and practice Stein Ivar Steinshamn, stein.steinshamn@snf.no 25.10.11 www.snf.no Outline How age-structured models can be generalized. What this generalization
DetaljerBerry Phases of Boundary Gravitons
Berry Phases of Boundary Gravitons Blagoje Oblak (ETH Zurich) February 2018 Based on arxiv 1703.06142 (JHEP) Based on arxiv 1710.06883 (JHEP) Based on arxiv 1711.05753 (CQG) MOTIVATION Gravity has rich
DetaljerHANDELSHØGSKOLEN I TROMSØ SENTRUM OG PERIFERI. Dixit-Stiglitz-Krugman modellen. Åge Haugslett. Vedlegg til Masteroppgave i - Samfunnsøkonomi (30 stp)
HANDELSHØGSKOLEN I TROMSØ SENTRUM OG PERIFERI Dixit-Stiglitz-Krugman modellen Åge Haugslett Vedlegg til Masteroppgave i - Samfunnsøkonomi ( stp) Vedlegg kap,.. VEDLEGG KAPITTEL KapModATilf.mcd. Den enklestet
DetaljerEKSAMEN I NUMERISK LINEÆR ALGEBRA (TMA4205)
Norges teknisknaturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 6 Faglig kontakt under eksamen: Navn: Brynjulf Owren 93064 EKSAMEN I NUMERISK LINEÆR ALGEBRA TMA405 Fredag 5 desember
DetaljerEKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK og FY2045 KVANTEFYSIKK Tirsdag 4. desember 2007 kl
NORSK TEKST Side av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 9702355 EKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK
DetaljerEksamensoppgave i MA1103 Flerdimensjonal analyse
Institutt for matematiske fag Eksamensoppgave i MA1103 Flerdimensjonal analyse Faglig kontakt under eksamen: Mats Ehrnstrøm Tlf: 735 917 44 Eksamensdato: 22. mai 2018 Eksamenstid (fra til): 09:00 13:00
DetaljerTMA 4110 Matematikk 3 Høsten 2004 Svingeligningen med kompleks regnemåte
TMA 4 Matematikk Høsten 4 Svingeligningen med kompleks regnemåte H.E.K., Inst. for matematiske fag, NTNU Svingeligningen forekommer i mange sammenhenger, og ofte vil vi møte regning og utledninger der
Detaljer1. Intégrales définies et indéfinies I. (a) Soit b > 0. Montrer que pour tout x > 0 la fonction. 2 b. F (x) = arctan bx. 1 (1 + bx) x. f(x) = x t dt.
Chpitre 6 Clcul intégrl 6. Eercices. Intégrles définies et indéfinies I. () Soit b >. Montrer que pour tout > l fonction F () = b rctn b est une primitive de f() = ( + b). (b) Pour R clculer (c) Pour R
DetaljerEksamen TFY4165 Termisk fysikk kl torsdag 15. desember 2016 Bokmål
FY4165 15. desember 2016 Side 1 av 7 Eksamen FY4165 ermisk fysikk kl 09.00-13.00 torsdag 15. desember 2016 Bokmål Ogave 1. (armeledning. Poeng: 10+10+10=30) Kontinuitetsligningen for energitetthet u og
DetaljerA Benchmark of Selected Algorithmic. Machine Learning and Computer Vision
A Benchmark of Selected Algorithmic Differentiation Tools on Some Problems in Machine Learning and Computer Vision FILIP SRAJER ZUZANA KUKELOVA ANDREW FITZGIBBON AD2016 11.9.2016 Version for public release
Detaljera) Bruk de Broglies relasjoner for energi og bevegelsesmengde til å vise at et relativistisk graviton har dispersjonsrelasjonen ω(k) = c λ g
Oppgave Gravitasjonsbøger Gravitasjonsbøger be nyig oppdaget av LIGO-eksperimentet. Vi ska her anta at gravitasjon skydes en partikke, gjerne kat gravitonet, som har en masse m g. Under vi du få bruk for
DetaljerSplitting the differential Riccati equation
Splitting the differential Riccati equation Tony Stillfjord Numerical Analysis, Lund University Joint work with Eskil Hansen Innsbruck Okt 15, 2014 Outline Splitting methods for evolution equations The
DetaljerProbema di Marek. (Problema dei quattro punti inaccessibili).
ISTITUTO TECNICO STATALE COMMERCIALE E PER GEOMETRI "In Meoria dei Morti per La Patria" Viale Enrico Millo, 1-16043 Chiavari Laboratorio di Topografia - G.P.S. - G.I.S Anno scolastico 2009-2010 Soario
DetaljerAnbefalte oppgaver - Løsningsforslag
Anbefalte oppgaver - Løsningsforslag Uke 6 12.6.4: Vi finner først lineariseringen i punktet (2, 2). Vi har at Lineariseringen er derfor 2x + y f x (x, y) = 24 (x 2 + xy + y 2 ) 2 2y + x f y (x, y) = 24
DetaljerEKSAMEN I FAG FASTE STOFFERS FYSIKK 2 Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Fredag 16. januar 1998 Tid:
Side av 4 Norges tekisk-aturviteskapelige uiversitet Istitutt for fysikk Faglig kotakt uder eksae: Nav: Ola Huderi Tlf.: 934 EKSAMEN I FAG 74435 - FASTE STOFFERS FYSIKK Fakultet for fysikk, iforatikk og
DetaljerEksamen i TFE4130 Bølgeforplantning
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for elektronikk og telekommunikasjon Side 1 av 5 Faglig kontakt under eksamen Navn: Ulf Österberg Tlf: 46 83 61 43 Eksamen i TFE4130 Bølgeforplantning
DetaljerSolutions #12 ( M. y 3 + cos(x) ) dx + ( sin(y) + z 2) dy + xdz = 3π 4. The surface M is parametrized by σ : [0, 1] [0, 2π] R 3 with.
Solutions #1 1. a Show that the path γ : [, π] R 3 defined by γt : cost ı sint j sint k lies on the surface z xy. b valuate y 3 cosx dx siny z dy xdz where is the closed curve parametrized by γ. Solution.
DetaljerOppgave 1. ( xφ) φ x t, hvis t er substituerbar for x i φ.
Oppgave 1 Beviskalklen i læreboka inneholder sluttningsregelen QR: {ψ φ}, ψ ( xφ). En betingelse for å anvende regelen er at det ikke finnes frie forekomste av x i ψ. Videre så inneholder beviskalklen
DetaljerElectrodynamics. Manfred Hammer, Hugo Hoekstra, Lantian Chang, Mustafa Sefünç, Yean-Sheng Yong
Electrodynamics Lecture D Manfred Hammer, Hugo Hoekstra, Lantian Chang, Mustafa Sefünç, Yean-Sheng Yong Integrated Optical MicroSystems MESA + Institute for Nanotechnology University of Twente, The Netherlands
DetaljerRingvorlesung Biophysik 2016
Ringvorlesung Biophysik 2016 Born-Oppenheimer Approximation & Beyond Irene Burghardt (burghardt@chemie.uni-frankfurt.de) http://www.theochem.uni-frankfurt.de/teaching/ 1 Starting point: the molecular Hamiltonian
DetaljerST0202 Statistikk for samfunnsvitere
ST0202 Statistikk for samfunnsvitere Bo Lindqvist Institutt for matematiske fag Situasjonen er som i quiz-eksempelet: n = 4, p = 1/3 ( suksess betyr å gjette riktig alternativ), q = 2/3. Oppgave: Finn
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i INF3440/4440 Signalbehandling Eksamensdag: xx. desember 007 Tid for eksamen: Oppgavesettet er på 6 sider. Vedlegg: Tillatte hjelpemidler:
DetaljerEksamen i fag RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 26. mai 2000 Tid: 09:00 14:00
Side 1 av 3 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Kåre Olaussen Telefon: 9 36 52 Eksamen i fag 74327 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag
DetaljerEksamen i FY3403/TFY4290 PARTIKKELFYSIKK Mandag 12. desember :00 13:00
NTNU Side 1 av 6 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 9 36 5 eller 45 43 71 70 Eksamen i FY3403/TFY490 PARTIKKELFYSIKK Mandag 1. desember 005 09:00 13:00
Detaljer1000 Solved Problems in Modern Physics
1000 Solved Problems in Modern Physics Ahmad A. Kamal 1000 Solved Problems in Modern Physics 123 Dr. Ahmad A. Kamal 425 Silversprings Lane Murphy, TX 75094, USA anwarakamal@yahoo.com ISBN 978-3-642-04332-1
DetaljerOn time splitting for NLS in the semiclassical regime
On time splitting for NLS in the semiclassical regime Rémi Carles CNRS & Univ. Montpellier Rémi Carles (Montpellier) Splitting for semiclassical NLS 1 / 21 Splitting for NLS i t u + 1 2 u = f ( u 2) u,
DetaljerForelesning 13. mars, 2017
Forelesning 13. mars, 217 AVSNITT 5.2 Kovariansen mellom to variable Korrelasjon mellom to variable AVSNITT 5.3 Betingede fordelinger Kovariansen mellom to stokastiske variable Kovariansen mellom to stokastiske
Detaljerˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ÿ Œ œ ˆ ˆ Š Œ. .. ³μ. μ ± Ë ²Ó Ò Ö Ò Í É Å ˆˆ Ô± ³ É ²Ó μ Ë ±, μ, μ Ö Œ Œ ˆˆ 79 ˆ Š ˆ
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 01.. 4.. 1 Ÿ Œ œ ˆ ˆ Š Œ ˆˆ ˆÄ ˆƒƒ Œˆ Œ Š.. ³μ μ ± Ë ²Ó Ò Ö Ò Í É Å ˆˆ Ô± ³ É ²Ó μ Ë ±, μ, μ Ö ˆ 70 Ÿ Œ œ ˆ ˆ Š Œ ˆˆ ˆÄ 7 ˆ ˆ IFW- ˆˆ ˆ Œ Œ Œ ˆˆ 79 Š ˆ 80 ˆ Š ˆ 81 E-mail: neznamov@vniief.ru
DetaljerUtvidet løsningsforslag til Eksamen vår 2010
Utvidet løsningsforslag til Eksamen vår 2010 Morten Brun og Runar Ile 1 Dette er et utvidet løsningsforslag hvor det er gitt alternativer løsninger på flere av punktene og noen tips og kommentarer. På
DetaljerSTK Statistiske metoder og dataanalyse høsten 2019 Løsningsforslag til oppgaver i læreboka for uke 38
STK1110 - Statistiske metoder og dataanalyse høsten 2019 Løsningsforslag til oppgaver i læreboka for uke 38 Vinnie Ko & Ørnulf Borgan September 21, 2019 Lærebok: Modern Mathematical Statistics with Applications
DetaljerEksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 11. august :00 13:00
NTNU Side 1 av 3 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 45 43 71 70 Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 11. august 2012 09:00 13:00 Tillatte hjelpemidler:
DetaljerFourierhyperfunksjoner
Fourierhyperfunksjoner Skartsæterhagen Maria Kristine Master i matematikk Oppgaven levert: Juni 2008 Hovedveileder: Eugenia Malinnikova, MATH Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for
DetaljerFigur 1: Skisse av Franck-Hertz eksperimentet. Hentet fra Wikimedia Commons.
Oppgave 1 Franck-Hertz eksperimentet Med utgangspunkt i skissen i figuren under, gi en konsis beskrivelse av Franck-Hertz eksperimentet, dets resultater og betydning for kvantefysikken. [ poeng] Figur
DetaljerPhysical origin of the Gouy phase shift by Simin Feng, Herbert G. Winful Opt. Lett. 26, (2001)
by Simin Feng, Herbert G. Winful Opt. Lett. 26, 485-487 (2001) http://smos.sogang.ac.r April 18, 2014 Introduction What is the Gouy phase shift? For Gaussian beam or TEM 00 mode, ( w 0 r 2 E(r, z) = E
Detaljer