Rotasjonsbevegelser 13.04.2015

Like dokumenter
Rotasjonsbevegelser

Flerpartikkelsystemer Rotasjonsbevegelser

Bevegelse i én dimensjon

Bevegelse i én dimensjon

Bevegelse i én dimensjon

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Stivt legemers dynamikk

Bevegelse i én dimensjon (2)

Stivt legemers dynamikk

Potensiell energi Bevegelsesmengde

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Repetisjon

Kinematikk i to og tre dimensjoner

Stivt legemers dynamikk

Repetisjon Eksamensverksted i dag, kl , Entropia

Stivt legemers dynamikk

Flerpartikkelsystemer Rotasjonsbevegelser

Arbeid og kinetisk energi

Stivt legemers dynamikk

Betinget bevegelse

Bevegelse i én dimensjon

Betinget bevegelse neste uke: ingen forelesning (17. og 19.2) ingen data verksted (19. og 21.2) gruppetimer som vanlig

Arbeid og kinetisk energi

Arbeid og kinetisk energi

Betinget bevegelse

Krefter og betinget bevegelser Arbeid og kinetisk energi

Stivt legemers dynamikk. Spinn

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Arbeid og potensiell energi

Bevegelse i én dimensjon

Øving 1: Bevegelse. Vektorer. Enheter.

Bevegelse i én dimensjon (2)

Repetisjon

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Stivt legemers dynamikk

Arbeid og kinetisk energi

Arbeid og potensiell energi

Bevegelse i én dimensjon

Krefter og betinget bevegelser

FYS3140 KORT INTRODUKSJON TIL KONTINUERLIGE GRUPPER

TFY4104 Fysikk Eksamen 18. desember 2013 Side 1 av 18

Stivt legemers dynamikk

Arbeid og potensiell energi

E K S A M E N S O P P G A V E : FAG: FYS105 Fysikk LÆRER: Per Henrik Hogstad KANDIDATEN MÅ SELV KONTROLLERE AT OPPGAVESETTET ER FULLSTENDIG

Bevegelse i én dimensjon (2)

Stivt legemers dynamikk. Spinn

Go to and use the code Hva var viktig i siste forelesning? FYS-MEK

Bevegelsesmengde og kollisjoner

Arbeid og potensiell energi

Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Kap. 8 Bevegelsesmengde. Flerpartikkelsystem. Kap. 8 Bevegelsesmengde. Flerpartikkelsystem. Sentralt elastisk støt. Generell løsning: kap8.

t [0, t ]. Den er i bevegelse langs en bane. Med origo menes her nullpunktet

Stivt legemers dynamikk

Kinematikk i to og tre dimensjoner

Arbeid og potensiell energi

Oppsummering Mekanikk. Newtons 2. lov: masse akselerasjon = kraft (total ytre kraft) Posisjon x [m] dx dt. v x. a x () t dt. Hastighet v x [m/s]

Tillegg nr 1 til Grunnprospekt datert 27. mai 2015 i henhold til EU's Kommisjonsforordning nr 809/2004

Tre klasser kollisjoner (eksempel: kast mot vegg)

Fourieranalyse. Fourierrekker på reell form. Eksempel La. TMA4135 Matematikk 4D. En funksjon sies å ha periode p > 0 dersom

Repetisjon

Arbeid og potensiell energi

H Ø G S K O L E N I B E R G E N Avdeling for lærerutdanning

Forelesning 2 MET3592 Økonometri ved David Kreiberg Vår 2011

Fagnr: FIOIA I - Dato: Antall oppgaver: 2 : Antall vedlegg:

Oppgaver. Hypotesetesting testing av enkelthypoteser. Forelesning 4 og 5 MET3592 Økonometri ved David Kreiberg Vår 2011

Refleksjon og transmisjon av transverselle bølger på en streng

5 z ds = x 2 +4y 2 4

Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Løsningsforslag til øving 11

Gravitasjon og planetenes bevegelser. Statikk og likevekt

EKSAMENSOPPGA VE. Fagnr: FO 44JA Dato: Antall oppgaver:

Gravitasjon og planetenes bevegelser. Statikk og likevekt

Stivt legemers dynamikk. Spinn

Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Gravitasjon og planetenes bevegelser. Statikk og likevekt

Fiktive krefter

Høst 95 Test-eksamen. 1. Et legeme A med masse m = kg påvirkes av en kraft F gitt ved: F x = - t F y = k t 2 = 5.00N = 4.00 N/s k = 1.

UNIVERSITETET I OSLO

Fiktive krefter

INF3400 Del 5 Statisk digital CMOS

Øvingsoppgaver. Innledende oppgaver. Alle oppgaver er merket ut fra vanskelighetsgrad på følgende måte: * Enkel ** Middels vanskelig *** Vanskelig

Newtons lover i én dimensjon

FYSIKK-OLYMPIADEN

Fiktive krefter. Gravitasjon og planetenes bevegelser

EKSAMEN Løsningsforslag

Stivt legemers dynamikk

Newtons lover i én dimensjon (2)

OPPGAVESETT MAT111-H16 UKE 47. Oppgaver til seminaret 25/11

TMA4100 Matematikk 1, 4. august 2014 Side 1 av 12. x 2 3x +2. x 2

Spesiell relativitetsteori

TFY4106 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Test 2.

Matematikk 1P-Y. Teknikk og industriell produksjon

4 Energibalanse. TKT4124 Mekanikk 3, høst Energibalanse

arbeid - massesenter - Delvis integrasjon Forelesning i Matematikk 1 TMA4100

Løsningsforslag til ukeoppgave 10

Forelesning 17 torsdag den 16. oktober

Fiktive krefter. Gravitasjon og ekvivalensprinsippet

Eksamen i LOG530 Distribusjonsplanlegging

Transkript:

Roasjonsbevegelser 3.04.05 Mveseksamen: resulaer leges u nese uke løsnngsforslag på semesersden koneeksamen bare for sudener med begrunne fravær kke nødvendg å så på mveseksamen for å gå opp l slueksamen mveseksamen eller 30% l slukaraker Gruppemer: gruppe 5, 6 og 7 (Man. 4 6) slås sammen dag på Ø443 gruppe 3 og 4 (Tr. 4 6) slås sammen morgen på Ø443 FYS-MEK 0 3.04.05

Massesener r m R rdm r( r) dv m M M V ρ(r): ehe y r V V d R A d V d R z x Newons. lov: F ex d P d MV MA yre kraf: akselerasjon l massesenere ndre krefer: ngen påvrknng på massesenere FYS-MEK 0 3.04.05

y Massesenersysem y x r ( ) R( ) r, ( ) cm y x x massesenersysem S : R 0 koordnasysem som beveger seg med massesenere P 0 K MV K MV N m v cm, knesk energ bevegelsen l massesenere (parabelbane) bevegelsen relav l massesenere (roasjon) FYS-MEK 0 3.04.05 3

Poensell energ flerparkkelsysem F kj F ne F ex j F j ex konservav yre kraf: F U ( r ) konservav ndre kraf: F U r, r ) U U ( r ) U ( r, r ) o j j j j j ( j U ex U n F k F j ex F F jk k j ex F k F k ex F j F j E o K cm K cm U ex U n spesalfall: sv legeme parkler beveger seg kke relav l hverandre parkler kan bevege seg relav l massesenere bevegelsen beskrves ved ranslasjoner og roasjoner ngen vbrasjoner eller deformasjoner FYS-MEK 0 3.04.05 4

v separere bevegelsen: bevegelsen l massesenere bevegelsen relav l massesenere r ( ) R( ) r, ( ) cm bevegelsen l massesenere bevegelsen relav l massesenere bevegelsen besemmes av yre krefer som vrker på saven jevn roasjon om massesenere l saven FYS-MEK 0 3.04.05 5

Roasjonsbevegelse bevegelsesdagram v karakerserer roasjonsbevegelser: roasjonsakse roasjonsvnkel z akse som roasjonsakse (u av avlen) roasjon posv renng negav z akse som roasjonsakse (nn avlen) roasjon negav renng v ser også: roasjon går raskere: vnkelen forandrer seg mer samme d FYS-MEK 0 3.04.05 6

Vnkelhasghe gjennomsnlg vnkelhasghe: ( ) ( ) momenan vnkelhasghe: lm 0 d konsan vnkelhasghe:.5 rad/s renger kke være konsan: (momenan) vnkelakselerasjon: d d konsan vnkelhasghe: 4 rad/s FYS-MEK 0 3.04.05 7

hp://pngo.upb.de/ access number: 878 Hvor mange grader lsvarer radan? A. rad = grader B. rad = 80 o C. rad = 0 o D. rad = 57.3 o E. Radan er kke e vnkelmål FYS-MEK 0 3.04.05 8

ranslasjon roasjon possjon x () () hasghe v( ) dx ( ) d akselerasjon a( ) dv d x d d ( ) v kan negrere bevegnngslgnnger d på samme moe: () d 0 0 ( ) ( ) ( 0 ) 0 for konsan vnkelhasghe: ( ) 0 FYS-MEK 0 3.04.05 9

d () d ( ) 0 ( ) 0 ( ) 0 0 ( ) 0 ( ) 0 0 0 0 0 0 0 0 0 for konsan vnkelakselerasjon: ( ) 0 0 for en g vnkelakselerasjon () og nalbengelser 0 og 0 kan v beregner vnkel og vnkelhasghe. analysk ved negrasjon eller numersk: ( ( ) ( ) ( ) ) ( ) ( ) (Euler-Cromer) FYS-MEK 0 3.04.05 0

Vnkelhasghe lneær hasghe es sav roerer med vnkelhasghe : d en punk avsand R fra roasjonsakse beveger seg en buelengde s dsnervall s R v s R v ds d R R FYS-MEK 0 3.04.05

hp://pngo.upb.de/ access number: 878 Du sykler slk a annhjule som er fese l pedalen får en vnkelakselerasjon A. Vnkelakselerasjon l bakhjule B er:. B < A. B = A 3. B > A A B hasghe l kjeden: v r A r A B B B ra A rb B db d r r A B A r r A B da r r A B A r A r B B A FYS-MEK 0 3.04.05

Roasjoner re dmensjoner z v velger e koordnasysem: z akse er roasjonsakse roasjon x-y plane x r v y hasghe har angensal renng: v v r, v kˆ kˆ r v kan defnere vnkelhasghe som en vekor: z z kˆ v r z 0 z 0 y x x FYS-MEK 0 3.04.05 3 y

hp://pngo.upb.de/ access number: 878 V har e høyrehen koordnasysem med enhesvekorer, j, og k. Vekor (kryss) produke k j er lk: z k.. 3. j 4. j 5. k 6. k 7. 0 8. j = k j k = k = j x j = k k j = k = j j y FYS-MEK 0 3.04.05 4

a punk r () beveger seg på en srkelbane med radus roasjonsaksen peker z-renng v, v r v r v r sn akselerasjon: dv d dr a r a r ( r) r v for srkelbevegelse med konsan vnkelhasghe: 0 a ( r) a ( r ) r sn v senrpealakselerasjon FYS-MEK 0 3.04.05 5

Sv legeme relave possjonen l o punker endrer seg kke kan kke deformeres. Roasjon av e sv legeme: beskreve av aksen ω og punk O. aller punker legeme roerer med samme ω Hasgheen l e punk r uˆ zkˆ v r kˆ ( uˆ zkˆ ) kˆ uˆ û dv d dr a r r ( r) r er: v r hvor ρ = x + y u ρ radal enhesvekor zkˆ kˆ u φ angensal enhesvekor r v angensal + senrpealakselerasjon y x FYS-MEK 0 3.04.05 6

FYS-MEK 0 3.04.05 7 Roasjon av e sv legeme: r v knesk energ l e punk: m m v K hasghe l e punk : ) (sn r r v v m m K K knesk energ l hele legeme: defnsjon: I z m reghesmomen for legeme om aksen z I z K jo sørre reghesmomene, jo mer energ behøves for å få legeme å roere mv K lneærbevegelse:

FYS-MEK 0 3.04.05 8 Eksempel v anar a massene er punkformg og forbndelsen masseløs N z m I 0 ma ma m I z 0 0 0 m m I z ) ( ) ( ma a m a m

Roasjon av e sv legeme: konnuerlg legeme med masseehe (r) m som roerer med vnkelhasghe om aksen e volumelemen dv har masse dm m ( r ) dv kˆ dm og avsand fra roasjonsaksen knesk energ l volumelemene: dk v dm dm m ( r) dv knesk energ l hele legeme: K m( r) dv V m V (r) dv z m M V I m I dm ( r) dv z K I z FYS-MEK 0 3.04.05 9

hp://pngo.upb.de/ access number: 878 Legemene er homogene og har samme masse og yre dmensjoner. Hvlke legeme har mns reghesmomen om den vse aksen?. sylnderen. sylnderskalle 3. reghesmomen er de samme den oale massen er den samme: M dm M m men avsanden av massepunkene fra roasjonsaksen er gjennomsnlg sørre for sylnderskalle: I z dm M m FYS-MEK 0 3.04.05 0