Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Like dokumenter
Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Potensiell energi Bevegelsesmengde og kollisjoner

Potensiell energi Bevegelsesmengde

Bevegelsesmengde og kollisjoner

Arbeid og kinetisk energi

Bevegelsesmengde og kollisjoner

Arbeid og kinetisk energi

Arbeid og kinetisk energi

Arbeid og potensiell energi

Bevegelsesmengde Kollisjoner

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Betinget bevegelse

Krefter og betinget bevegelser Arbeid og kinetisk energi

Bevegelsesmengde og kollisjoner Flerpartikkelsystemer

Betinget bevegelse

Arbeid og potensiell energi

Bevegelse i én dimensjon

Arbeid og potensiell energi

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Betinget bevegelse neste uke: ingen forelesning (17. og 19.2) ingen data verksted (19. og 21.2) gruppetimer som vanlig

Bevegelse i én dimensjon

Bevegelse i én dimensjon (2)

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Go to and use the code Hva var viktig i siste forelesning? FYS-MEK

Repetisjon Eksamensverksted i dag, kl , Entropia

E K S A M E N S O P P G A V E : FAG: FYS105 Fysikk LÆRER: Per Henrik Hogstad KANDIDATEN MÅ SELV KONTROLLERE AT OPPGAVESETTET ER FULLSTENDIG

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Arbeid og potensiell energi

Arbeid og kinetisk energi

Repetisjon

Arbeid og kinetisk energi

Arbeid og kinetisk energi

Repetisjon

Rotasjonsbevegelser

Løsningsforslag eksamen TFY des 2013

Fiktive krefter

Kap 5 Anvendelser av Newtons lover

Bevegelse i én dimensjon

Bevegelse i én dimensjon (2)

Arbeid og kinetisk energi

Newtons lover i to og tre dimensjoner

FAG: FYS105 Fysikk LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad

Bevegelse i én dimensjon

Våren Ordinær eksamen

Løsningsforslag kontinuasjonseksamen FYS1000 H11 = 43, 6. sin 90 sin 43, 6

Bevegelse i én dimensjon

FAG: FYS116 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Grethe Lehrmann

Kinematikk i to og tre dimensjoner

H Ø G S K O L E N I B E R G E N Avdeling for lærerutdanning

Fysikk 2 Eksamen høsten Løsningsforslag

Spesiell relativitetsteori

Bevegelse i én dimensjon

Fysikk 2 Eksamen våren Løsningsforslag

FAG: FYS113 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Grethe Lehrmann

Løsningsforslag til eksempeloppgave 2 i fysikk 2, 2009

Arbeid og kinetisk energi

Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek1110 våren 2008

Flerpartikkelsystemer Rotasjonsbevegelser

FYSIKK-OLYMPIADEN

Fysikkolympiaden 1. runde 26. oktober 6. november 2009

Repetisjonsoppgaver kapittel 4 løsningsforslag

Repetisjonsoppgaver kapittel 3 - løsningsforslag

, og dropper benevninger for enkelhets skyld: ( ) ( ) L = 432L L = L = 1750 m. = 0m/s, og a = 4.00 m/s.

Newtons lover i to og tre dimensjoner

FAG: FYS117 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Kjemi : Turid Knutsen

FAG: FYS116 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Grethe Lehrmann

Betinget bevegelse og friksjon

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Betinget bevegelse og friksjon

Fysikkonkurranse 1. runde november 2001

FYS 105 Fysikk Ordinær eksamen vår 2005

Kinematikk i to og tre dimensjoner

Kinematikk i to og tre dimensjoner

FAG: FYS116 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Kjemi : Turid Knutsen

Bevegelse i én dimensjon (2)

FAG: FYS Fysikk LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad

TFY4115 Fysikk. Nettside: Laboratoriekurs: 13 regneøvinger Minst 8 må innleveres og godkjennes

Løsningsforslag til eksamen i REA Fysikk,

Løsningsforslag til eksamen FY0001 Brukerkurs i fysikk Torsdag 3. juni 2010

Høst 98 Ordinær eksamen

FAG: FYS115 Fysikk/Kjemi LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad Kjemi : Turid Knutsen

Forelesning nr.2 INF 1411 Elektroniske systemer

1) Hva blir akselerasjonen til en kloss som glir nedover et friksjonsfritt skråplan med helningsvinkel 30?

Harald Bjørnestad: Variasjonsregning en enkel innføring.

Løsning: V = Ed og C = Q/V. Spenningen ved maksimalt elektrisk felt er

Rotasjonsbevegelser

EKSAMENSOPPGAVE. Avdeling for ingeniørutdanning. Faglig veileder: Per Ola Rønning Eksamenstid, fra - til: Antall vedlegg: 2

2. Bevegelse. Fysikk for ingeniører. Klassisk mekanikk. 2. Bevegelse. Side 2-1.

Øving 1: Bevegelse. Vektorer. Enheter.

Øving 3: Impuls, bevegelsesmengde, energi. Bevaringslover.

Newtons lover i to og tre dimensjoner

Stivt legemers dynamikk

UNIVERSITETET I OSLO

Norsk Fysikklærerforening Norsk Fysisk Selskaps faggruppe for undervisning

Fysikkolympiaden Norsk finale 2016

Fysikk for ingeniører. 9. Fluidmekanikk. Løsninger på blandede oppgaver. Side 8-1

Løsningsforslag. Midtveiseksamen i Fys-Mek1110 våren 2008

Høst 95 Test-eksamen. 1. Et legeme A med masse m = kg påvirkes av en kraft F gitt ved: F x = - t F y = k t 2 = 5.00N = 4.00 N/s k = 1.

LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TFY4160 BØLGEFYSIKK Torsdag 9. august 2007 kl

Transkript:

Poensiell energi eegelsesengde og kollisjoner 6.3.27 YS- MEK 6.3.27

Energidiagraer energibearing: E K U K U U du/d..5 du d du d likeekspunk U/U -.5 -. -.5 -.2 iniu i poensiell energi sabil likeekspunk 2 d U 2 d > -.25 5 5 2 25 3 / U U / 2 aksiu i poensiell energi usabil likeekspunk 2 d U 2 d < YS- MEK 6.3.27 2

Poensial i re diensjoner konserai kraf: arbeid: W, d dr inegral uahengig a eien, U r U r bare ahengig a sar og sluposisjon poensiell energi: U r U,, z én diensjon: re diensjoner: du d U U,, z U z i j z k U U U i j k i j k U z z U konserai kraf U arbeid uahengig a eien YS- MEK 6.3.27 3

YS- MEK 6.3.27 4 Eksepel: graiasjon på jorden g k U g z g z k z j i U k z g z j g z i z g g k g k j i U g k z

Graiasjon generell: M M G u r G 2 3 r r U GM i r j z k r M U G r U i GM r 2 2 GM z 2 2 2 2 z 2 3 2 M GM 2 G 2 r 3 på sae åe M j G r U 3 M k G r U 3 z i sfæriske koordinaer: YS- MEK 6.3.27 5

YS- MEK 6.3.27 6 Eepel: 2 3 2 3, U 2 3 3 U U 4 j i U 4 3 3, 2 gradien i rening a den sørse helningen i poensiale U

hp://pingo.upb.de/ access nuber: 245786 Er krafen konserai? i j D C. Ja 2. Nei 3. e ikke langs lukke kure: W CD roasjon curl: W D W DC < W W C > 3-di: konserai kraf kraf bare posisjonsahengig nødendig en ikke ilsrekkelig beingelse kraf U konserai YS- MEK 6.3.27 7

Ikke-konseraie krefer i dekoponerer neokrafen i Ø konseraie kraf Ø ikke-konseraie kraf f ne f f d W W f W ne for en konserai kraf kan i finner e poensial slik a: W U U W ne W W f U U W f K K K U K U W f E E W f ΔE E E Wf f dr forandring i den ekaniske energien arbeid a ikke-konseraie krefer YS- MEK 6.3.27 8

Eksepel: skråplan friksjon: f µ N d α G N2L i -rening: N G N g cos α a N g cosα f µ N µ g cosα d d poensiell energi: energibearing: U gh glsinα U Δ E K U K U W f f d r L f d L 2 ΔE gl sinα dg dʹ 2 µ cosα gl sinα µ dgl cosα 2 µ g cosα L d 2gLsinα µ cos Hor er energien ΔE? d α YS- MEK 6.3.27 9

Terisk energi friksjon aoære ibrasjoner kineisk og poensiell energi på ikroskopisk niå ikroskopiske beegelser are friksjon arer klossen og plane eperaur i ssee kloss skråplan øker energien i hele ssee er bear: lukke sse: arbeid fra re kraf: Ø jeg rekker klossen opp Ø jeg løfer klossen opp Ø konseraie krefer kineisk poensiell energi Ø ikke konseraie krefer dissipaie krefer ekanisk erisk energi YS- MEK 6.3.27

YS- MEK 6.3.27 Eksepel: bilkrasj ʹ ʹ fra på fra på N2L for bil : a fra på N2L for bil : a fra på anskelig å odellere krafen N3L: fra på på fra a a for en id før og en id eer kollisjonen d a a d a d a bear ʹ ʹ his bilene henger saen eer krasj:

eegelsesengde sørrelsen p kalles beegelsesengde dp i d Newons andre lo: e d d a i d d d d his er konsan i il se senere: Ø assen forandrer seg ed hasighe Ø også parikler uen asse f.eks. fooner har beegelsesengde e i i dp d er derfor den es generelle foruleringen a Newons andre lo neokrafen so irker på e legee forandrer beegelsesengden YS- MEK 6.3.27 2

Kollisjoner ballen påirkes a en kopliser kraf i idsroe il er: p p p p d p d d d J J neo kraf ipuls YS- MEK 6.3.27 3

hp://pingo.upb.de/ access nuber: 245786 Ha er endringen i beegelsesengden il ognen?. -3 kg /s 2. -2 kg /s 3. - kg /s 4. kg /s 5. 3 kg /s p kg 2 /s i 2 kg /s i p kg /s i kg /s i Δp p p J 3 kg /s i YS- MEK 6.3.27 4

hp://pingo.upb.de/ access nuber: 245786 To ideniske biler kjører ed sae hasighe. Den førse krasjer i en beong egg, den andre i ønner fl ed sand. I hilke ilfelle er ipulsen fra neokrafen på bilen sørs?. Tilfelle beong egg 2. Tilfelle 2 sand ønner 3. Ipulsen er den sae i begge ilfeller. 4. Trenger er inforasjon o krefene for å agjøre. p p p p d p d d d J i begge ilfeller YS- MEK 6.3.27 5

all spreer i gule del : ballen faller i kan finne ed energiberakninger del 2: ballen deforeres i konak ed gule kopliser kraf fra gule på ballen endring a beegelsesengde krafen behøer ikke ære konseraie energi er ikke bear ballen spreer ikke like hø opp igjen del 3: ballen går opp il sin ne aksiale høde J Δp d ipuls: inegrale under kuren konakkraf >> graiasjon srke og arighe a krafen YS- MEK 6.3.27 6

all spreer i gule anskelig å odellere krafen gjenno en kollisjon ofe kjenner i ikke i kan åle beegelsesengde før og eer kollisjonen ipuls gir inforasjon o den gjennosnilige krafen Δp Δ Δ J d ag YS- MEK 6.3.27 7

hp://pingo.upb.de/ access nuber: 245786 To ideniske biler kjører ed sae hasighe. Den førse krasjer i en beong egg, den andre i ønner fl ed sand. I hilke ilfelle er gjennosniskrafen på bilen sørs?. Tilfelle beong egg 2. Tilfelle 2 sand ønner 3. Krafen er den sae i begge ilfeller. 4. Ikke nok inforasjon il å agjøre. sand ønner: krasj ar er id p p d p d d d J ipuls er den sae gjennosniskraf er indre YS- MEK 6.3.27 8

YS- MEK 6.3.27 9

hp://pingo.upb.de/ access nuber: 245786 Du prøer å ele en bowlingpinne ed en ball. Du har o baller a sae sørrelse og asse, én lage a gui og den andre lage a plasilin. Guiballen spreer ilbake ens plasilin feser seg il pinnen. Hilken ball burde du bruke?. Guiballen 2. Plasilinballen. 3. De gjør ingen forskjell. 4. Ikke nok inforasjon il å agjøre. YS- MEK 6.3.27 2

hps://www.ouube.co/wach?cmng5syeg YS- MEK 6.3.27 2