2. Teoretisk grunnlag
|
|
- Vebjørn Thorvaldsen
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 1 1. Innledning Denne rapporten baserer seg på laboratorieforsøket «Bølgeegenskaper i Lys» der vi, som tittelen tilsier, har sett på bølgeegenskaper i lys. Dette ble gjort ved hjelp av en laser og forskjellige linser, samt gitter og spalter for bøyning av lyset. Vi ser først litt fort på såkalt geometrisk optikk der lyset forplanter seg rettlinjet og reflekteres i en vinkel like stor som innfallsvinkelen. Hoveddelen av forsøket gikk dog med på å se på hva som skjer når man sender lys gjennom tilstrekkelig smale åpninger (spalter) for så å observere hvordan lyset oppfører seg da. Rapporten vil derfor i stor grad omhandle bølgeteori for lys. I «virkeligheten» må man dog ta hensyn til at lys bare kan sendes og tas opp i små energipakker, kjent som kvarker, men dette neglisjerer vi i denne rapporten.
2 2. Teoretisk grunnlag I dette forsøket har vi sett på lysbølger som er en undergren av elektromagnetiske bølger med bølgelengde mellom 380 og 780 nm. Elektromagnetiske bølger er forplantninger i rommet av tidsvariasjoner til elektriske og magnetiske felt, men i dette eksperimentet ser vi kun på dem som elektriske felt. 2 Lysbølgene har alt for raske svingninger til at vi kan oppfatte svingningene med øynene eller annet måleinstrument. Det som merkes som lys for øyet er intensiteten til lyset, denne er litt ved: ū (2.1) der c er lyshastigheten og ū er middelverdien av energitettheten til summen av det elektriske og magnetiske feltet. Når man sender lys inn mot en vertikal spalte med tilstrekkelig smal åpning i horisontal retning og stor åpning i vertikal retning vil man kunne se et mønster av lyset på en skjerm bak spalten. Dette mønsteret vil bestå av en stråle som er bredere enn strålen vi sender inn i spalten. Dessuten vil man kunne se maksima og minima på skjermen. Dette fenomenet kalles diffraksjon og beskrives i Huygens-Fresnels prinsipp: Ethvert uhindret punkt på en bølgefront kan ses på som en kilde for sekundære kulebølger med samme bølgelengde som den opprinnelige bølgen. Det totale feltet for ethvert punkt framfor den opprinnelige bølgefonten, er for et gitt tidspunkt lik summen av feltene til de sekundære bølgene. Summeringen må ta både amplitude og fase i betraktning. (kilde: Oppgave 4, Lab i TFY4106: Bølgeegenskaper i lys: K.A. Strand, A.K. Bjørke, H. Haugen, J.A. Henriksen og L.E. Walle, NTNU 2007) Figur 2. 1 En laserstråle sendes inn mot spalter med åpning a der a<<λ, og bøyes dermed gjennom åpningen. (Hentet fra: Oppgave 4, Lab i TFY4106: Bølgeegenskaper i lys: K.A. Strand, A.K. Bjørke, H. Haugen, J.A. Henriksen og L.E. Walle, NTNU 2007).
3 3 Når man sender lysbølger mot åpninger med en bredde a, der a er mye mindre enn bølgelengden til lyset λ, vil lyset brytes og man vil få et interferensmønster på skjermen på andre siden. Dette illustreres i figur 2.1. Vi kan også finne formler for hvordan laserlyset vil bøyes gjennom spaltene og dermed hvordan interferensmønsteret viser seg på skjermen. Dersom vi har ganglengdeforskjell, r (se figur 2.2) og et helt antall bølgelengder vil vi få konstruktiv interferens og vi vil kunne se tydelige røde punkter på skjermen: Midt mellom lyspunktene, altså der: sin, 0, 1, 2, (2.2) Figur 2. 1 sin, 0, 1, 2, (2.3) får vi da destruktiv interferens og vi får mørke områder på skjermen. Figur 2.2 Illustrasjonen viser hvordan intensiteten til laserlyset varierer (Hentet fra: Oppgave 4, Lab i TFY4106: Bølgeegenskaper i lys: K.A. Strand, A.K. Bjørke, H. Haugen, J.A. Henriksen og L.E. Walle, NTNU 2007)
4 Figur 2.2 viser hvordan intensiteten til laserlyset varierer når laserlys med bølgelengde λ sendes gjennom spaltene S 1 og S 2 i avstand d fra hverandre. L er avstanden fra spalten til observasjonsskjermen, P er et punkt på skjermen der vi ser på interferensmønsteret, r er avstanden fra S 1 til P, (r+ r) er avstanden fra S 2 til P og θ er vinklene mellom r og L. 4 Man kan videre se på formelen som gir oss intensiteten som funksjon av vinkelen θ: sin (2.4) Når man videre har at x << L (noe det er i vårt forsøk) kan vi sette sinθ tanθ : (2.5) I forhåndsoppgaven på labforsøket skal vi finne bølgelengden til laseren vi skal bruke. Dettes gjøres ved hjelp av en dobbeltspalt med spalteavstand d, og vi kan da finne formler (fra formel 2.2): Vet at vi har x << L i forsøket, så setter dermed: (2.6) sin tan θ (2.7) I denne formelen er f 3 fokallengden til linse 3, altså avstanden fra siste linse til måleren og x er halve avstanden mellom to n'te ordens maksima. Hvis vi kombinerer 2.6 og 2.7 nå får vi: (2.8) Videre skal vi finne feilforplantningen på grunn av den resulterende relative usikkerheten i λ. Denne formelen finner vi i tidligere utdelte notat om feilestimering: Δ (2.9) (kilde: K. A. Strand: En liten innføring i usikkerhetsanalyse, NTNU 2006) der vi skal finne usikker heten i en størrelse,,, som beregnes ut fra målinger av x, y, z,..., og x, y, z,... er uavhengige av hverandre (en feil i en av dem vil altså ikke påvirke de andre).
5 5 3. Eksperimentell fremgangsmåte og oppgitte data For å måle og observere egenskapene til lys har vi brukt et optisk oppsett beståendee av en rekke linser, en lyskilde(laser) og mottaker(fotodiode) samt forskjellige spalter og gitter, alt dette festet på en skinne der avstandene mellom dem kunne endres. En laser sendte ut rødt lys (kun en bølgelengde, λ = 633nm). Denne strålen ble forstørret 6 ganger ved hjelp av to linser L1,L2. Figur 3. 1 En enkel skisse av apparaturen vi benyttet til laboratorieøvingen, sett ovenifra. (Hentet fra Oppgave 4, Lab i TFY4106, Knut Arne Strand, Astrid Kornberg Bjørke, Håvard Haugen, Jorunn A. Henriksen og Lars Erik Walle, NTNU 2007 ). Mellom linse L2 og L3 var det en holder H der vi kunne sette opp spalter og gitter for å utføre forsøkene. Alt ble tatt imot av en fotodiode F. På fotodioden registrerte vi forskjellige intensiteter mens den flyttet sensoren horisontalt. Avstandene mellom linsene målte vi med lengdeskalaen på skinnen utstyret sto festet på. En datamaskin var koblet til fotodioden(sensoren) og her kunne vi få opp intensiteten ettersom dioden beveget seg. Figur 3. 2 Enkel skisse av hvordan datamaskinen er koblet opp med fotodioden. (Hentet fra Oppgave 4, Lab i TFY4106, Knut Arne Strand, Astrid Kornberg Bjørke, Håvard Haugen, Jorunn A. Henriksen og Lars Erik Walle, NTNU 2007 ). Fotodioden sitter fast på en motor, SM, som roterer frem og tilbake (i dette tilfellet, ut og inn av arket). Det er denne målingen man ser på skjermen på figur 3.2.
6 6 Usikkerhet I foroppgaven til laboratorieøvingen fant vi et uttrykk for den resulterende relative usikkerheten i λ. Vi benyttet ligning (2. 9) fra teorien og dette ga oss (3.1) Oppgitte data Spalteavstand: d = (1,01 ± 0,01) 10-3 m. Fokallengden til linse 3: f 3 = (1000 ± 10) mm. Vi anslår x = ± 0,1 mm. n = 5 (5 te ordens maksima). Vi brukte ligning (2.8) og fikk λ = 6, mm Vi bruker ligning(3.1) og ganger opp λ får vi et uttrykk for λ, og setter inn tallene. Dette gir oss λ = 2, mm λ ± λ = (6, ± 2, ) mm Dette betyr at bølgelengden til det røde lyset, λ = 633 nm, er godt innenfor usikkerheten i uttrykket vi har funnet.
7 7 4. Resultater og diskusjon 4.1 Kontroll av laserens bølgelengde Vi sendte rødt laserlys igjennom en dobbeltspalt med kjent bredde og fikk et interferensmønster. Hensikten var å regne ut bølgelengden til det røde lyset. Figur 4. 1 Figur 4.1 viser intensitetsfordelingen på fotodioden mellom 46 mm og 54 mm. Vi ser vi får maksima og minima på figuren noe som indikerer at lyset bytter mellom å ha sterk intensitet til nesten ingen. Med denne figuren målte vi 5. ordens maksima til høyre og til venstre for midten. (4.1) Vårt resultat ble her,, 3,1 Vi anslo deretter en feilmåling på x = 0,1 mm. Vi beregnet deretter bølgelengden λ. Dette har vi gjort i usikkerhetsdelen vår. Vi endte opp med λ ± λ =( 6, ± 2, ) mm
8 8 4.2 Begrensning av strålebredde I denne delen av forsøket benytter vi en variabel spalt som vi skal bruke til å begrense laserstrålens bredde. I tillegg satte vi en skjerm foran lysdioden for å se mønsteret til strålen, vi varierte så spalteåpningen for å se hvordan mønsteret på skjermen fra laserstrålen oppførte seg. Figur 4. 2 Illustrasjon av diffraksjon I starten (mens spalteåpningen var relativt stor) så vi at lyset bare ble tynnere og tynnere som begrenset av åpningen. Men straks spalteåpningen ble liten nok ( a << λ ) så vi at lyset spredde seg utover skjermen. Dette kalles et diffraksjonsmønster, og skyldes at lyset bøyes igjennom den trange spalten. Vi ser at teorien stemmer godt overens med resultatet vi fikk. Straks spalteåpningen ble liten nok spredde lyset seg og vi fikk se maksima- og minimaintensitet på skjermen. 4.3 Måling av diffraksjon fra to faste spalter Vi skulle måle diffraksjon fra strålen vår, til dette brukte vi to spalter med nominell bredde på 0,3 mm og 0,15 mm Vi gjorde opptak av intensitetsfordelingen til laserstrålen mellom 30 mm og 70 mm. Vi fikk ut et sett med tall representert som en graf. Denne ble så presentert både i lineær og logaritmisk skala. For å sjekke våre eksperimentelle resultater sammenlignet vi disse med det innebygde programmet FraunDiff som gav oss en kurve over den teoretiske intensitetsfordelingen. Figur 4. 3 Prikkene er de eksperimentelle resultatene, mens linja er den teoretiske. Lineær skala.
9 Med spalteåpning lik 0,3 mm fikk vi gode tilnærminger hvis man ser på figur 7.3 og 7.4. Så lenge målingene skjer innenfor et visst intervall. Vi ser godt på figur 7.4 at avvikene først begynner å komme i endene, der intensiteten er lav. I tillegg bommer våre resultater litt når det kommer til der intensiteten er som minst. Dette kan blant annet skyldes lys ellers i rommet og varme. 9 Figur 4. 4 Prikkene er de eksperimentelle resultatene, mens linja er den teoretiske. Logaritmisk skala. Her ser vi det logaritmiske plotet av samme figur. Resultatene våre passer godt med de teoretiske. Hvis vi legger merke til den teoretiske spaltebredden så passer dette svært godt. Denne viser mm. Siden spalten hadde nominell bredde på 0,3 mm ga dette oss en god tilnærming. Bytter så om til en liten spalte med spaltebredde på 0.15 mm, og fikk gode resultater her også, men med litt større avvik. Figur 4. 5 Prikkene er de eksperimentelle resultatene, mens linja er den teoretiske. Lineær skala.
10 10 Figur 4. 6 Prikkene er de eksperimentelle resultatene, mens linja er den teoretiske. Logaritmisk skala. Som vi ser på figurene, spesielt figur 7.6, blir avviket litt større, særlig i kantene. Her er intensitetsnivået mye lavere, noe som gjør at annet lys i rommet vil ha større innvirkning på resultatene. Dette kan sees ut ifra grafene, der den målte intensiteten aldri er 0, og intensiteten i kantene er nesten konstant. Nominell bredde på vår spalte var her 0,15 mm mens den teoretiske spaltebredden FraunDiff regnet ut fant bredde på 0,142 mm, noe som nok engang viser at teori og praksis passer nokså godt sammen i dette forsøket.
11 Feilkilder De største kildene for feil i dette forsøket vil antakelig være menneskelige feil som oppstår når vi skal stille inn måleinstrumentene. Dette vil dermed bli systematiske feil som vi håper vil bli fanget opp av usikkerheten rundt forsøket. Spesielt i 4.1 kontroll av laserens bølgelengde, der vi skal finne og klikke på 5. ordens maksimum til høyre og venstre side. Dette har vi prøvd å veie opp for ved å sette en nokså høy usikkerhet på disse målingene. Et annet godt eksempel for menneskelig feil vil være når vi skal finne den teoretiske intensitetsfordelingen i resultatene videre i 4.3. Her skal man selv klikke på maksima og 2. ordens minima, og da sier det seg selv at det vil kunne bli en del feil. Dette er dog ikke resultater man bruker videre, og blir kun visuelt representert på grafene våre.
12 12 5. Konklusjon I dette forsøket begynte vi med å finne bølgelengden til en rød laser. Her brukte vi en spalte som vi sendte laserlys igjennom for så å benytte interferensmøsteret til å beregne bølgelengden til laseren. Vi fant her at bølgelengden, λ, λ = (6, ± 2, ) mm Den oppgitte bølgelengden på laseren var λ = 633 nm, noe som stemmer meget godt overens med resultatet vårt. Vi har dog en relativ stor usikkerhet på måling av avstand mellom maksimumene. Dette fordi vi vil ha en stor systematisk feil (se feilkilder). Neste del av forsøket ser vi på hva som skjer når vi begrenser bredden til en stråle ved hjelp av en spalte med en varierbar spalteåpning. Vi observerte at med stor spalteåpning vil strålen bli langsomt mindre mens spalten minker, men så vil strålen plutselig bli brutt igjennom spalten og vi får et diffraksjonsmønster på skjermen. Dette skjer når bølgelengden blir mye større enn spalteåpningen(λ>> a). Til slutt så vi på hvordan energiintensiteten fordeler seg i dette diffraksjonsmønsteret. Her brukte vi to faste spalter med kjente spalteåpninger. Vi sendte lyset igjennom og lot fotodioden bevege seg på langs med mønsteret og observerte hvordan energiintensiteten varierte. Siden vi brukte to forskjellige spalteåpninger, fikk vi to forskjellige resultater, men begge to passet godt overens med en teoretisk simulering av en modell med samme maksima. Den teoretiske simuleringen ga oss to teoretiske spalteåpninger som stemte meget godt overens med de nominelle spalteåpningene vi brukte i forsøket.
13 13 6. Litteraturhenvisninger En liten innføring i usikkerhetsanalyse, Knut Arne Strand, NTNU Oppgave 4, Lab i TFY4106, Knut Arne Strand, Astrid Kornberg Bjørke, Håvard Haugen, Jorunn A. Henriksen og Lars Erik Walle, NTNU Bestemmelse av tyngdens akselerasjon ved fysisk pendel, eksempelrapport i lab TFY4106, Ola Olsen, NTH Veiledningshefte for rapportskriving i TFY4106, Hans Joakim Skadsem, NTNU Kompendium i emne TFY4106 Fysikk, Johan Skule Høye m.fl, NTNU Physics for Scientists and Engineers, Gene P. Mosca og Paul A. Tipler, W.H.Freeman & Co Ltd 2007.
Bølgeegenskaper til lys
Bølgeegenskaper til lys Laboratorieøvelse i TFY4120 Ina Molaug og Anders Leirpoll 14.10.2011 1 Forord Denne rapporten er skrevet som et ledd i laboratorie-delen av TFY4120. Forsøket ble utført under oppsyn
DetaljerBØLGEEGENSKAPER TIL LYS
Rapport oppgave 4 Lab i TFY 410 BØLGEEGENSKAPER TIL LYS av Hilde Marie Vaage og Ove Øyås Rapport oppgave 4, Lab i TFY 410 1 Innholdsfortegnelse Forord... 3 Sammendrag... 4 Innledning... 5 Hoveddel... 6
DetaljerBølgeegenskaper til lys
Bølgeegenskaper til lys Alexander Asplin og Einar Baumann 30. oktober 2012 1 Forord Denne rapporten er skrevet som et ledd i lab-delen av TFY4120. Forsøket ble utført under oppsyn av vitenskapelig assistent
DetaljerBølgeegenskaper til lys. Institutt for fysikk, NTNU
Oppgave 4 Lab i TFY4180 Bølgeegenskaper til lys Institutt for fysikk, NTNU 1 Innledning Opp gjennom historien har selvsagt tenkere og forskere beskjeftiget seg meget med lysets natur. De gamle grekere
DetaljerHensikt I dette forsøket skal brytningsindeksen bestemmes for en sylindrisk linse ut fra målinger av brytningsvinkler og bruk av Snells lov.
FORSØK I OPTIKK Oppgaven består av 3 forsøk Forsøk 1: Bestemmelse av brytningsindeks Hensikt I dette forsøket skal brytningsindeksen bestemmes for en sylindrisk linse ut fra målinger av brytningsvinkler
DetaljerMichelson Interferometer
Michelson Interferometer Hensikt Bildet ovenfor viser et sa kalt Michelson interferometer, der laserlys sendes inn mot en bikonveks linse, før det treffer et delvis reflekterende speil og splittes i to
DetaljerNORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK
Side 1 av 7 NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Institutt for fysikk, Realfagbygget Professor Catharina Davies 73593688 BOKMÅL EKSAMEN I EMNE
DetaljerEKSAMEN I FAG SIF 4014 FYSIKK 3 Onsdag 13. desember 2000 kl Bokmål. K. Rottmann: Matematisk formelsamling
Side 1 av 7 NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Førsteamanuensis Knut Arne Strand Telefon: 73 59 34 61 EKSAMEN I FAG SIF 4014 FYSIKK 3 Onsdag
DetaljerGravitasjonskonstanten
Gravitasjonskonstanten Morten Stornes Institutt for fysikk, NTNU, N-7491 Trondheim, Norge 19. oktober 2007 Sammendrag Gravitasjonskonstanten har blitt bestemt ved å bruke Cavendish metode. Den ble bestemt
DetaljerLøsningsforslag til øving 12
FY12/TFY416 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 28. Løsningsforslag til øving 12 Oppgave 1 a) Hovedmaksima får vi i retninger som tilsvarer at både teller og nevner blir null, dvs φ = nπ, der
DetaljerDiffraksjonsgitter (diffraction grating)
Diffraksjonsgitter (diffraction grating) Et diffraksjonsgitter består av et stort antall parallelle spalter med konstant avstand d. Det finnes to hovedtyper, transmisjonsgitter og refleksjonsgitter. Et
DetaljerInterferensmodell for punktformede kilder
Interferensmodell for punktformede kilder Hensikt Oppsettet pa bildet besta r av to transparenter med identiske sirkelmønstre, og brukes til a illustrere interferens mellom to koherente punktkilder. 1
DetaljerØving 13. Et diffraksjonsgitter med N meget smale spalter og spalteavstand d resulterer i en intensitetsfordeling. I = I 0, φ = πdsin(θ)/λ
FY2/TFY46 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 22. Veiledning: Mandag 9. og Tirsdag 2. november. Innleveringsfrist: Mandag 26. november kl 2:. Øving 3 Oppgave Et diffraksjonsgitter med N meget
DetaljerEKSAMEN FAG TFY4160 BØLGEFYSIKK OG FAG FY1002 GENERELL FYSIKK II Onsdag 8. desember 2004 kl Bokmål. K. Rottmann: Matematisk formelsamling
Side 1 av 11 NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Førsteamanuensis Knut Arne Strand Telefon: 73 59 34 61 EKSAMEN FAG TFY416 BØLGEFYSIKK OG
DetaljerBESTEMMELSE AV TYNGDENS AKSELERASJON VED FYSISK PENDEL
Labratorieøvelse i FYSIKK Høst 1994 Institutt for fysisk, NTH BESTEMMELSE AV TYNGDENS AKSELERASJON VED FYSISK PENDEL av Ola Olsen En lett revidert og anonymisert versjon til eksempel for skriving av lab.-rapport
DetaljerLysbølger. NATURENS DOBBELTSIDIGHET, bølge- og partikkelegenskaper
Institutt for fysikk, NTNU FY1 Bølgefysikk, høst 8 Laboratorieøvelse Lysbølger NATURENS DOBBELTSIDIGHET, bølge- og partikkelegenskaper Hensikten med denne øvelsen er å se hvorfor både en bølgebeskrivelse
DetaljerKan vi forutse en pendels bevegelse, før vi har satt den i sving?
Gjør dette hjemme 6 #8 Kan vi forutse en pendels bevegelse, før vi har satt den i sving? Skrevet av: Kristian Sørnes Dette eksperimentet ser på hvordan man finner en matematisk formel fra et eksperiment,
DetaljerBESTEMMELSE AV TYNGDENS AKSELERASJON VED FYSISK PENDEL
Labratorieøvelse i FYSIKK Høst 1994 Institutt for fysisk, NTH BESTEMMELSE AV TYNGDENS AKSELERASJON VED FYSISK PENDEL av Ola Olsen En lett revidert og anonymisert versjon til eksempel for skriving av lab.-rapport
DetaljerLøsningsforslag for øvningsoppgaver: Kapittel 9
Løsningsforslag for øvningsoppgaver: Kapittel 9 Jon Walter Lundberg 10.03.2015 9.04 a) Hva er en elastisk pendel? Definer svingetida, perioden, frekvensen, utslaget og amlituden til en slik pendel. Definisjonene
DetaljerFORSØK I OPTIKK. Forsøk 1: Bestemmelse av brytningsindeks
FORSØK I OPTIKK Forsøk 1: Bestemmelse av brytningsindeks Hensikt I dette forsøket skal brytningsindeksen bestemmes for en sylindrisk linse ut fra måling av brytningsvinkler og bruk av Snells lov. Teori
DetaljerKortfattet løsningsforslag for FYS juni 2007
Kortfattet løsningsforslag for FYS213 6. juni 27 Oppgave 1 E a) Magnetfeltamplituen er B = = E ε µ c 1 1 1 1 Intensiteten er I = ε ce = ε E = E 2 2 εµ 2 2 2 2 µ b) Bølgefunksjonen for E-feltet er: E( zt,
DetaljerBølgeoptikk. Innledning. Teori. Trygve Bærland og Geir Amund Svan Hasle. 22. november 2011
Bølgeoptikk Trygve Bærland og Geir Amund Svan Hasle 22. november 2011 Sammendrag Dette eksperimentet vil ta for seg lys som bølger. Youngs eksperiment, Braggdiffraksjon, optiske fenomener og transmisjon
DetaljerFYS 2150.ØVELSE 16 BØLGEOPTIKK
FYS 150ØVELSE 16 BØLGEOPTIKK Fysisk institutt, UiO Noen av disse øvelsene går ut på å observere optiske fenomener ved hjelp av en laserstråle NB! Man bør unngå å få laserstrålen i øynene 161 Diffraksjon
DetaljerLøsningsforslag til øving 11
FY2/TFY46 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2. Løsningsforslag til øving Oppgave a) Hovedmaksima får vi i retninger som tilsvarer at både teller og nevner blir null, dvs φ = nπ, der n =,
DetaljerLØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TFY4160 BØLGEFYSIKK Mandag 3. desember 2007 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 7 59 6 6 / 45 45 55 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TFY4160 BØLGEFYSIKK Mandag.
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FY 5 - Svingninger og bølger Eksamensdag: 5. januar 4 Tid for eksamen: Kl. 9-5 Tillatte hjelpemidler: Øgrim og Lian: Størrelser
DetaljerKapittel 11. Interferens - Diffraksjon. 11.1 Innledning*
Kapittel 11 Interferens - Diffraksjon [Deler av den matematiske formalismen i kapitlet er delvis kopi av et kompendium som Arne Dahlback skrev i 006. Mange figurer er foreløpig lånt fra andre. Skal tegne
DetaljerLøsningsforslag til FYS2130-konte-eksamen august 2015
Løsningsforslag til FYS2130-konte-eksamen august 2015 Oppgave 1 a) Beskriv en plan, planpolarisert (lineært polarisert) elektromagnetisk bølge matematisk. (Skal ikke utledes!) Forklar hvilke detaljer i
DetaljerOblig 11 - Uke 15 Oppg 1,3,6,7,9,10,12,13,15,16,17,19
Oblig 11 - Uke 15 Oppg 1,3,6,7,9,10,12,13,15,16,17,19 Dersom du oppdager feil i løsningsforslaget, vennligst gi beskjed til Arnt Inge og Maiken. Takk! Oppgave 1 Youngs dobbeltspalteeksperiment med lyd?
DetaljerBestemmelse av skjærmodulen til stål
Bestemmelse av skjærmodulen til stål Rune Strandberg Institutt for fysikk, NTNU, N-7491 Trondheim, Norge 9. oktober 2007 Sammendrag Skjærmodulen til stål har blitt bestemt ved en statisk og en dynamisk
DetaljerLøsningsforslag til eksamen FY0001 Brukerkurs i fysikk Fredag 29. mai 2009
Løsningsforslag til eksamen FY000 Brukerkurs i fysikk Fredag 9. mai 009 Oppgave a) Newtons. lov, F = m a sier at kraft og akselerasjon alltid peker i samme retning. Derfor er A umulig. Alle de andre er
DetaljerLøsningsforslag til øving 9
NTNU Institutt for Fysikk Løsningsforslag til øving 9 FY0001 Brukerkurs i fysikk Oppgave 1 a) Etter første refleksjon blir vinklene (i forhold til positiv x-retning) henholdsvis 135 og 157, 5, og etter
DetaljerFlervalgsoppgaver i bølgefysikk
Institutt for fysikk, NTNU FY1002/TFY4160 Bølgefysikk Høst 2010 Flervalgsoppgaver i bølgefysikk Tillatte hjelpemidler: C K. Rottmann: Matematisk formelsamling. (Eller tilsvarende.) O. Øgrim og B. E. Lian:
DetaljerFYS 2150 Modul 3 Polarisasjon
FYS 2150 Modul 3 Polarisasjon Fysisk institutt, Universitetet i Oslo Vår 2004 Redigert høst 2013 1 Polarisasjonsvektorene Vi skal i denne øvelsen studere lineært og sirkulært polarisert lys. En plan, lineært
DetaljerLøsningsforslag til prøveeksamen i FYS 2130 Svingninger og bølger. Våren 2008 (Foreløpig bare for oppgave 1 og 2 (Feil i 1b og 2f rettet opp).
Løsningsforslag til prøveeksamen i FYS 230 Svingninger og bølger. Våren 2008 (Foreløpig bare for oppgave og 2 (Feil i b og 2f rettet opp).) Oppgave a En ren stående bølge kan vi tenke oss er satt sammen
DetaljerLøsningsforslag til EKSAMEN
Løsningsforslag til EKSAMEN Emnekode: ITD0 Emne: Fysikk og kjemi Dato: 9. April 04 Eksamenstid: kl.: 9:00 til kl.: 3:00 Hjelpemidler: 4 sider (A4) ( ark) med egne notater. Ikke-kummuniserende kalkulator.
DetaljerRegnbue fra makroskopisk kule
Regnbue fra makroskopisk kule Hensikt Oppsettet pa bildet viser hvordan en regnbue oppsta r na r innkommende hvitt lys brytes, indrereflekteres og brytes igjen i en glasskule. Dette korresponderer med
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 17. august 2017 Tid for eksamen: 14.30-18.30, 4 timer Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark (2
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVEITETET I OLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Midtveisksamen i: FY1000 Eksamensdag: 17. mars 2016 Tid for eksamen: 15.00-18.00, 3 timer Oppgavesettet er på 6 sider Vedlegg: Formelark (2
DetaljerEN LITEN INNFØRING I USIKKERHETSANALYSE
EN LITEN INNFØRING I USIKKERHETSANALYSE 1. Forskjellige typer feil: a) Definisjonsusikkerhet Eksempel: Tenk deg at du skal måle lengden av et noe ullent legeme, f.eks. en sau. Botemiddel: Legg vekt på
DetaljerVeiledningshefte for rapportskriving i TFY4102/TFY4104/TFY4106 TFY4115/TFY4120/TFY4125
Veiledningshefte for rapportskriving i TFY4102/TFY4104/TFY4106 TFY4115/TFY4120/TFY4125 Innhold 1 Generelle retningslinjer for rapportskriving 1 2 Rapportens struktur 2 2.1 Forord...................................
DetaljerFramdriftsplan (endelig versjon pr ) FY1002/TFY4160 Bølgefysikk Høstsemesteret Litteraturhenvisninger:
Framdriftsplan (endelig versjon pr 17.11.2009) FY1002/TFY4160 Bølgefysikk Høstsemesteret 2009 Litteraturhenvisninger: FGT = Fishbane, Gasiorowicz og Thornton (3rd ed) TM = Tipler og Mosca (5th ed) LL =
DetaljerTFY4215 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving 1 1 LØSNING ØVING 1
TFY425 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving Løsning oppgave a. LØSNING ØVING Vi merker oss at sannsynlighetstettheten, Ψ(x, t) 2 = A 2 e 2λ x, er symmetrisk med hensyn på origo. For normeringsintegralet
DetaljerCavendisheksperimentet
Cavendisheksperimentet Tobias Grøsfjeld, Benjamin Roaldssønn Hope, John Kåre Jansen 24. november 2010 Sammendrag Vi har målt den newtonske gravitasjonskonstanten via Cavendisheksperimentet, og forsøket
DetaljerRegnbuen. Descartes var den første som forstod den. Hvilke egenskaper har du lagt merke til? E.H.Hauge
Regnbuen Descartes var den første som forstod den. Hvilke egenskaper har du lagt merke til? Eksperimenter, tenkning, matematiske hjelpemidler, forklaringer, mysterier, klassiske teorier, nyere teorier.
DetaljerLøsningsforslag. for. eksamen. fysikk forkurs. 3 juni 2002
Løsningsforslag for eksamen fysikk forkurs juni 00 Løsningsforslag eksamen forkurs juni 00 Oppgave 1 1 7 a) Kinetisk energi Ek = mv, v er farten i m/s. Vi får v= m/s= 0m/s, 6 1 1 6 slik at Ek = mv = 900kg
DetaljerVarmekapasitet, og einsteintemperatur til aluminium
Varmekapasitet, og einsteintemperatur til aluminium Tiril Hillestad, Magnus Holter-Sørensen Dahle Institutt for fysikk, NTNU, N-7491 Trondheim, Norge 23. mars 2012 Sammendrag I dette forsøket er det estimert
DetaljerOppgave 3 -Motstand, kondensator og spole
Oppgave 3 -Motstand, kondensator og spole Ole Håvik Bjørkedal, Åge Johansen olehb@stud.ntnu.no, agej@stud.ntnu.no 18. november 2012 Sammendrag Rapporten omhandler hvordan grunnleggende kretselementer opptrer
DetaljerLøsningsforslag til eksamen i FYS1000, 17/8 2017
øsningsforslag til eksamen i FYS1000, 17/8 017 Oppgave 1 N Fartsretning R De fire kreftene er: a) G Tyngdekraft, G, motkraften virker på jorda. Normalkraft, N, motkraften virker på underlaget. Friksjonskraft,
DetaljerHvordan blir det holografiske bildet registrert, og hvorfor ser vi noe?
1 Hvordan blir det holografiske bildet registrert, og hvorfor ser vi noe? Olav Skipnes Cand real 2 Innhold Hvordan blir det holografiske bildet registrert?... 3 Bildet av et punkt... 3 Interferens...4
DetaljerFysikkdag for Sørreisa sentralskole. Lys og elektronikk. Presentert av: Fysikk 1. Teknologi og forskningslære. Physics SL/HL (IB)
Fysikkdag for Sørreisa sentralskole Tema Lys og elektronikk Presentert av: Fysikk 1 Teknologi og forskningslære Og Physics SL/HL (IB) Innhold Tidsplan... 3 Post 1: Elektrisk motor... 4 Post 2: Diode...
DetaljerKJ1042 Termodynamikk laboratoriekurs Oppgave 3. Fordampningsentalpi av ren væske Aceton
KJ1042 Termodynamikk laboratoriekurs Oppgave 3. Fordampningsentalpi av ren væske Aceton Kjetil F. Veium kjetilve@stud.ntnu.no Audun F. Buene audunfor@stud.ntnu.no Gruppe 21 Lab C2-107 Utført 21. februar
DetaljerElektrolaboratoriet. Spenningsdeling og strømdeling
Elektrolaboratoriet RAPPORT Oppgave nr.: 1 Tittel: Skrevet av: Klasse: Spenningsdeling og strømdeling Ola Morstad 10HBINEB Øvrige deltakere: NN og MM Faglærer: Høgskolelektor Laila Sveen Kristoffersen
Detaljerside 1 av 8 Fysikk 3FY (Alf Dypbukt) Rune, Jon Vegard, Øystein, Erlend, Marthe, Hallvard, Anne Berit, Lisbeth
side 1 av 8 Fysikk 3FY (Alf Dypbukt) Racerbilkjøring Mål: Regne ut alt vi kan ut i fra de målingene vi tar. Innledning: I denne rapporten har vi gjort diverse utregninger, basert på tall vi har fra et
DetaljerFargens innvirkning på fotosyntesen
Fargens innvirkning på fotosyntesen Emily Jean Stadin, Kanutte Bye Røstad og Katinka Austad Kummeneje Ved å måle O 2 og CO 2 nivå i lys- og luftisolerte kasser med tre ulike lysforhold, ble det undersøkt
DetaljerStatisk magnetfelt. Kristian Reed a, Erlend S. Syrdalen a
Statisk magnetfelt Kristian Reed a, Erlend S. Syrdalen a a Institutt for fysikk, Norges Teknisk-Naturvitenskapelige Universitet, N-791 Trondheim, Norway. Sammendrag I det følgende eksperimentet ble en
DetaljerLøsningsforslag til øving 9
FY1002/TFY4160 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2010. Løsningsforslag til øving 9 Oppgave 1 a) Forplantning i z-retning betyr at E og B begge ligger i xy-planet. La oss for eksempel velge
DetaljerMandag 04.09.06. Institutt for fysikk, NTNU TFY4160/FY1002: Bølgefysikk Høsten 2006, uke 36
Institutt for fsikk, NTNU TFY4160/FY1002: Bølgefsikk Høsten 2006, uke 36 Mandag 04.09.06 Del II: BØLGER Innledning Bølger er forplantning av svingninger. Når en bølge forplanter seg i et materielt medium,
DetaljerLøsningsforslag til øving
1 FY1002/TFY4160 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2012. Løsningsforslag til øving 11-2012 Oppgave 1 a) Forplantning i z-retning betyr at E og B begge ligger i xy-planet. La oss for eksempel
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 12
Oppgaver FYS1001 Vår 018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 1 Oppgave 16.0 Loddet gjør 0 svingninger på 15 s. Frekvensen er da f = 1/T = 1,3 T = 15 s 0 = 0, 75 s Oppgave 16.05 a) Det tar et døgn for jorda
DetaljerTheory Norwegian (Norway) Vær vennlig å lese de generelle instruksjonene i den separate konvolutten før du begynner på dette problemet.
Q1-1 To problemer i mekanikk (10 poeng) Vær vennlig å lese de generelle instruksjonene i den separate konvolutten før du begynner på dette problemet. Del A. Den gjemte disken (3,5 poeng) Vi ser på en massiv
DetaljerLaboratorieoppgave 3: Fordampingsentalpi til sykloheksan
Laboratorieoppgave 3: Fordampingsentalpi til sykloheksan Åge Johansen agej@stud.ntnu.no Ole Håvik Bjørkedal olehb@stud.ntnu.no Gruppe 60 17. mars 2013 Sammendrag Rapporten omhandler hvordan fordampningsentalpien
DetaljerLABORATORIERAPPORT. Halvlederdioden AC-beregninger. Christian Egebakken
LABORATORIERAPPORT Halvlederdioden AC-beregninger AV Christian Egebakken Sammendrag I dette prosjektet har vi forklart den grunnleggende teorien bak dioden. Vi har undersøkt noen av bruksområdene til vanlige
DetaljerLøsningsforslag til eksamen i FYS1000, 13/6 2016
Løsningsforslag til eksamen i FYS1000, 13/6 2016 Oppgave 1 a) Sola skinner både på snøen og på treet. Men snøen er hvit og reflekterer det meste av sollyset. Derfor varmes den ikke så mye opp. Treet er
DetaljerEksamen IRF30014, høsten 15 i Matematikk 3 Løsningsforslag
Oppgave 1. Eksamen IRF314, høsten 15 i Matematikk 3 øsningsforslag I denne oppgaven er det to løsningsforslag. Ett med asymptotene som gitt i oppgaveteksten. I dette første tilfellet blir tallene litt
DetaljerFY1001/TFY4145 Mekanisk fysikk Høsten 2014 Vannbølger i bølgerenna Filmene (MP4) er spilt inn med 100 fps (frames per second). Mange mediaspillere (so
FY1001/TFY4145 Mekanisk fysikk Høsten 2014 Vannbølger i bølgerenna Filmene (MP4) er spilt inn med 100 fps (frames per second). Mange mediaspillere (som Windows Media Player og VLCmedia player) antar at
DetaljerMA1102 Grunnkurs i analyse II Vår 2019
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag MA1102 Grunnkurs i analyse II Vår 2019 10.2.27 a) Vi skal vise at u + v 2 = u 2 + 2u v + v 2. (1) Som boka nevner på side 581,
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Midtveiseksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 23. mars 2017 Tid for eksamen: 14.30-17.30, 3 timer Oppgavesettet er på 8 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerEnkel introduksjon til kvantemekanikken
Kapittel Enkel introduksjon til kvantemekanikken. Kort oppsummering. Elektromagnetiske bølger med bølgelengde og frekvens f opptrer også som partikler eller fotoner med energi E = hf, der h er Plancks
DetaljerVannbølger. 1 Innledning. 2 Teori og metode. Sindre Alnæs, Øistein Søvik Institutt for fysikk, NTNU, N-7491 Trondheim, Norge. 12.
Vannbølger Sindre Alnæs, Øistein Søvik Institutt for fysikk, NTNU, N-7491 Trondheim, Norge 12. april 2013 Sammendrag I dette eksperimentet ble overatespenningen til vann fastslått til (34,3 ± 7,1) mn/m,
DetaljerEn blomsterpotte faller fra en veranda 10 meter over bakken. Vi ser bort fra luftmotstand. , der a g og v 0 0 m/s.
Fy1 - Ekstra vurdering - 06.01.17 Løsningsskisser Bevegelse og krefter Oppgave 1 En blomsterpotte faller fra en veranda 10 meter over bakken. Vi ser bort fra luftmotstand. a) Hvor lang tid tar det før
Detaljer13. Interferens - Diffraksjon
13. Interferens - Diffraksjon Dette kapitlet tar opp følgende temaer: Huygens prinsipp, interferens fra en dobbeltspalt, optisk gitter, diffraksjon fra én spalt, kombinert effekt, fysiske mekanismer bak
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2. Sindre Rannem Bilden, Gruppe 3
FYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2 Sindre Rannem Bilden, Gruppe 3 6. februar 2015 Obliger i FYS2140 merkes med navn og gruppenummer! Denne obligen har oppgaver som tar for seg fotoelektrisk eekt, Comptonspredning
DetaljerLØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 BØLGEFYSIKK Mandag 10. desember 2007 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 BØLGEFYSIKK
DetaljerPendler, differensialligninger og resonansfenomen
Pendler, differensialligninger og resonansfenomen Hensikt Oppsettet pa bildet kan brukes til a illustrere ulike fenomen som opptrer i drevede svingesystemer, slik som for eksempel resonans. Labteksten
DetaljerAST1010 En kosmisk reise. Forelesning 5: Fysikken i astrofysikk, del 2
AST1010 En kosmisk reise Forelesning 5: Fysikken i astrofysikk, del 2 Innhold Synkrotronstråling Bohrs atommodell og Kirchhoffs lover Optikk: Refleksjon, brytning og diffraksjon Relativitetsteori, spesiell
DetaljerInnholdsfortegnelse. 3. Formål med oppgaven og Om meg Utstyr og fremgangsmåte, ideen Resultater. 10. Oppsummering og konklusjon.
1 Innholdsfortegnelse 3. Formål med oppgaven og Om meg. 4-6. Utstyr og fremgangsmåte, ideen. 7-9. Resultater 10. Oppsummering og konklusjon. 2 Formål med oppgaven. Formålet med oppgaven er å gjøre ett
DetaljerTrykkrefter - kasse. T=15s
Trykkrefter - kasse T=15s 1 Bølgekrefter Froude-Kriloff trykket: d Bølgehevning: Velger 2 tidspunkt, t=0 og t=3/4t=11.25s Totale trykket: Hvor p 0 er atmosfæretrykket 2 Trykk krefter på en kasse da=bdz
DetaljerAST1010 En kosmisk reise. De viktigste punktene i dag: Elektromagnetisk bølge 1/23/2017. Forelesning 4: Elektromagnetisk stråling
AST1010 En kosmisk reise Forelesning 4: Elektromagnetisk stråling De viktigste punktene i dag: Sorte legemer og sort stråling. Emisjons- og absorpsjonslinjer. Kirchhoffs lover. Synkrotronstråling Bohrs
DetaljerTFY4160 Bølgefysikk/FY1002 Generell Fysikk II 1. Løsning Øving 2. m d2 x. k = mω0 2 = m. k = dt 2 + bdx + kx = 0 (7)
TFY4160 Bølgefysikk/FY100 Generell Fysikk II 1 Løsning Øving Løsning oppgave 1 Ligning 1) i oppgaveteksten er i dette tilfellet: Vi setter inn: i lign. 1) og får: m d x + kx = 0 1) dt x = A cosω 0 t +
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Side 1 Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Midtveiseksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 31. mars 2011 Tid for eksamen: 15:00-17:00, 2 timer Oppgavesettet er på 6 sider Vedlegg:
DetaljerEKSAMEN. Oppgavesettet består av 3 oppgaver. Alle spørsmål på oppgavene skal besvares, og alle spørsmål teller likt til eksamen.
EKSAMEN Emnekode: ITD12011 Emne: Fysikk og kjemi Dato: 29. April 2015 Eksamenstid: kl.: 9:00 til kl.: 13:00 Hjelpemidler: 4 sider (A4) (2 ark) med egne notater. Ikke-kommuniserende kalkulator. Gruppebesvarelse,
DetaljerFakultet for teknologi, kunst og design Teknologiske fag. Eksamen i: Fysikk for tretermin (FO911A)
Fakultet for teknologi, kunst og design Teknologiske fag Eksamen i: Fysikk for tretermin (FO911A) Målform: Bokmål Dato: 26/11-2014 Tid: 5 timer Antall sider (inkl. forside): 5 Antall oppgaver: 5 Tillatte
DetaljerTFY4120. Trening i eksperimentelt arbeid Demonstrere fysiske fenomener Opplæring i usikkerhetsanalyse og rapportskriving. søndag 8.
1 TFY4120 Trening i eksperimentelt arbeid Demonstrere fysiske fenomener Opplæring i usikkerhetsanalyse og rapportskriving 2 Fysikklab Fysikklab Grunnleggande labarbeid og feilanalyse er det samme!! 4 Hvordan
DetaljerEKSAMEN. Oppgavesettet består av 3 oppgaver. Alle spørsmål på oppgavene skal besvares, og alle spørsmål teller likt til eksamen.
EKSAMEN Emnekode: ITD12011 Emne: Fysikk og kjemi Dato: 30. April 2013 Eksamenstid: kl.: 9:00 til kl.: 13:00 Hjelpemidler: 4 sider (A4) (2 ark) med egne notater. Ikke-kummuniserende kalkulator. Gruppebesvarelse,
DetaljerKan vi lære litt kvantefysikk ved å lytte til noen lydprøver? Arnt Inge Vistnes Fysisk institutt, UiO
Kan vi lære litt kvantefysikk ved å lytte til noen lydprøver? Arnt Inge Vistnes Fysisk institutt, UiO La oss starte med lyttingen... Vi spiller fire ulike lydprøver. Oppgaven er å bestemme tonehøyden.
DetaljerInnhold. Innledning 13
Innledning 13 13 Temperatur, varme og tilstand 17 13.1 Temperatur 19 13.2 Varme 21 13.3 Ideelle gasser; tilstandsligningen 26 13.4 Reelle gasser 29 13.5 Arbeid 33 13.6 Indre energi 36 13.7 Reversible og
DetaljerEksamensoppgave TFOR0102 FYSIKK. Bokmål. 15. mai 2018 kl
EKSAMENSSAMARBEIDENDE FORKURSINSTITUSJONER Forkurs for 3-årig ingeniørutdanning og integrert masterstudium i teknologiske fag og tilhørende halvårlig realfagskurs. Høgskolen i Sørøst-Norge, OsloMet, Høgskulen
DetaljerFormelsamling. ξ(r, t) = ξ 0 sin(k r ωt + φ) 2 ξ(x, t) = 1 2 ξ(x, t) t 2. 2 ξ. x ξ. z 2. y ξ. v = ω k. v g = dω dk
Formelsamling Side 7 av 16 Fete symboler angir vektorer. Symboler med hatt over angir enhetsvektorer. Formlenes gyldighet og symbolenes betydning antas å være kjent. Harmonisk plan bølge: Bølgeligning:
DetaljerEmnenavn: Fysikk og kjemi. Eksamenstid: 9:00 til 13:00. Faglærer: Erling P. Strand
Løsningsforslag til EKSAMEN Emnekode: ITD20 Dato: 30 April 209 Hjelpemidler: 4 sider (A4) (2 ark) med egne notater. Ikke-kommuniserende kalkulator. Gruppebesvarelse, som blir delt ut på eksamensdagen til
DetaljerUNIVERSITETET I BERGEN Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet. Obligatorisk innlevering 3 i emnet MAT111, høsten 2016
UNIVERSITETET I BERGEN Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Obligatorisk innlevering 3 i emnet MAT, høsten 206 Innleveringsfrist: Mandag 2. november 206, kl. 4, i Infosenterskranken i inngangsetasjen
DetaljerTFY4106 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Løsningsforslag til øving 4. m 1 gl = 1 2 m 1v 2 1. = v 1 = 2gL
TFY46 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Løsningsforslag til øving 4. Oppgave. a) Hastigheten v til kule like før kollisjonen finnes lettest ved å bruke energibevarelse: Riktig svar: C. m gl = 2 m v 2
DetaljerFaglig kontakt under eksamen: Navn: Anne Borg Tlf. 93413 BOKMÅL. EKSAMEN I EMNE TFY4115 Fysikk Elektronikk og Teknisk kybernetikk
Side 1 av 10 NORGES TEKNISK NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Anne Borg Tlf. 93413 BOKMÅL EKSAMEN I EMNE TFY4115 Fysikk Elektronikk og Teknisk kybernetikk
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 8. juni 2015 Tid for eksamen: 9.00-13.00, 4 timer Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark (2 sider).
DetaljerNotat. Konsekvenser av gjenfylling av havn i Vanvikan INNLEDNING
Til: Indre Fosen Kommune Fra: Arne E Lothe Dato 2019-06-06 Konsekvenser av gjenfylling av havn i Vanvikan INNLEDNING Indre Fosen kommune planlegger å etablere en skole i Vanvikan. Skolen vil bli liggende
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 13
Oppgaver FYS1001 Vår 2018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 13 Oppgave 14.01 3 er innfallsvinkelen og 2 er refleksjonsvinkelen. b) Innfallsplanet er planet som den innfallende strålen og innfallsloddet
DetaljerEKSAMEN. Oppgavesettet består av 3 oppgaver. Alle spørsmål på oppgavene skal besvares, og alle spørsmål teller likt til eksamen.
EKSAMEN Emnekode: ITD12011 Emne: Fysikk og kjemi Dato: 6. Mai 2016 Eksamenstid: kl.: 9:00 til kl.: 13:00 Hjelpemidler: 4 sider (A4) (2 ark) med egne notater. Ikke-kommuniserende kalkulator. Gruppebesvarelse,
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Midtveisksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 27. mars 2014 Tid for eksamen: 15.00-17.00, 2 timer Oppgavesettet er på 6 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerBraggdiffraksjon. Nicolai Kristen Solheim
Braggdiffraksjon Nicolai Kristen Solheim Abstract Gjennom denne øvelsen skal vi gjøre oss kjent med røntgenstråling og elektrondiffraksjon. Herunder finner vi bremsestråling, karakteristisk stråling, energispektrum,
Detaljer