Kursopplegg for FY2045 og TFY4250 KVANTEMEKANIKK I
|
|
- Brage Borge
- 8 år siden
- Visninger:
Transkript
1 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 1 Kursopplegg for FY2045 og TFY4250 KVANTEMEKANIKK I Pensum-litteratur PC Hemmers Kvantemekanikk er et must. En annen god bok er Quantum Mechanics, av B.H. Bransden & C.J. Joachain. Denne vil også være nyttig i TFY4205 Kvantemekanikk II og muligens også i TFY4210 Kvanteteori for mangepartikkelsystemer. Den finnes på Tapir og anbefales innkjøpt. En annen god bok i kvantemekanikk er DJ Griffiths, Introduction to quantum mechanics. I likhet med Hemmers bok går begge disse bøkene langt videre enn vårt kurs, og vil være spesielt nyttige for dem som ønsker å lære seg mer kvantemekanikk. Felles undervisning i to emner De to emnene FY2045 og TFY4250 Kvantemekanikk I har felles undervisning, pensum og eksamen, og er altså i realiteten ett og samme kurs, selv om kodene er forskjellige: FY2045 for de frie studiene og TFY4250 for teknologistudiene. Dette kurset er nummer to i en hel rekke av fysikk-emner som tar for seg kvantemekanisk teori og de mange fysiske anvendelsene av denne teorien. Det første av disse, FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk, forusettes uannagjort, og danner grunnlaget for FY2045/TFY4215. Neste kurs i rekken, TFY4205 Kvantemekanikk II i 7. semester, er også felles for de to studiene (både formelt og reelt). I FY2045/TFY4215 vil det være fornuftig å konsolidere grunnlaget fra begynnerkurset sikre at grunnmuren er solid, for å si det på den måten ved å repetere på egen hånd de mest sentrale delene av notatene. Punkt A i innholdsfortegnelsen nedenfor gir en oversikt over dette grunnlagsstoffet, med henvisninger. Dette stoffet er så sentralt at det betraktes som en del av pensum i inneværende kurs, men det må som sagt med få unntak repeteres på egen hånd. A. GRUNNLAG (Foreleses ikke, forutsettes kjent, og bør repeteres på egen hånd) Her passer de to første kapitlene i Hemmers bok godt, supplert med tilleggene 1 4 opplistet nedenfor. Dette stoffet må studeres på egen hånd, med unntak av avsnittene merket med ***, som vil bli forelest.
2 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 2 Tillegg 1. Bakgrunnsstoff Tillegg 1 er et supplement til kapittel 1 i Hemmers bok, som sier litt om den historiske bakgrunnen for utviklingen av den kvantemekaniske teorien. Kapittel 1 i Bransden & Joachain gir en fyldigere framstilling. (Dette notatet er identisk med Tillegg 1 i TFY4215 våren 2008.). Dette kan du betrakte som bakgrunnsstoff. Et viktig poeng i dette notatet er å motivere Schrödingerligningen og energi- og impulsoperatorene; jf grunnpostulatene i neste kapittel. Tillegg 2. Fundamentale prinsipper Dette tillegget supplerer Hemmers kapittel 2. Her formuleres grunnprinsippene i den kvantemekaniske teorien, og en rekke begreper og matematiske hjelpemidler som står sentralt blir introdusert. For å gjøre stoffet mer konkret, og for å ha flere knagger å henge de abstrakte begrepene på, starter vi med å gjennomgå det aller enkleste eksemplet på et kvantemekanisk system, nemlig en partikkel som kan bevege seg i en uendelig dyp endimensjonal potensialbrønn, også kalt partikkel i boks. Dette er ikke bare et veldig enkelt, men også et veldig viktig eksempel i kvantemekanikk. Derfor vil du ha stort utbytte av å studere det grundig. 2.1 Partikkel i boks (se også 3.2 i Hemmer) 2.2 Grunnprinsippene (postulatene) 2.3 Hermiteske og ikke-hermiteske operatorer a. Reelle forventningsverdier F krever hermiteske operatorer F b. Den adjungerte, F, til en operator F c. Litt om kommutatorer Se også 2.2 i Hemmer, og 5.1, 5.2 og 5.4 i B&J. 2.4 Egenfunksjoner og egenverdier Dette stoffet, som du finner nydelig beskrevet i avsnitt 2.4 i Hemmer, antas for det meste kjent, og må leses på egen hånd. Se ellers kap 5 i B&J. Sjekk at du har kontroll på følgende: a. Spektret til en operator b. Egenverdier som måleresultat c. Ortogonalitet d. Ortogonalisering vha komplett sett av kommuterende operatorer e. Bølgefunksjoner som vektorer. f. Delta-funksjonen og δ-funksjonsnormering (Appendix B i Hemmer, Appendix A i B&J)
3 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg Utvikling i egenfunksjoner Også dette er et svært sentralt kapittel i kvantemekanisk teori. Hemmer gir en konsis framstilling i avsnitt 2.5. Denne bør du lese først. Du finner også relevant stoff i avsnitt 5.3 i B&J, og i kapittel 3 i Griffiths. Avsnittet om måling av degenererte egenverdier er nytt og vil bli forelest. a. Begrepet fullstendig sett eller basis, illustrert vha to-dimensjonale vektorer b. Fullstendige sett av emphfunksjoner (med fullstendighetsrelasjonen) c. Impulsegenfunksjoner som basis. Fourier-integraler d. Fysisk tolkning av utviklingskoeffisientene e. Måling av degenerert egenverdi (*** foreleses) f. Fysisk tolkning i det kontinuerlige tilfellet g. Posisjonsegenfunksjonene δ(x x ) ψ x (x) som basis ( x-basisen ) 2.6 Impulsrepresentasjonen av kvantemekanikk (*** foreleses) (Se også 4.6 i Hemmer og s 124 i B&J.) 2.7 Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander Dette er som du vet sentrale begreper i kvantemekanikk. Dette avsnittet supplerer avsnitt 2.3 i Hemmer, avsnitt 3.5 i B&J og avsnitt 2.1 i Griffiths. Innhold: a. Stasjonære tilstander b. Ikke-stasjonære tilstander 2.8 Bevarelse av sannsynlighet Tillegg 3. Noen endimensjonale potensialer Dette tillegget er et supplement til avsnittene 3.1, 3.3 og 3.5 i Hemmers bok. 3.1 Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner Se avsnittene 3.1 i Hemmer og 3.6 i B&J. Mesteparten av stoffet i dette tillegget er repetisjonsstoff. Vi skal gå gjennom det som er merket med ***. Innholdet er: a. Energiegenfunksjoner kan velges reelle b. Kontinuitetsegenskaper c. Potensialer med δ-funksjonsbidrag (*** foreleses) d. Krumningsegenskaper. Nullpunkter d. Degenerasjonsgrad e. Symmetriske potensialer 3.2 En endelig potensialbrønn (Se også avsnittene 3.3 i Hemmer og 4.6 i B&J, 2.6 i Griffiths.) Innholdet er:
4 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 4 a. Generell løsningsstrategi for stykkevis konstante potensialer b. Bundne og ubundne tilstander c. Randkrav og kontinuitet gir energikvantisering for bundne tilstander d. Diskusjon e. Diskusjon av energikvantisering ut fra krumningsegenskaper (ikke pensum) 3.3 Endimensjonal harmonisk oscillator (Se også avsnittene 3.5 i Hemmer, 2.3 i Griffiths og 4.7 i B&J.) Også dette er repetisjonsstoff, som må leses på egen hånd. Innholdet er: a. Den enkle harmoniske oscillatoren b. Illustrasjon av rekkeutviklingsmetoden c. Rekkeutviklingsmetoden brukt på oscillatorligningen d. Sammenligning med klassisk harmonisk oscillator e. Eksempler Tillegg 4. Viktige kvantemekaniske teoremer Dette tillegget er et supplement til avsnittene i Hemmers bok. 4.1 Kompatible observable, simultane egenfunksjoner og kommuterende operatorer 4.2 Paritet 4.3 Tidsutviklingen av forventningsverdier 4.4 Ehrenfests teorem B. NOEN FLERE ENDIMENSJONALE POTENSIALER Stoffet i dette kapitlet er nytt, og vil bli forelest. Tillegg 7. δ-brønn. Fri partikkel. Spredning i én dimensjon I dette tillegget ser vi først på den enkle deltafunksjons-brønnen. Deretter ser vi på den frie partikkelen, deriblant bølgegruppe-tilstander. Når en slik fri partikkel sendes inn mot et potensial (og altså ikke egentlig er fri), har vi et spredningsproblem. Dette ser vi på i avsnitt 7.3.
5 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg Deltafunksjons-brønn Se også 3.4 i Hemmer og 2.5 i Griffiths. 7.2 Fri partikkel. Bølgepakker Her tar vi for oss: a. Stasjonære tilstander for fri partikkel b. Ikke-stasjonære tilstander for fri partikkel c. Fasehastighet. Dispersjon d. Gruppehastighet Se også 2.4 i Griffiths, og , samt 4.2 i B&J. 7.3 Spredning i én dimensjon Se også avsnittene 3.6 i Hemmer og i B&J, samt Griffiths p 56. Innholdet er: a. Hva er spredning i én dimensjon? b. Spredningsberegning basert på energiegenfunksjoner c. Bølgepakke-betraktning d. Spredning mot potensialsprang e. Spredning på firkant-brønn eller -barriere f. Tunnel-effekten g. Felt-emisjon h. Sveipe-tunnelerings-mikroskopi i. α-desintegrasjon og fusjon C. FLERDIMENSJONALE POTENSIALER Dette kapitlet inneholder både nytt stoff, som vil bli forelest, og en del repetisjonsstoff. Tillegg 8. Tre-dimensjonal boks. Ideelle Fermi- og Bose-gasser I dette tillegget ser vi først på den tredimensjonale boksen (8.1), som er relevant bl.a når vi skal diskutere en ideell gass av fermioner (8.2) og den ideelle Bose-gassen. 8.1 Tredimensjonal boks (Se også 5.2 i Hemmer, 5.3 i Griffiths og 7.1 i B&J)
6 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 6 a. Energinivåer b. Symmetri fører til degenerasjon c. Tilstandstettheten d. Periodiske grensebetingelser 8.2 Ideell gass med spinn fermioner (Se også 8.6 i Hemmer, 5.3 i Griffiths og 10.3 i B&J) a. Generelt om Fermi-gass ved lav temperatur b. Fri-elektron-modellen for ledningselektroner i metaller c. Elektroner i hvite dverger (NB! ikke pensum) d. Fermi-gass-modellen for kjerner 8.3 Ideell Bose-gass a. Bose Einstein-fordelingen (5.4 i Griffiths) b. Maxwell Boltzmann-fordelingen c. Plancks strålingslov d. Einsteins A- og B-koeffisienter (9.3 i Griffiths) e. Maser og laser Tillegg 5. Kulesymmetriske potensialer (repetisjonsstoff) Tillegg 5 er det femte kapitlet i pensum i FY1006/TFY4215. Det dekkes av avsnittene 5.1 og i Hemmers bok, sammen med dette tillegget. I emnene FY2045/TFY4250 er dette kapitlet repetisjonsstoff. Se ellers referansene til B&J og Griffiths. 5.1 Isotrop harmonisk oscillator 5.2 Dreieimpuls og kulesymmetriske potensialer (Hemmer 5.4, B&J 6.1 og 6.3) a. Dreieimpulsoperatorene b. Kompatible observable i kulesymmetriske potensialer c. Kvantisering av dreieimpuls. De sfæriske harmoniske d. Egenverdiligningen L z Y = hmy e. Egenverdiligningen L 2 Y = h 2 l(l + 1)Y f. Noen poeng g. Vedlegg om kulekoordinater 5.3 Stiv rotator (Hemmer 5.5, B&J 6.4) a. Hva er en stiv rotator b. Energiegenverdier og egenfunksjoner
7 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 7 c. Strålingsoverganger. Rotasjonsspektra d. Kommentarer 5.4 Bevegelse i kulesymmetrisk potensial. Radialligningen (Hemmer 5.6, B&J 7.2, Griffiths 4.1) 5.5 Coulomb-potensialet (Hemmer 5.7, B&J 7.5, Griffiths 4.2.) a. Hydrogenlignende system redusert til enpartikkelproblem b. Energikvantisering c. Degenerasjonsgraden d. Radialfunksjoner og fullstendige bølgefunksjoner e. Orbitaler f. Hybridisering Tillegg 9. Kulesymmetrisk boks. Sylindersymmetriske systemer I dette Tillegget starter vi med en gjennomgang av det kulesymmetriske bokspotensialet (9.1). For fullstendighetens skyld tar vi i avsnitt 9.2 også med en diskusjon av sylindersymmetriske systemer. Dette avsnittet er ikke pensum i FY2045/TFY Kulesymmetrisk boks (4.1.3 i Griffiths, 7.3 i B&J) 9.2 Sylindersymmetriske potensialer *** 1 a. Todimensjonale systemer (avsnitt 5.3 i Hemmer) b. Sirkulært todimensjonalt bokspotensial 1 Ikke pensum i FY2045/TFY4250.
8 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 8 D. GENERELL FORMULERING. ANVENDELSER Dette kapitlet inneholder bare nytt stoff, som vil bli forelest. Tillegg10. Mer generell formulering av kvantemekanikk Hittil i dette kurset har vi arbeidet mest med posisjons-rom-formuleringen av den kvantemekaniske teorien, og litt med den ekvivalente formuleringen i impulsrommet. I dette Tillegget skal vi se at disse formuleringene er spesialtilfeller av en mer generell teori. Poenget med denne mer generelle formuleringen er for det første at den er mer elegant og byr på endel tekniske fordeler (etter at en er blitt fortrolig med den). Det viktigste er imidlertid at den tillater oss å behandle systemer som ikke kan beskrives bølgemekanisk, dvs. ved hjelp av bølgefunksjoner i x- eller p-rommet. Et sentralt eksempel er spinn-frihetsgrader. [Bakgrunnsstoff finner du i Hemmers kapittel 6, kapittel 3 i Griffiths, og kapittel 5 i B&J. En annen referanse er J.J. Sakurai, Modern Quantum Mechanics, kapittel 1.] 10.1 Vektorer i Hilbert-rommet a. Rekapitulering b. Tilstandsvektorer i Hilbert-rommet. Dirac-notasjon c. Det duale Hilbert-rommet. Skalarprodukt d. Fullstendighet 10.2 Operatorer, egenvektorer, forventningsverdier,.. a. Generell definisjon av operatorer b. Operatorer og egenvektorer c. Adjungert d. Forventningsverdier 10.3 Tilstandsligningen. Posisjons- og impulsrepresentasjonene a. Tilstandsligningen b. Posisjons- og impuls-representasjonene 10.4 Matrisemekanikk a. Matrise-representasjoner av vektorer og operatorer b. Skifte av basis*** 2 c. Bevegelsesligningen på matriseform
9 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 9 Tillegg11. Harmonisk oscillator og dreieimpuls vha operatoralgebra I Tillegg 3 er den harmoniske oscillatoren gitt en grundig bølgemekanisk behandling. Vi skal her vise at energi-spektret (og egentilstandene) kan finnes på en enklere måte ved hjelp av operator-algebra. Vi bruker her egenskapene til Hilbert-romoperatorene direkte, uten å gå veien om en bestemt representasjon, dvs uten først å projisere ned på en bestemt basis. Denne metoden kan generaliseres til mange andre problemstillinger. I dette tillegget skal vi som et eksempel kvantisere dreieimpuls, med en metode som ligner mye på den vi her bruker for oscillatoren. Det vil da vise seg at den abstrakte operator-algebraen, ved siden av å reprodusere de bølgemekaniske resultatene for bane-dreieimpuls (Tillegg 5), også gir en beskrivelse av halvtallige dreieimpulstilstander (spinn), som ikke kan beskrives bølgemekanisk. Dirac-notasjonen lar oss altså formulere en mer generell teori enn den bølgemekaniske formuleringen (posisjons- og impuls-representasjonene). Dette stoffet finner du elegant og konsist behandlet hos Hemmer. Se også Griffiths Harmonisk oscillator 11.2 Generell kvantisering av dreieimpuls 11.3 Banedreieimpuls, i posisjonsrepresentasjonen*** 3 Tillegg12. Magnetiske momenter. Spinn I avsnitt 12.1 i dette tillegget skal vi først se på det magnetiske momentet fra en ladet partikkel i bevegelse, både klassisk og kvantemekanisk. Deretter går vi gjennom eksperimentet til Stern og Gerlach, som indikerer at elektronet har en indre dreieimpuls (spinn). Vi gir også en oversikt over spinnene til andre partikler. I avsnitt 12.2 etablerer vi en formalisme for spinn 1, basert på den generelle diskusjonen av dreieimpuls i Tillegg Magnetiske momenter knyttet til banedreieimpuls og spinn a. Klassisk magnetisk moment b. Magnetisk moment fra banebevegelse kvantemekanisk c. Stern Gerlachs eksperiment. Elektronets spinn d. Spinnene til andre partikler 12.2 Formalisme for spinn 1 2 a. Stigen av ket-vektorer for spinn 1 2 b. Matriseformulering. Pauli-matrisene c. Spinnretningen d. Presesjon i homogent magnetfelt 3 Ikke pensum i TFY4250/FY2045
10 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg 10 Tillegg13. Addisjon av dreieimpulser Se Hemmer og Griffiths Innledning 13.2 Addisjon av to spinn Addisjon av dreieimpulser generelt 13.4 Kommuteringsregler 13.5 Addisjon av banedreieimpuls og spinn 13.6 Addisjon av flere dreieimpulser Tillegg14. Tidsavhengig perturbasjonsteori Avsnittene i Hemmer, i B&J, 9.1 i Griffiths Innledning 14.2 Formulering av tidsavhengig perturbasjonsteori 14.3 Kvalitativ diskusjon 14.4 Harmonisk perturbasjon 14.5 Diskret kontinuerlig overgang. Fermis Gyldne Regel 14.6 Spredning på statisk potensial Tillegg 15. Halvklassisk strålingsteori Ved siden av Tillegg 15 gis det litteraturhenvisninger, først og fremst til avsnittene i Hemmer. Det vises også til kap. 11 i Bransden & Joachain og til avsn i Griffiths Ladet partikkel i ytre felt [Hemmer 12.1, B&J 11.1] a. Schrödingerligningen b. Justertransformasjoner 15.2 Feltet som perturbasjon [Hemmer 12.2, B&J 11.1] a. Vekselvirkningsledd b. Det elektromagnetiske feltet
11 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, kursopplegg Overganger mellom atomære tilstander [H 12.3, B&J 11.2, G 9.2] a. Stimulert emisjon like sannsynlig som absorpsjon b. Elektrisk-dipol-tilnærmelsen 15.4 Spontan emisjon via Einsteins likevektsargument [H 12.4, B&J 11.3, G 9.3] a. Midling over alle retninger b. Likevektsargumentet 15.5 Utvalgsregler for elektrisk dipolstråling [H 12.5, B&J pp , G 9.3] a. Utvalgsreglene b. Eksempler, for hydrogen c. Levetid. Naturlig linjebredde [H 12.4]
Pensum og kursopplegg for FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk
FY1006/TFY4215 våren 2012 - pensum og kursopplegg 1 Pensum og kursopplegg for FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk våren 2012 Litt om de to emnene De to emnene FY1006 og TFY4215 er identiske både når
DetaljerKursopplegg for TFY4250 og FY2045
TFY4250 Atom- og molekylfysikk/fy2045 Kvantefysikk, høsten 2008 - kursopplegg 1 Kursopplegg for TFY4250 og FY2045 Pensum-litteratur PC Hemmers Kvantemekanikk er et must. En annen god bok er Quantum Mechanics,
DetaljerPensum og kursopplegg for FY1006 Innføring i kvantefysikk TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
FY1006/TFY4215 våren 2009 - pensum og kursopplegg 1 Pensum og kursopplegg for FY1006 Innføring i kvantefysikk TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Litt om de to emnene våren 2009 (under utarbeidelse)
DetaljerKursopplegg for TFY4250 og FY2045
TFY4250 Atom- og molekylfysikk/fy2045 Kvantefysikk, høsten 2007 - kursopplegg 1 Kursopplegg for TFY4250 og FY2045 (under utarbeidelse) Pensum-litteratur PC Hemmers Kvantemekanikk er et must. En annen god
DetaljerKursopplegg for TFY4250 og FY2045
TFY4250 Atom- og molekylfysikk/fy2045 Kvantefysikk, høsten 2004 - kursopplegg 1 Kursopplegg for TFY4250 og FY2045 Felles undervisning i to emner De to emnene TFY4250 Atom- og molekylfysikk for teknologistudiet,
Detaljer11 Harmonisk oscillator og dreieimpuls vha operatoralgebra
TFY4250/FY2045 Tillegg 11 - Harmonisk oscillator og dreieimpuls operatoralgebra 1 TILLEGG 11 11 Harmonisk oscillator og dreieimpuls vha operatoralgebra I Tillegg 3 er den harmoniske oscillatoren gitt en
DetaljerA.3.e: Ortogonale egenfunksjonssett
TFY4250/FY2045 Tillegg 2 1 Tillegg 2: A.3.e: Ortogonale egenfunksjonssett Ikke-degenererte egenverdier La oss først anta at en operator ˆF har et diskret og ikke-degeneret spektrum. Det siste betyr at
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, øving 6 1 ØVING 6. Fermi-impulser og -energier
FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, 2012 - øving 6 1 ØVING 6 Oppgave 6 1 Fermi-impulser og -energier a. Anta at en ideell gass av N (ikke-vekselvirkende) spinn- 1 -fermioner befinner seg i grunntilstanden
DetaljerEksamen i fag FY1004 Innføring i kvantemekanikk Tirsdag 22. mai 2007 Tid:
Side 1 av 6 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Jan Myrheim Telefon: 73 59 36 53 (mobil 90 07 51 72) Sensurfrist: Tirsdag 12. juni 2007
DetaljerHermiteske og ikke-hermiteske operatorer, kommutatorer,
TFY4250/FY2045 Tillegg 1 1 Tillegg 1: Hermiteske og ikke-hermiteske operatorer, kommutatorer, etc a. Reelle forventningsverdier krever Hermiteske operatorer I avsnitt 2.2 i Hemmer kan du først se hvordan
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, øving 5 1 ØVING 5
FY045/TFY450 Kvantemekanikk I, 0 - øving 5 ØVING 5 Oppgave 0 α-desintegrasjon α-sdesintegrasjon er en prosess hvor en radioaktiv opphavs -kjerne (parent nucleus) desintegrerer (henfaller) til en datter
DetaljerØVING 2. Krumningseigenskapar for eindimensjonale energieigenfunksjonar. h2 + V (x). (0.1) 2m dx 2
FY006/TFY45 Innføring i kvantefysikk - Øving Frist for innlevering: tirsdag 4. februar Oppgave ØVING Krumningseigenskapar for eindimensjonale energieigenfunksjonar Ein partikkel med masse m bevegar seg
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Side Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS40 Kvantefysikk Eksamensdag: 6. august 03 Tid for eksamen: 4.30 (4 timer) Oppgavesettet er på 5 (fem) sider Vedlegg:
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. FYS 2000, Kvantemekanikk Dato: 7. Juni 2017 Klokkeslett: 9:00-13:00 Sted: Tillatte hjelpemidler: rute.
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS 2000, Kvantemekanikk Dato: 7. Juni 2017 Klokkeslett: 9:00-13:00 Sted: Tillatte hjelpemidler: ett handskrevet A4-ark(2 sider med egne notater, samt K. Rottmann: Matematisk
Detaljer4. Viktige kvantemekaniske teoremer
FY1006/TFY4215 Tillegg 4 1 TILLEGG 4 4. Viktige kvantemekaniske teoremer Før vi i neste kapittel går løs på treimensjonale potensialer, skal vi i kapittel 4 i ette kurset gå gjennom noen viktige kvantemekaniske
DetaljerInstitutt for fysikk. Eksamen i TFY4215 Innføring i kvantefysikk
Institutt for fysikk Eksamen i TFY4215 Innføring i kvantefysikk Faglig kontakt under prøven: Jon Andreas Støvneng Tlf.: 45 45 55 33 Dato: 3. juni 2019 Tid (fra-til): 15.00-19.00 Hjelpemiddelkode/Tillatte
DetaljerFY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk - Øving 1 1 ØVING 1. En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv
FY16/TFY4215 Innføring i kvantefysikk - Øving 1 1 Frist for innlevering: mandag 28. januar (jf Åre) ØVING 1 En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv Eksempel: Terningkast Ved terningkast
DetaljerB.1 Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner
TFY4250/FY2045 Tillegg 6 - Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner 1 Tillegg 6: Noe av stoffet i dette Tillegget er repetisjon fra Tillegg 3 i TFY4215. B.1 Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner
DetaljerOppgave 1. NORSK TEKST Side 1 av 4. NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk
NORSK TEKST Side 1 av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 7 55 96 4 Ingjald Øverbø, tel. 7 59 18 67 EKSAMEN I TFY415
DetaljerForelesningsnotater om spinn, FYS2140 (Erstatter kap. 4.4 i Griffiths) Susanne Viefers
Forelesningsnotater om spinn, FYS2140 (Erstatter kap. 4.4 i Griffiths) Susanne Viefers 20. april 2005 Dette notatet sammenfatter forelesningene om elektronets egenspinn og erstatter dermed avsnitt 4.4
DetaljerTFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk - Øving 1 1 ØVING 1. En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv
TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk - Øving 1 1 Frist for innlevering: mandag 26. januar ØVING 1 En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv Eksempel: Terningkast Ved terningkast er
DetaljerEKSAMEN I SIF4048 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Lørdag 2. august 2003 kl. 09.00-15.00
Side 1 av 5 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 73 55 96 42 Ingjald Øverbø, tel. 73 59 18 67 EKSAMEN I SIF4048 KJEMISK
DetaljerKJM Molekylmodellering. Introduksjon. Molekylmodellering. Molekylmodellering
KJM3600 - Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Introduksjon KJM3600 - p.1/29 Introduksjon p.2/29 Flere navn på moderne teoretisk kjemi: Theoretical chemistry (teoretisk kjemi) Quantum chemistry (kvantekjemi)
Detaljer4. Viktige kvantemekaniske teoremer
FY1006/TFY4215 Tillegg 4 1 TILLEGG 4 4. Viktige kvantemekaniske teoremer Før vi i neste kapittel går løs på treimensjonale potensialer, skal vi i kapittel 4 i ette kurset gå gjennom noen viktige kvantemekaniske
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk Forelesning 29. Maria V. Bøe og Marianne E. Bathen
FYS2140 Kvantefysikk Forelesning 29 Maria V. Bøe og Marianne E. Bathen I dag Oppsummering av pensum Basert på vår oppfatning og erfaring (ikke eksamen) 1. Brudd med klassisk fysikk (15 min) 2. Schrödingerlikningen
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 1.juni 2004 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY45. juni 004 - løsningsforslag Oppgave Løsningsforslag Eksamen.juni 004 TFY45 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Bundne energiegentilstander i et éndimensjonalt potensial er ikke-degenererte
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantefysikk, Mandag 3. juni 2019
Løsningsforslag for FYS210 Kvantefysikk, Mandag 3. juni 201 Oppgave 1: Stern-Gerlach-eksperimentet og atomet Stern-Gerlach-eksperimentet fra 122 var ment å teste Bohrs atommodell om at angulærmomentet
DetaljerEn samling av mer eller mindre relevante formler (uten nærmere forklaring) er gitt til slutt i oppgavesettet.
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet NTNU Institutt for fysikk Lade EKSAMEN I: MNF FY 44 KVANTEMEKANIKK I DATO: Tirsdag 4. desember 999 TID: 9.00 5.00 Antall vekttall: 4 Antall sider: 3 Sensurdato:
Detaljer13 Addisjon av dreieimpulser
TFY450/FY045 Tillegg 13 - Addisjon av dreieimpulser 1 TILLEGG 13 13 Addisjon av dreieimpulser (8.4 i Hemmer, 6.10 i B&J, 4.4 i Griffiths) Begrepet Addisjon av dreieimpulser kommer inn i bildet når vi ser
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS14, Kvantefysikk Eksamensdag: 17. august 17 4 timer Lovlige hjelpemidler: Rottmann: Matematisk formelsamling, Øgrim og Lian:
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 8 1 LØSNING ØVING 8
FY045/TFY450 Kvantemekanikk I, løsning øving 8 1 Løsning oppgave 8 1 LØSNING ØVING 8 Koherente tilstander for harmonisk oscillator a. Utviklingen (3) er en superposisjon av stasjonære tilstander for oscillatoren,
DetaljerA.5 Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander
TFY4250/FY2045 Tillegg 4 - Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander 1 Tillegg 4: A.5 Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander a. Stasjonære tilstander (Hemmer p 26, Griffiths p 21) Vi har i TFY4215 (se
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO KJM3600 - Molekylmodellering p.1/29 Introduksjon Introduksjon p.2/29 Introduksjon p.3/29 Molekylmodellering Flere navn på moderne teoretisk
DetaljerFY1006/TFY Løsning øving 8 1 LØSNING ØVING 8. a. (a1): Ved kontroll av egenverdiene kan vi se bort fra normeringsfaktorene.
FY16/TFY415 - Løsning øving 8 1 Løsning oppgave 3 Vinkelfunksjoner, radialfunksjoner og orbitaler for hydrogenlignende system LØSNING ØVING 8 a. (a1: Ved kontroll av egenverdiene kan vi se bort fra normeringsfaktorene.
DetaljerFY1006/TFY Øving 7 1 ØVING 7
FY1006/TFY4215 - Øving 7 1 Frist for innlevering: 5. mars kl 17 ØVING 7 Den første oppgaven dreier seg om den tredimensjonale oscillatoren, som behandles i starten av Tillegg 5, og som vi skal gå gjennom
DetaljerEksamen i fag FY1004 Innføring i kvantemekanikk Fredag 30. mai 2008 Tid: a 0 = 4πǫ 0 h 2 /(e 2 m e ) = 5, m
Side av 6 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Jan Myrheim Telefon: 73 59 36 53 (mobil 90 07 5 7 Sensurfrist: Fredag 0 juni 008 Eksamen
DetaljerEksamen i TFY4170 Fysikk 2 Mandag 12. desember :00 18:00
NTNU Side 1 av 5 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Arne Brataas Telefon: 73593647 Eksamen i TFY417 Fysikk Mandag 1. desember 5 15: 18: Tillatte hjelpemidler: Alternativ C Godkjent
DetaljerTFY Øving 7 1 ØVING 7. 3-dimensjonal isotrop harmonisk oscillator
TFY4215 - Øving 7 1 Oppgave 20 ØVING 7 -dimensjonal isotrop harmonisk oscillator Vi har tidligere studert egenfunksjonen (orbitalen) for grunntilstanden i hydrogenlignende atomer, og skal senere sette
DetaljerEKSAMEN I TFY4215 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Torsdag 12. august 2004 kl
NORSK TEKST Side 1 av 6 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 7 55 96 4 Ingjald Øverbø, tel. 7 59 18 67, eller 970155 EKSAMEN
DetaljerEKSAMEN I FAG SIF4065 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Fakultet for naturvitenskap og teknologi 13. august 2002 Tid:
Side 1 av 5 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Ola Hunderi Tlf.: 93411 EKSAMEN I FAG SIF465 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Fakultet for naturvitenskap
DetaljerTFY4215 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving 1 1 LØSNING ØVING 1
TFY425 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving Løsning oppgave a. LØSNING ØVING Vi merker oss at sannsynlighetstettheten, Ψ(x, t) 2 = A 2 e 2λ x, er symmetrisk med hensyn på origo. For normeringsintegralet
DetaljerTFY Øving 8 1 ØVING 8
TFY4215 - Øving 8 1 ØVING 8 Mye av poenget med oppgave 2 er å øke fortroligheten med orbitaler, som er bølgefunksjoner i tre dimensjoner. Fordi spørsmålene/oppdragene er spredt litt rundt omkring, markeres
Detaljer2. Postulatene og et enkelt eksempel
FY619 Moderne fysikk 1 Dette notatet kan leses parallelt med deler av kapitlene 2 og 3 i Hemmer; fortrinnsvis delkapitlene 3.1, 3.2 og 2.1. NOTAT 2 2. Postulatene og et enkelt eksempel I kapittel 2 i Hemmer
DetaljerLøsning, eksamen TFY4205 Kvantemekanikk II Mandag 13. august 2012
Løsning, eksamen TFY4205 Kvantemekanikk II Mandag 13 august 2012 1a) Kravene at både ψ og ψ er kontinuerlige der potensialet er diskontinuerlig, følger av Schrödingerligningen 2 2m ψ x) + V x)ψx) = Eψx)
DetaljerFY1006/TFY Øving 3 1 ØVING 3. Gjør unna så mye du kan av dette før veiledningstimene, slik at disse kan brukes på utfordringene i denne øvingen.
FY006/TFY45 - Øving 3 ØVING 3 Gjør unna så mye du kan av dette før veiledningstimene, slik at disse kan brukes på utfordringene i denne øvingen. Oppgave 8 Ikke-stasjonær bokstilstand En partikkel med masse
DetaljerFYS Kvantefysikk. Magne Guttormsen Kjernefysikk, rom V124,
FYS2140 - Kvantefysikk Magne Guttormsen Kjernefysikk, rom V124, magne.guttormsen@fys.uio.no Energien er kvantisert! Forelesning 1 FYS2140 - Kvantefysikk 2 Plan for dagen Oppmøte husk å skrive deg på! Praktisk
DetaljerFY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk, - Ekstraøving 2 1. Ekstraøving 2. = 1 2 (3n2 l 2 l), = 1 n 2, 1 n 3 (l ), 1 n 3 l(l + 1.
FY006/TFY45 Innføring i kvantefysikk, - Ekstraøving Frist for innlevering (Til I.Ø.): 7. mai kl 7 Oppgave 9 hydrogenlignende atom Ekstraøving I denne oppgaven ser vi på et hydrogenlignende atom, der et
DetaljerEKSAMEN I SIF4048 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Tirsdag 13. august 2002 kl
Side 1 av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 73 55 96 4 Ingjald Øverbø, tel. 73 59 18 67 EKSAMEN I SIF4048 KJEMISK
DetaljerEKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Onsdag 30. mai 2007 kl
NORSK TEKST Side av 3 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 97355 EKSAMEN I FY45 KVANTEFYSIKK Onsdag 3.
DetaljerTFY4215 Innføring i kvantefysikk - Øving 2 1 ØVING 2. Krumningsegenskaper for endimensjonale energiegenfunksjoner
TFY415 Innføring i kvantefysikk - Øving 1 Oppgave 5 ØVING Krumningsegenskaper for endimensjonale energiegenfunksjoner En partikkel med masse m beveger seg i et endimensjonalt potensial V (x). Partikkelen
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE I FYS-2001
Side 1 of 7 EKSAMENSOPPGAVE I FYS-001 Eksamen i : Fys-001 Statistisk fysikk og termodynamikk Eksamensdato : Onsdag 5. desember 01 Tid : kl. 09.00 13.00 Sted : Adm.bygget, B154 Tillatte hjelpemidler: K.
DetaljerProfessor Elgarøy avslører: Hva DU bør repetere før AST1100-eksamen!
Professor Elgarøy avslører: Hva DU bør repetere før AST1100-eksamen! Jeg burde starte med noen blomstrende ord om at målet med å ta et kurs er å lære mest mulig og å utvikle seg personlig, ikke å gjøre
DetaljerNTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Løysingsframlegg prøveeksamen TFY4215/FY1006 Innføring i Kvantemekanikk
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk øysingsframlegg prøveeksamen TFY4215/FY1006 Innføring i Kvantemekanikk Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon:
Detaljer5.6 Diskrete dynamiske systemer
5.6 Diskrete dynamiske systemer Egenverdier/egenvektorer er viktige for å analysere systemer av typen x k+1 = A x k, k 0, der A er en kvadratisk diagonaliserbar matrise. Tenker her at x k angir systemets
DetaljerEnkel introduksjon til kvantemekanikken
Kapittel Enkel introduksjon til kvantemekanikken. Kort oppsummering. Elektromagnetiske bølger med bølgelengde og frekvens f opptrer også som partikler eller fotoner med energi E = hf, der h er Plancks
DetaljerFY1006/TFY Øving 9 1 ØVING 9
FY1006/TFY4215 - Øving 9 1 Frist for innlevering: 2. mars, kl 16 ØVING 9 Opgave 22 Om radialfunksjoner Figuren viser de effektive potensialene Veff(r) l for l = 0, 1, 2, for et hydrogenlignende atom, samt
DetaljerOppgave 2 Vi ser på et éndimensjonalt system hvor en av de stasjonære tilstandene ψ(x) er gitt som { 0 for x < 0, ψ(x) = Ne ax (1 e ax (1)
Oppgave Gjør kort rede for hva den fotoelektriske effekt er, hva slags konklusjoner man kunne trekke fra observasjoner av denne i kvantefysikkens fødsel, og beskriv et eksperiment som kan observere og
DetaljerLøsningsforslag Konte-eksamen 2. august 2003 SIF4048 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Konte-eksamen SIF448.aug. 3 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 a. Hamilton-operatoren er Løsningsforslag Konte-eksamen. august 3 SIF448 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Ĥ = h m x + V (x), og den tidsuavhengige
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Side Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS4 Kvantefysikk Eksamensdag: 8. juni 5 Tid for eksamen: 9. (4 timer) Oppgavesettet er på fem (5) sider Vedlegg: Ingen
DetaljerBegrep. Protoner - eller Hvordan få et MR-signal? Kommunikasjon. Hoveddeler. Eksempel: Hydrogen. Hvordan få et signal?
Begrep Protoner - eller Hvordan få et MR-signal? Rune Sylvarnes NORUT Informasjonsteknologi Høgskolen i Tromsø MR - fenomenet magnetisk resonans NMR - kjerne MR, vanligvis brukt om MR på lab (karakterisering
DetaljerInstitutt for fysikk. Eksamensoppgave i TFY4215 Innføring i kvantefysikk
Institutt for fysikk ksamensoppgave i TFY4215 Innføring i kvantefysikk Faglig kontakt under eksamen: Jon ndreas Støvneng (med forbehold om streik) Tlf.: 45 45 55 33 ksamensdato: 30. mai 2018 ksamenstid
DetaljerADDISJON FRA A TIL Å
ADDISJON FRA A TIL Å VEILEDER FOR FORELDRE MED BARN I 5. 7. KLASSE EMNER Side 1 Innledning til addisjon 2 2 Grunnleggende om addisjon 3 3 Ulike tenkemåter 4 4 Hjelpemidler i addisjoner 9 4.1 Bruk av tegninger
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet Deleksamen i: KJM1060 Struktur og spektroskopi Eksamensdag: 14 oktober 2004 Tid for eksamen: kl. 15:00 17:00 Oppgavesettet er på 2sider.
DetaljerFY1006/TFY Løsning øving 9 1 LØSNING ØVING 9
FY1006/TFY415 - Løsning øving 9 1 Løsning oppgave Numerisk løsning av den tidsuavhengige Schrödingerligningen LØSNING ØVING 9 a. Alle leddene i (1) har selvsagt samme dimensjon. Ved å dividere ligningen
DetaljerLØSNING EKSTRAØVING 2
TFY415 - løsning Ekstraøving 1 Oppgave 9 LØSNING EKSTRAØVING hydrogenlignende atom a. For Z = 55 finner vi de tre målene for radien til grunntilstanden ψ 100 vha formlene side 110 i Hemmer: 1/r 1 = a =
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Hjemmeeksamen V Leveringsfrist fredag 20. mars kl.14:45 (før ekspedisjonen stenger!!!)
FYS2140 Kvantefysikk, Hjemmeeksamen V-2009 Leveringsfrist fredag 20. mars kl.14:45 (før ekspedisjonen stenger!!!) 9. mars 2009 Viktig info les: Merk besvarelsen med kandidatnummer, ikke navn! Lever og
DetaljerTFY4215_S2018_Forside
Kandidat I Tilkoblet TFY4215_S2018_Forside Institutt for fysikk ksamensoppgave i TFY4215 Innføring i kvantefysikk Faglig kontakt under eksamen: Jon ndreas Støvneng Tlf.: 45 45 55 33 ksamensdato: 6. august
DetaljerFaglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf , eller
NORSK TEKST Side av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 9702355 EKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantemekanikk, Tirsdag 29. mai 2018
Løsningsforslag for FYS40 Kvantemekanikk, Tirsdag 9. mai 08 Oppgave : Fotoelektrisk effekt Millikan utførte følgende eksperiment: En metallplate ble bestrålt med monokromatisk lys. De utsendte fotoelektronene
DetaljerFY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk 26. mai 2016 Side 1 av 3
FY16/TFY4215 Innføring i kvantefysikk 26. mai 216 Side 1 av 3 FLERVALGSOPPGAVER TRENING TIL EKSAMEN En partikkel med masse m beskrives av den stasjonære tilstanden Ψ(x,t) = ψ(x)e iωt, med e ikx + 1 3i
DetaljerOnsdag og fredag
Institutt for fysikk, NTNU TFY4155/FY1003: Elektrisitet og magnetisme Vår 2009, uke 13 Onsdag 25.03.09 og fredag 27.03.09 Amperes lov [FGT 30.1, 30.3; YF 28.6, 28.7; AF 26.2; H 23.6; G 5.3] B dl = µ 0
DetaljerLøsningsforslag Konte-eksamen 13. august 2002 SIF4048 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
ppgave Løsningsforslag Konte-eksamen 3. august SIF8 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Da sannsynlighetstettheten Ψ(x, ) mω/π h exp( mωx / h) er symmetrisk med hensyn på origo, er forventningsverdien
DetaljerTFY Løsning øving 5 1 LØSNING ØVING 5. Krumning og stykkevis konstante potensialer
TFY4215 - Løsning øving 5 1 Løsning oppgave 16 LØSNING ØVING 5 Krumning og stykkevis konstante potensialer a. I et område hvor V er konstant (lik V 1 ), og E V 1 er positiv (slik at området er klassisk
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 2018
Løsningsforslag for FYS140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 018 Oppgave 1: Materiens bølgeegenskaper a) De Broglie fikk Nobelprisen i 199 for sin hypotese. Beskriv med noen setninger hva den går ut på.
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 26. mai 2008 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY415 6. mai 8 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 6. mai 8 TFY415 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Utenfor boksen, hvor V (x) =, er bølgefunksjonen lik null. Kontinuiteten
DetaljerE. MAGNETISKE MOMENTER. SPINN E.1 Energibidrag knyttet til dreieimpuls og spinn
TFY4250/FY2045 2005 - Tillegg 15 - E. Magnetiske momenter. Spinn 1 Tillegg 15: E. MAGNETISKE MOMENTER. SPINN E.1 Energibidrag knyttet til dreieimpuls og spinn (Se avsnittene 1.5, 6.8 og 12.2 i B&J, 8.3
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 8. august 2009 TFY4250 Atom- og molekylfysikk
Eksamen TFY425 8. august 29 - løsningsforslag Oppgave Løsningsforslag Eksamen 8. august 29 TFY425 Atom- og molekylfysikk a. For β = har vi en ordinær boks fra x = til x = L. Energiegenfunksjonene har formen
DetaljerFasit TFY4215/FY1006 Innføring i kvantefysikk Vår 2015
Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Fasit TFY4215/FY1006 Innføring i kvantefysikk Vår 2015 Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Mandag 27. mai 2015 kl.
DetaljerEksamen FY1004 Innføring i kvantemekanikk Tirsdag 22. mai 2007 Løsninger
Eksamen FY1004 Innføring i kvantemekanikk Tirsdag. mai 007 Løsninger 1a Et hydrogenlikt atom har ett elektron med masse m og ladning e som er bundet til en atomkjerne med ladning Ze. Siden kjernen har
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 2 1 LØSNING ØVING 2
FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 2 1 LØSNING ØVING 2 Oppgave 2 1 LØSNING nesten en posisjonsegentilstand a Siden den Gaussiske sannsynlighetstettheten ψ(x) 2 = 2β/π exp( 2β(x a) 2 ) symmetrisk
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Oblig 11. Sindre Rannem Bilden og Gruppe 4
FYS2140 Kvantefysikk, Oblig 11 Sindre Rannem Bilden og Gruppe 4 30. april 2015 Obliger i FYS2140 merkes med navn og gruppenummer! Denne obligen er satt sammen av den første delen av eksamen våren 2010
DetaljerEKSAMEN I TFY4215 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Mandag 23. mai 2005 kl
NORSK TEKST Side 1 av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 7 55 96 42 Ingjald Øverbø, tel. 7 59 18 67, eller 9701255
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Tillatte hjelpemidler: K. Rottmann: Matematisk Formelsamling Lommekalkulator med tomt minne
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-000 Kvantemekanikk Dato: Mandag 6. september 016 Tid: Kl 09:00 1:00 Sted: Auditorium Maximum, Administrasjonsbygget Tillatte hjelpemidler: K. Rottmann: Matematisk Formelsamling
DetaljerVi skal koble diagonalisering av matriser sammen med ortogonalitet. Skal bl.a. se på
Kap. 7 Innledning Vi skal koble diagonalisering av matriser sammen med ortogonalitet. Skal bl.a. se på Symmetriske matriser. Disse matrisene har uvanlig pene egenskaper mht. diagonalisering. Kvadratiske
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 29. mai 2010 FY1006 Innføring i kvantefysikk/tfy4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen FY1006/TFY4215, 29. mai 2010 - løsningsforslag 1 Løsningsforslag Eksamen 29. mai 2010 FY1006 Innføring i kvantefysikk/tfy4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Oppgave 1 a. I punktene x = 0 og x
DetaljerFasit TFY4215/FY1006 Innføring i kvantefysikk Vår 2015
Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Fasit TFY4215/FY1006 Innføring i kvantefysikk Vår 2015 Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Mandag 27. mai 2015 kl.
DetaljerREPETISJON FYS2140. Susanne Viefers. Fysisk Institutt, Teorigruppa. REPETISJON FYS2140 p.1/31
REPETISJON FYS2140 Susanne Viefers s.f.viefers@fys.uio.no Fysisk Institutt, Teorigruppa REPETISJON FYS2140 p.1/31 Teoretisk pensum I Første del, Forelesningsnotater Enheter og størrelser i Fys2140 Sort
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 5. august 2009 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY4215 5. august 29 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 5. august 29 TFY4215 Kjemisk fysikk kvantemekanikk a. Med ψ A (x) = C = konstant for x > har vi fra den tidsuavhengige
DetaljerEKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Mandag 2. juni 2008 kl
NORSK TEKST Side av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 9702355 EKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Mandag
DetaljerI alt 20 deloppgaver som normalt gis lik vekt i vurderingen.
FY6019 19. desember 018 Side 1 av 7 I alt 0 deloppgaver som normalt gis lik vekt i vurderingen. Oppgave 1. Litt av hvert. (Poeng: 50) a) Maksimal intensitet (pr blgelengdeenhet) i stralingen fra sola opptrer
DetaljerPosisjonsystemet FRA A TIL Å
Posisjonsystemet FRA A TIL Å VEILEDER FOR FORELDRE MED BARN I 5. 7. KLASSE EMNER Side 1 Innledning til posisjonsystemet P - 2 2 Grunnleggende om posisjonsystemet P - 2 3 Titallsystemet P - 3 4 Posisjonsystemet
DetaljerKontinuasjonseksamen TFY4215/FY1006 Innføring i kvantemekanikk august 2013
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Kontinuasjonseksamen TFY45/FY006 Innføring i kvantemekanikk august 03 Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon:
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Obligatorisk oppgave 10. Nicolai Kristen Solheim, Gruppe 2
FYS2140 Kvantefysikk, Obligatorisk oppgave 10 Nicolai Kristen Solheim, Gruppe 2 Obligatorisk oppgave 10 Oppgave 1 a) Ligningene 1, 2 og 3 er egenverdifunksjoner, mens ligning 4 er en deltafunksjon. b)
DetaljerTFY Løsning øving 6 1 LØSNING ØVING 6. Grunntilstanden i hydrogenlignende atom
TFY45 - Løsning øving 6 Løsning oppgave 8 LØSNING ØVING 6 Grunntilstanden i hydrogenlignende atom a. Vi merker oss først at vinkelderivasjonene i Laplace-operatoren gir null bidrag til ψ, siden ψ(r) ikke
DetaljerEgenverdier for 2 2 matriser
Egenverdier for matriser (Bearbeidet versjon av tidligere notat på nett-sidene til MA101 - Lineær algebra og geometri Versjon oppdatert med referanser til 10utg av læreboken) Egenvektorer og egenverdier
DetaljerNORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ELEKTRONIKK OG TELEKOMMUNIKASJON
Side 1 av 7 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ELEKTRONIKK OG TELEKOMMUNIKASJON Faglig kontakt under eksamen: Navn: Helge E. Engan Tlf.: 94420 EKSAMEN I EMNE TFE4130 BØLGEFORPLANTNING
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 27. mai 2011 FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk
Eksamen FY1006/TFY4215 27. mai 2011 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 27. mai 2011 FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk a. For en energiegenfunksjon med energi E V 1 følger det fra
DetaljerEKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Lørdag 8. august 2009 kl
NORSK TEKST Side av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 9702355 EKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK
Detaljer