Eksamen i fag RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 26. mai 2000 Tid: 09:00 14:00

Transkript

1 Side 1 av 3 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Kåre Olaussen Telefon: Eksamen i fag RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 26. mai 2000 Tid: 09:00 14:00 Tillatte hjelpemidler: (Alternativ B: Godkjent lommekalkulator. K. Rottman: Matematisk formelsamling. Barnett and Cronin: Mathematical Formulae. Øgrim: Størrelser og enheter i fysikken Dette eksamenssettet er på 3 sider pluss et generelt vedlegg på 2 sider. Sensuren legges ut på fagets webside, straks den er klar. Note: There also exists an english version of this exam set. Oppgave 1: a Tegn, i de tilfeller dette er mulig i kvante-elektrodynamikk (QED, Feynman diagrammene for alle bidrag av laveste ikke-trivielle orden for prosessene nedenfor. For noen tilfeller eksisterer det Feynman diagram, men prosessen er likevel ikke mulig i vakuum. Angi slike tilfeller, og forklar kort hva som gjør prosessen umulig. 1. e + γ e + γ 2. e + γ e + γγ 3. e + µ e µ + 4. e + µ e + µ 5. e + e µ + µ 6. e e µ + µ 7. γγ γ 8. γγ γγ 9. γγ γγγ

2 Eksamen i Relativistisk kvantemekanikk, 26. mai 2000 Side 2 av 3 b Se nå i litt mer detalj på Compton spredning, e γ e γ. Oppgitt: 1. Tegn Feynman-diagrammene for alle bidrag av laveste ikke-trivielle orden for denne prosessen. Påfør diagrammene alle nødvendige impulser og indekser. Anta at det innkommende (resp. utgående elektronet har kvantetall p, s (resp. p, s, og at det innkommende (resp. utgående fotonet har kvantetall k, r (resp. k, r. Innfør videre q = p + k og q = p k. 2. Bruk Feynman-reglene i vedlegget til å skrive ned de tilhørende algebraiske bidragene til spredningsamplituden M fi. 3. Benytt naturlige enheter (der h = c = ε 0 = µ 0 = 1 og anta at prosessen betraktes fra et koordinatsystem der det innkommende fotonet har frekvens ω, dvs. at k = (ω, 0, 0, ω, og spres mot et elektron som opprinnelig er i ro, dvs. at p = (m, 0, 0, 0. Bruk konservering av energi og bevegelsesmengde til å bestemme frekvensen ω til det utgående fotonet som funksjon av fotonets spredningsvinkel ϑ. 4. Bruk dimensjonsanalyse og kvalitativ informasjon fra Feynman diagrammene til å anslå størrelsesorden til det totale spredningstverrsnittet i det spesialtilfellet at det innkommende fotonet har svært lav frekvens, ω m. Dvs., bestem hvilken algebraisk kombinasjon av fysiske parametre tverrsnittet da må avhenge av, og regn ut størrelsen på denne kombinasjonen i vanlige SI-enheter. 5. Det differensielle spredningstverrsnittet for Compton spredning kan skrives på formen, dσ dω = K M fi 2, (1 der M fi er spredningsamplituden fra underpunkt 2 og dω = sin ϑ dϑ dϕ. Bruk informasjon i vedlegget til å finne et eksplisitt uttrykk for faktoren K. 6. Det upolariserte tverrsnittet framkommer ved at vi midler over spinntilstandene (r, s til de innkommende partiklene, og summerer over spinntilstandene (r, s til de utgående partiklene. Amplitudekvadratet rsr s M fi 2 kan da uttrykkes som en sum av spor over γ-matriser (med prefaktorer. Finn denne summen. Du trenger ikke å regne ut sporene. Planck s konstant h = ( J s Lyshastigheten c = m s 1 Elektronets masse m = kg Finstrukturkonstanten α = e 2 /4πε 0 hc = 1/1/ (61 Oppgave 2: Anta at p 2 = p 2 = m 2, og k 2 = k 2 = 0. Beregn følgende spor av γ-matriser: T 1 = Tr{γ µ k/ γ ν γ ν k/ γ µ } (2 T 2 = Tr{γ µ k/ γ ν γ µ k/ γ ν } (3 T 3 = Tr{γ µ k/ γ ν p/ γ ν k/ γ µ p/ } (4 T 4 = Tr{γ µ k/ γ ν p/ γ µ k/ γ ν p/ } (5

3 Eksamen i Relativistisk kvantemekanikk, 26. mai 2000 Side 3 av 3 Oppgave 3: I denne oppgaven skal du analysere en reell Klein-Gordon feltteori (i rom-tids dimensjoner, definert ved Lagrangetettheten L = 1 2 µϕ µ ϕ 1 2 m2 ϕ 2 κ ϕ, (6 der m 2 og κ er konstante parametre, og vi bruker naturlige enheter. a Hvilken lengde-dimensjon har parametrene m og κ? b Finn feltligningen som ϕ må oppfylle. c Finn feltet Π ϕ som er kanonisk konjugert til feltet ϕ. d Finn den tilhørende Hamiltontettheten H for denne modellen. e Bestem hvordan energitettheten i vakuum, avhenger av parameteren κ i denne modellen. T 00 vac = Ω H Ω = 1 V E vac, (7

4 Eksamen i Relativistisk kvantemekanikk, 26. mai 2000 Vedlegg 1 av 2 Vedlegg 1: 1 Sammenheng mellom amplitude M fi og tverrsnitt σ dσ = M fi 2 4 (p 1 p 2 2 m 2 1 m2 2 (2π 4 δ (4 (p 1 + p 2 i p i n i=1 d 3 p i (2π 3 2E i (8 2 Noen Feynmanregler for im fi : Type partikler 1. Utgående partikler 2. Innkommende partikler Grafisk Algebraisk Type Grafisk symbol uttrykk partikler symbol Algebraisk uttrykk e, µ, p, s u(p, s e, µ, p, s u(p, s e +, µ +, p, s v(p, s e +, µ +, p, s v(p, s γ (foton k, r e µ (k, r γ (foton k, r e µ (k, r spinn 0 k 1 spinn 0 k 1 Type partikler e ±, µ ±, p i(p/ + m γ (foton 3. Propagatorer 4. Vekselvirkningsknuter Grafisk Algebraisk V.virkning Grafisk Algebraisk symbol uttrykk L int symbol uttrykk p 2 m 2 eψγ µ ψa µ µ ieγ µ + iɛ µ k iη µν ν k iɛ 3! µϕ3 iµ spinn 0 k i k 2 m 2 + iɛ i Konservering av firer-impuls i hver knute. ii Integrasjon over hver ubestemt impuls. d 4 q (2π 4 iii Faktor 1 for hver lukket fermionsløyfe. 1 4! λϕ4 iv Relativt minustegn mellom diagrammer som adskiller seg ved ombytte av to fermioner. v Kombinatorisk faktor 1/S, der S er diagrammets symmetritall. iλ

5 Eksamen i Relativistisk kvantemekanikk, 26. mai 2000 Vedlegg 2 av 2 3 Noen fullstendighetsrelasjoner Dirac partikler, Dirac antipartikler, og fotoner u(p, s u(p, s = p/ + m, v(p, s v(p, s = p/ m (9 s=1 s=1 e µ (k, r e ν(k, r = η µν + irrelevante ledd (10 r=1 4 Dirac s γ-matriser 4.1 Standardrepresentasjonen γ 0 = ( I 0 0 I ( 0 σ, γ = σ 0 der I er en 2 2 enhetsmatrise, og σ er Pauli-matrisene, ( ( σ x 0 1 =, σ y 0 i = 1 0 i 0 som oppfyller den algebraiske relasjonen, σ z =, (11 ( (12 σ i σ j = δ ij + iε ijk σ k, dvs. at (σ a (σ b = a b + iσ (a b ( Algebraiske relasjoner {γ µ, γ ν } = 2 η µν = p/ p/ = p 2 (14 γ µ γ ν γ µ = 2 γ ν = γ µ p/ γ µ = 2 p/ (15 γ µ γ ν γ λ γ µ = 4 η νλ = γ µ p/ q/ γ µ = 4 (pq (16 γ µ γ ν γ λ γ σ γ µ = 2 γ σ γ λ γ ν = γ µ p/ q/ r/ γ µ = 2r/ q/ p/ ( Noen spor-uttrykk Tr 1 = 4 (18 Tr γ µ = 0 (19 Tr γ µ γ ν = 4 η µν = Tr p/ q/ = 4 (pq (20 Tr γ µ γ ν γ λ = 0 (21 ( Tr γ µ γ ν γ λ γ σ = 4 η µν η λσ η µλ η νσ + η µσ η νλ (22 = Tr p/ q/ r/ s/ = 4(pq(rs 4(pr(qs + 4(ps(qr