LØYSINGSFORSLAG, eksamen 11. juni 2016 i fag TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, sist endra 22. juni )
|
|
- Ludvik Ødegaard
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Termodyn. 2, , side 1 LØYSINGSFORSLAG, eksamen 11. juni 2016 i fag TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, sist endra 22. juni ) 1) 2) 4) 3) Eksergirate i røykgassen konstant trykk, utan kjemisk eksergi): Ė f,1 = ṁ rg h 1 h 0 ) T 0 s 1 s 0 )) = ṁ rg c p,rg T 1 T 0 T 0 lnt 1 /T 0 )) = 10 kg/s 1,1 /) ln1473/283)) K = 7955 K Auke i spesikk eksergi for straumen av vatn/damp: Ėf,4 Ėf,3)/ṁ d = e f,4 e f,3 = h 4 h 3 T 0 s 4 s 3 ) = 3293,5 293,0) 2836,4154 0,9549)) /kg = 3000,5 2835,4605)) /kg = 1455 /kg Merknad: Her er tilnærminga h 3 h f T 3 ) = 293,0 /kg nytta for kompirmert) vatn. Vi kunne også brukt h 3 h f T 3 ) + v f T 3 )p 3 p g T 3 )) = 292,95 + 1, ,3119) 10 2 ) /kg = 305,19 /kg 2) Må først nne massestraumen av vatn/damp frå energibalansen. Adiabatisk kjel, jamne straumar: 0 = Ḣ1 Ḣ2 + Ḣ3 Ḣ4 ṁ d = Ḣ1 Ḣ2 = ṁrgc p,rg T 1 T 2 ) 10 1,11080) = kg/s = 3,96 kg/s h 4 h 3 h 4 h ,5 Eksergibalansen: 0 = Ėf,1 Ėf,2 + Ėf,3 Ėf,4 Ėd,cv Ekserginedbrytingsraten: Ė d,cv = ṁ rg h 1 h 2 ) T 0 s 1 s 2 )) ṁ d h 4 h 3 ) T 0 s 4 s 3 )) = ṁ rg T 0 s 1 s 2 )+ṁ d T 0 s 4 s 3 ) Entalpi-ledda fell bort fordi summen av dei er null, jf. energibalansen.) Ė d,cv = T 0 [ ṁ rg c p,rg lnt 1 /T 2 ) + ṁ d s 4 s 3 )] = 283 K [ 10 kg/s) 1,1 /) ln1473/393) + 3,96 kg/s) 5,4605 /)] = 2006 kw Endringar/justeringar som kan auke eksergiutnyttinga i kjelen redusere ekserginedbrytinga): a) heve T 4 uendra trykk) b) heve trykket i dampen og dermed temperaturane langs trykklinja) c) gjenoppvarming av dampen til T 4 ) ved eit lågare trykk etter ein delvis ekspansjon d) kombinere b og c: heve trykket ved den første oppvarminga, og så gjenoppvarme ved lågare trykk men høgare enn i c). Alle alternativa gjev mindre massestraum av damp, fordi meir energi varme) er tilført per masseeining. Alle alternativa gjev lågare ekserginedbryting, fordi temperaturdieransen mellom røykgass og vatn/damp vert mindre.
2 Termodyn. 2, , side 2 3) i) Denisjonen av absolutt fukt spesikk fukt): ω =) x = m v m a, der m v og m a er massane av vassdamp og tørr luft i den gassblandinga vi kallar fuktig luft. ii) Fuktig luft vert rekna som ei blanding av ideelle gassar, slik at iii) tilstandslikninga og Daltons modell Daltons lov) gjeld: m i = p iv R i T = p iv M i RT, der p i er partialtrykk for gass i i blandinga, V og T er volum og temperatur for blandinga, M i er molmasse for gass i og R er den universelle gasskonstanten. eller: Daltons modell : m i = n i M i = y i nm i = p i /p)nm i, der p og n er totaltrykk og total stomengd i blandinga. iv) Set inn dette i i) og får x = M v M a p v p a v) Fuktig luft vert rekna som ei blanding berre av dei to gassane vassdamp og tørr luft; slik at totaltrykket er p = p a p v. Då har vi x = M v p v. M a p p v vi) Set inn talverdiar for M a og M v frå tabell A1, M a /M v = 28,97/18,02 = 0,622, og får uttrykket i oppgåva. 4) Partialtrykk, vassdamp: p v1 = φ 1 p g T 1 ) = 0,40 0,04246 bar = 0,0170 bar Spesikk fukt jf. oppg. 3): x = 0,622 p v = 0,622 0,0170 = 0,01075 kg/kg p p v 1 0,0170 Doggpunktstemperatur: T dogg,1 = T g p v1 ) = 15 C Ved nedkjøling utan kondens er x og p i uendra. Sidan vassdamp er rekna som ideell gass lågt trykk) kan vi bruke h v = h v T ) = h g T ) og s v = s v T, p v ) = s g T ) R v ln p v p g T ) = s gt ) R v ln φ der R v = R/M v ). Merk: Dette er ikkje absolutte verdiar, og dei gjeld berre når h v eller s v inngår i ein dieranse med ein tilsvarande storleik for vatn eller damp, t.d. som h v1 h v2 og s v1 s v2, og verdiar frå den same tabellen Tabell A2-A6 i Moran et al. tel som éin tabell). Endring i entalpi: Ḣ1 Ḣ2)/ṁ a = h a1 h a2 + x 1 h v1 h v2 ) = c p,a T 1 T 2 ) + x 1 h g1 h g2 ) = = 1,0010) + 0, ,3 2538,1)) /kg = 10,20 /kg Endring i entropi: Ṡ1 Ṡ2)/ṁ a = s a1 s a2 + x 1 s v1 s v2 ) s a1 s a2 = c p,a ln T 1 = 1,00 ln 303,15 T 2 293,15 = 0,03354 /) s v1 s v2 = s g1 R v ln p v1 p g1 s g2 + R v ln p v2 p g2 = s g1 s g2 + R v p g2 p g1
3 = 8,4533 8,6672) 8,314 18,02 ) 0,02339 ln = 0,2139 0,2751)) 0,04246 eller s v1 s v2 = s g1 R v ln φ 1 s g2 + R v ln p v2 = s g1 s g2 R v ln φ 1 ln p v1 ) p g2 p g2 = 8,4533 8,6672) 8,314 ) 0,0170 ln 0,40 ln 18,02 0,02339 = 0,2139 0,2755)) /) = 0,0616 J/) Termodyn. 2, , side 3 = 0,0612 Ṡ1 Ṡ2)/ṁ a = 0, , ,0612) /) = 0,03288 /) 5) Vassdampen i tilstand 3 må vere metta, altså φ 3 = 1, p v3 = p g T 3 ), h v3 = h g T 3 ) og s v3 = s g T 3 ). Vatnet kan reknast som komprimert væske: h w3 = h f T 3 ) og s w3 = s f T 3 ). Merknaden i oppg. 4 gjeld her også. Ny spesikk fukt: x 3 = 0,622 p g3 = 0,622 0,00872 = 0,00547 kg/kg p p g3 1 0,00872 Kondensert vassdamp: m v /m a = x 1 x 3 = 0, ,00547 = 0,00528 kg/kg Endring i entalpi: Ḣ1 Ḣ3)/ṁ a = h a1 h a3 + x 3 h v1 h v3 ) + x 1 x 3 )h v1 h w3 ) = c p,a T 1 T 2 ) + x 3 h g1 h g3 ) + x 1 x 3 )h g1 h f3 ) = = 1,0025) + 0, ,3 2510,6) + 0, ,3 21,0)) /kg = 38,64 /kg Endring i entropi: Ṡ1 Ṡ3)/ṁ a = s a1 s a3 + x 3 s v1 s v3 ) + x 1 x 3 )s v1 s w3 ) s a1 s a3 = c p,a ln T 1 R a ln p a1 = c p,a ln T 1 R a ln p 1 p v1 T 3 p a3 T 3 p 3 p v3 = 1,00 ln 303,15 278,15 8, ,0170 ln 28,97 1 0,00872 = 0,0885 /) s v1 s v3 = s g1 R v ln φ 1 s g3 = s v1 s w3 = s g1 R v ln φ 1 s f3 = ) = 0, , 00241) 8,4533 9,0257) 8,314 18,02 ln 0,40 ) = 0,1497 8,4533 0,0761) 8,314 ) 18,02 ln 0,40 = 8,800 Ṡ1 Ṡ3)/ṁ a = 0, , ,1497) + 0, ,800) /kg K) = 0,1341 /) 6) Reaksjonsbalanse: 0,40 H 2 + 0,40 CO + 0,20 CO 2 +λx O 2 + 3,76 N 2 ) 0,40 H 2 O + 0,60 CO 2 +λ 1)x O 2 +λx3,76 N 2 O-balanse gjev: 0, ,20 + 2x = 0, ,60 eller x = 0,40 Støkiometrisk luftmengd: AFst = 0, ,76) = 1,904 mol/mol M br = i y im i ) br = 0, , ,20 44) kg/kmol = 20,8 kg/kmol
4 Termodyn. 2, , side 4 M luft = 0, ,21 32) kg/kmol = 28,84 kg/kmol AFst = AFst M luft /M br = 1,904 28,84/20,8 = 2,64 kg/kg For λ = 1,5 er n prod / = 0,40 + 0,60 + 1,5 1)0,40 + 1,5 0,40 3,76 = 3,456 }{{}}{{} =0,2 =2,256 Molfraksjonar: y i = n i n prod = n i n prod y CO2 = 0,60/3,456 = 0,1736; y H2 O = 0,1157; y O2 = 0,0579; y N2 = 0,6528. i y i = 1,0000) 7) Alternativ I: Må nne brennverdiar for CO og H 2 CO 2 har null brennverdi). Vi har samansetjing som molfraksjonar, og må nne brennverdiar på molbasis.: h obv,co = h nbv,co = h f,co h f,o 2 h f,co 2 = )) /kmol = /kmol h obv,h2 = h f,h h 1 f,o 2 h f,h 2 Oliq) = )) /kmol = /kmol h nbv,h2 = h f,h h 1 f,o 2 h f,h 2 Og) = )) /kmol = /kmol Merknader: For CO er øvre og nedre lik fordi det ikkje er noko H i brenselet, og dermed ikkje noko H 2 O i produktet. For H 2 kan eiuke brennverdiane på massebasis i tabell A25, og så gonge med molmassen. Men det er for det første éin operasjon ekstra sidan danningsentalpiane for H 2 og O 2 er null, kan talverdien for H 2 O brukast direkte, som vist ovanfor). For det andre kom den massebaserte brennverdien i A25 fram ved å dele den molbaserte på molmassen, og dermed får ein to omgongar med avrundingsfeil i tillegg til at det er meir arbeid). Vi kunne i prinsippet brukt brennverdiar på massebasis, og så rekna ut massefraksjonar. Det er ein god del meir arbeid. Brenselblandinga: h nbv,br = i y i h nbv,i = 0, , ,20 0) /kmol = /kmol h obv,br = i y i h bv,i = 0, , ,20 0) /kmol = /kmol Alternativ II: direkte frå danningsentalpiar for kvart sto når brenselblandinga brenn med O 2 eller luft): h bv,br = i n i h f,i ) reakt i n i h f,i ) prod Nedre brennverdi: h bv,nbr = 0,40 h f,h 2 + 0,40 h f,co + 0,20 h f,co 2 + 0,40 h f,o 2 0,40 h f,h 2 Og) 0,60 h f,co 2 = 0+0, )+0,20 0,60) )+0 0, )) /kmol = /kmol Øvre brennverdi: h bv,obr = 0,40 h f,h 2 + 0,40 h f,co + 0,20 h f,co 2 + 0,40 h f,o 2 0,40 h f,h 2 Oliq) 0,60 h f,co 2 = 0+0, )+0,20 0,60) )+0 0, )) /kmol = /kmol
5 Termodyn. 2, , side 5 8) Energibalanse, adiabatisk ammetemperatur: 0 = Ḣbr + Ḣluft Ḣrg Alternativ I, med brennverdi: Her har vi individuelle verdiar for spesikk varmekapasitet: 0 = h nbv,br + h br + n i,luft h i,luft n i,rg h i,rg 0 = h nbv,br + i n i,br h i,br + i n i,luft h i,luft n i,rg h i,rg Alle gassar i brensel og luft har den same temperaturen T R ), og likeins alle gassar i røykgassen T P = T ad, som er den ukjende). Brennverdiane er ved T ref = 298 K. 0 = h n nbv,br + i,br c p,i + ) n i,luft c p,i T R T ref ) n i,rg c p,i T ad T ref ) n i,br c p,i + ) n i,luft c p,i = 0,40 + 0,40) , ,5 0, ,76) 34) /kmol K) = 135,1 /kmol K) n i,rg c p,i = 0, , ,20 + 2,256) 34) /kmol K) = 133,5 /kmol K) T ad T ref ) = , ) 133,5 K = 1878 K, eller T ad = 2176 K = 1904 C Alternativ II, med danningsentalpiar: Energibalansen: 0 = n i,br i n h br f,i + n i,br h i,br + n i,luft h i,luft n i,rg i n h br f,i n i,rg h i,rg Ledda med danningsentalpi kan samlast og er rekna ut i oppg.8 nedre brennverdi); ledda med termisk entalpi h i ) er som i alternativ I. Utrekninga vidare vert den same. Kommentar: T ref er temperaturen der brennverdien er denert og rekna ut. Brennverdien varierer lite med temperaturen innafor nokre titals grader, slik at vi i noko monn kan velje T ref til ein verdi som gjer utrekninga enklare typisk brenseltemperaturen T br ) og rekne brennverdien som tilnærma rett. Når T br som her er 600 K, eller 302 K over temperaturen for tabellen vi brukte for å nne brennverdien, vert tilnærminga for usikker. I dette tilfellet kan vi ikkje tilnærme T ref til brenseltemperaturen. 9) Vi kauke generaliserte diagram, og må nne liksom- pseudo-) kritisk tilstand for blandinga. Kays regel: T c = i y it c,i = 0, ,15 370) K = 218 K p c = i y ip c,i = 0,85 46,4 + 0,15 42,7) bar = 45,8 bar Molmasse: M = i y im i = 0,85 16,04 + 0,15 44,09) kg/kmol = 20,25 kg/kmol Reduserte storleikar: T R = T/T c = 283/218 = 1,30; P R = p/p c = 160/45,8 = 3,5. Les av kompressibiliteten i gur A-2: Z = 0,66. Masse: pv m = Z R/M)T = kpa 10 5 m 3 0,66 8,314/20,25) /kg/k) 283 K = 2, kg = 20, tonn
6 Termodyn. 2, , side 6 Alternativ II: Det var meininga at ein skulle bruke Kays regel, men ein kan også bruke regelen om additivt volum likn i Moran et. al), Z = i y iz i, der Z i = Z i T, p). Metan: T R = 283/191 = 1,48; P R = 160/46,4 = 3,45. Les av i gur A-2: Z metan = 0,78. Propan: T R = 283/370 = 0,77; P R = 160/42,7 = 3,75. Z propan = 0,53. Z = i y iz i = 0,85 0,78 + 0,15 0,53 = 0,74. Dette alternativet er noko meir krevjande, sidan ein må sjå at for dette området av P R samlar linjene for konstant T R nær og under 1 seg langs linja for T R = 1. Her vert massen m = 1, kg Eit alternativ III, regelen om additivt trykk, Z = i y iz i, der Z i = Z i T, v), er i prinsippet mogeleg. I dette tilfellet vert det noko meir komplisert og er lite aktuelt. Vi veit trykk og temperatur, men ikkje spesikt volum.) 10) i) For éin-fase er det to uavhengige eigenskapar. ii) Vi vel T og p som desse to uavhengige, slik at s = st, p) og h = ht, p). iii) Dierensiala ) er ein ) matematisk konsekvens ) av ii): ) s s h h ds = dt + dp og dh = dt + dp p T p T ) h iv) Her kjenner vi att denisjonen c p = og ei av Maxwell-likningane under Opplysningar sist i oppgåvesettet): Set dette inn: ds = ) ) s v dt dp og dh = c p dt + T ) h dp p T v) Brukar T ds = dh vdp under Opplysningar) og vi) set inn for ds og dh frå iv): ) ) ) s v h T dt T dp = c p dt + dp vdp p T [ ) ) ] [ ) ] h v s ordnar dette til v T dp = c p T dt p ) s p T ) v = vii) Sidan T og p er uavhengige det var utgangspunktet), må kvar av dt og dp kunne setjast lik null uavhengig av den andre elles er dei ikkje uavhengige). Dette er berre oppfyllt dersom begge [...] = 0. [ ) h Altså v p eller omordna: T T ) h p T ) v = v T ] = 0 og ) v [ ) ] s c p T = 0, ) s og = c p T
7 Termodyn. 2, , side 7 viii) Når vi set dette inn i uttrykka i iv) får vi samanhengane i oppgåva, som med dette er viste. 11) ) Joule-Thomson-koesienten: µ J = T p gjeld for prosessar der h er konstant, dh = 0. h [ ) ] v Med dh = 0 gjev uttrykket i oppgåve 10: 0 = c p dt + v T, eller dt dp = 1 [ ) ] v v T = µ J. Sidan dette gjeld for ein prosess der h er konstant, er c p dette Joule-Thomson-koesienten. Frå tilstandslikninga i oppgåva: ) v = R p + 2Ap [ T 3 og v T µ J = 1 [ ] 3Ap c p T 2 B c p = 1 µ J [ 3Ap T 2 B ] = ) ] v = T R p Ap T 2 + B T R p T 2Ap T 3 = 3Ap T 2 + B [ N 3 2, m 5 K ] N 0,56 K m 2 kg N K 2 m 2 0 = 931 Nm = 0,931 kg K kg K 12) Hovudreaksjonen: 1 Ar + 1 H 2 O 1 Ar + x H 2 O + y H 2 + z O 2 H-balanse: 2 = 2x + 2y; x + y = 1; x = 1 y O-balanse: 1 = x + 2z; z = x) = 1 2 y Ar-balansen er triviell: 1 = 1. Argon tek ikkje del i reaksjonen, men tynnar ut blandinga. Stomengd i blandinga: n = 1 + x + y + z = y + y y = y = y) Tre re med Ar) sto, to tre) grunnsto: Treng éin jamvektsreakjon: H 2 O H O 2 Molfraksjonar: y H2 O = x n = 1 y 2 + y ; y H2 = y 2 n = y 2 + y ; y O2 = z 2 n = y 4 + y ; y Ar = 1 n = y 2 Jamvektskonstanten ved T = 1000 K er tabell A27) K = 10 3,540 = 2, K = y H 2 y 1/2 O 2 y H2 O p p ref = y 1 y Her er y den einaste ukjende: y 1/2 p 4 + y p ref pref p K = 2 1/2 2, = y 1 y y 1/2 4 + y Sånn oppgåva er formulert, er dette er godt nok svar. Her er éi likning for éin variabel, og molfraksjonane er uttrykte som funksjonar av berre denne variabelen.) Alternativ: Både x og z kan veljast som den eine ukjende. Med x: y = 1 x, z = 1 x)/2, n = 5 x)/2, og likninga K pref p = 1 x x ) 1 x 1/2 5 x
8 Termodyn. 2, , side 8 Med z: y = 2z, x = 1 2z, n = 2 + z, og likninga K pref p = 2z 1 2z Når vi har funne y numerisk, y = 0,00548, kan vi nne molfraksjonane: y H2 O = 0,4966; y H2 = 0,0027; y O2 = 0,0014; y Ar = 0,4993 sum= 1,0000) z 2 + z
LØYSINGSFORSLAG, eksamen 21. mai 2008 i fag TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, juni 2008/april 2011
Termodyn. 2, 21.5.2008, side 1 LØYSINGSFORSLAG, eksamen 21. mai 2008 i fag TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, juni 2008/april 2011 1) Molmasse: M = i y im i = (0,91 16 + 0,08 30 + 0,01 28) kg/kmol
DetaljerT 2. + RT 0 ln p 2 K + 0, K ln. kg K. 2) Først må vi nne massestraumen av luft frå energibalansen: 0 = ṁ 1 (h 1 h 2 ) + ṁ 3 (h 3 h 4 ) kg s
LØYSINGSFORSLAG, eksamen 4. mai 208 i fag TEP425 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, sist endra 5. mai 208. Dette er eit UTKAST. Det kan vere skrive- og reknefeil her. Endring i spesikk eksergi konstant
DetaljerLØYSINGSFORSLAG, eksamen 20. mai 2015 i fag TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, mai 2015/sist revidert 9.juni 2015.
Termodyn. 2, 20.5.205, side LØYSINGSFORSLAG, eksamen 20. mai 205 i fag TEP425 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, mai 205/sist revidert 9.juni 205. Les av i h-x-diagrammet: x = 0,05 kg/kg, T dogg, = 20
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK august 2017 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 11. august
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Laurdag 18. august 2012 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Laurdag
DetaljerNOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg
Side 1 av 2/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg MIDTSEMESTEREKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Fredag 26.
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK mai 2015 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 20. mai
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Laurdag 4. juni 2011 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 Oppgåveteksten finst også på bokmål./ EKSAMEN
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 8. august 2009 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 8. august
DetaljerSide 1 av 4/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK mai 2018 Tid:
Side 1 av 4/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 Oppgåveteksten nst også på bokmål. EKSAMEN
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 måndag 16. august 2010 Tid:
(Termo.2 16.8.2010) Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 august 2015 Tid: 4 timar
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 august
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK juni 2016 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 11. juni
Detaljer2) Finn entropiproduksjonsraten i blandeprosessen i oppgåve 1. (-rate= per tidseining)
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 Oppgåveteksten nst også på bokmål. EKSAMEN
DetaljerN m m3 323,15 K. 29,41 kg/kmol. Massestraum, molmasse og gasskonstant er det same ved begge tilstandane, og tilstandslikninga for ideelle gassar gjev:
Termodyn. 2, 9.2.2005, side LØYSINGSFORSLAG, eksamen 9. desember 2005 i fag TEP425 TERMODYNAMIKK 2 v. Ivar S. Ertesvåg, oktober 2006; sist endra mar.09 Institutt for energi- og rosessteknikk, NTNU ) Blanding:
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK august 2018 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 10. august
Detaljer10 kmol/s 8,314 kj/(kmol K) 298,15 K 110 kpa. kmol K ,20 ln
LØYSINGSFORSLAG, eksamen 3. ma 07 fag TEP45 TERMODYNAMIKK. Iar S. Ertesåg, sst endra. jun 07 ) p, bar; p 6 bar; p 3, bar. T T T 3 5 C 98,5 K ṅ O, kmol/s; ṅ N, 7 kmol/s; ṅ CO, kmol/s; ṅ O,3 ṅ O,; ṅ N,3
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839. EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Onsdag 22. mai 2013 Tid: 09.00 13.
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Onsdag
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Laurdag 17. august 2013 Tid:
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 Oppgåveteksten finst også på bokmål. EKSAMEN
DetaljerSide 3 av 3/nyn. Bruk van der Waals likning p = Vedlegg: 1: Opplysningar 2: Mollier h-x-diagram for fuktig luft
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Torsdag
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 måndag 15. august 2011 Tid: 09.00 13.00
Side 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 Oppgåveteksten finst også på bokmål. EKSAMEN
DetaljerSide 1 av 2/nyn. MIDTSEMESTEREKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Fredag 20. februar 2013 Tid:
Side 1 av 2/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg MIDTSEMESTEREKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 Fredag 20.
DetaljerDET TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE FAKULTET
DET TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE FAKULTET EKSAMEN I BIT 130 Termodynamikk VARIGHET: 9.00 13.00 (4 timer). DATO: 1/12 2005 TILLATTE HJELPEMIDLER: Lommekalkulator OPPGAVESETTET BESTÅR AV: 2 oppgaver på 5
DetaljerEksergi, Eksergianalyse (kap.7)
Eksergi, eksergianalyse (kap.7) Termodynamikk for (ideelle) blandingar av ideelle gassar utan kjemisk reaksjon (kap.12) 1 Eksergi, Eksergianalyse (kap.7) Energi, varme, arbeid, eksergi Energibalanse og
Detaljera) Stempelet står i en posisjon som gjør at V 1 = 0.0200 m 3. Finn det totale spesikte volumet v 1 til inneholdet i tanken. Hva er temperaturen T 1?
00000 11111 00000 11111 00000 11111 DET TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE FAKULTET EKSAMEN I BIT 130 Termodynamikk VARIGHET: 900 1300 (4 timer). DATO: 22/5 2007 TILLATTE HJELPEMIDLER: Godkjent lommekalkulator
DetaljerIvar S. Ertesvåg august 2002 Institutt for mekanikk, termoog
Fuktig luft Ivar S. Ertesvåg august 2002 Institutt for mekanikk, termoog fluiddynamikk, NTNU ivar.s.ertesvag@mtf.ntnu.no 1 Bakgrunn Føremålet med dette notatet er å forklare oppbygging og bruk av Mollier-diagrammet
DetaljerSide 1 av 3/nyn. Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735) EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK august 2016 Tid:
Sde 1 av 3/nyn. NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar S. Ertesvåg, tel. (735)93839 EKSAMEN I FAG TEP4125 TERMODYNAMIKK 2 19. august
DetaljerHØGSKOLEN I STAVANGER
EKSAMEN I TE 335 Termodynamikk VARIGHET: 9.00 14.00 (5 timer). DATO: 24/2 2001 TILLATTE HJELPEMIDLER: Lommekalkulator OPPGAVESETTET BESTÅR AV 2 oppgaver på 5 sider (inklusive tabeller) HØGSKOLEN I STAVANGER
DetaljerHyperbar avfuktning, termodynamisk regneeksempel
Hyperbar avfuktning, termodynamisk regneeksempel Et klimaanlegg i en dykkerklokke skal levere luft med svært nøyaktig regulering av lufttilstanden. Anlegget skal i tillegg til å kjøle luften fjerne fuktighet.
DetaljerNORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET FAKULTET FOR INGENIØRVITENSKAP OG TEKNOLOGI INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK
Side 1 av 10 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET FAKULTET FOR INGENIØRVITENSKAP OG TEKNOLOGI INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Gabriele Pipitone Tlf.:
DetaljerFuktig luft. Faseovergang under trippelpunktet < > 1/71
Fuktig luft 1/71 Faseovergang under trippelpunktet Fuktig luft som blanding at to gasser 2/71 Luft betraktes som en ren komponent Vanndamp og luft oppfører seg som en blanding av nær ideelle gasser 3/71
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 4120 TERMODYNAMIKK 1 Mandag 17. desember 2012 Tid: kl. 09:00-13:00
Side 1 av 8 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 4120 TERMODYNAMIKK 1 Mandag 17. desember 2012 Tid: kl. 09:00-13:00
DetaljerKJ1042 Øving 5: Entalpi og entropi
KJ1042 Øving 5: Entalpi og entropi Ove Øyås Sist endret: 17. mai 2011 Repetisjonsspørsmål 1. Hva er varmekapasitet og hva er forskjellen på C P og C? armekapasiteten til et stoff er en målbar fysisk størrelse
DetaljerFaglig kontakt under eksamen: Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 13 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.:
DetaljerSpråkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 9 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Språkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 4120 TERMODYNAMIKK 1 Tirsdag 9. desember 2008 Tid: kl. 09:00-13:00
Side 1 av 6 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 410 TERMODYNAMIKK 1 Tirsdag 9. desember 008 Tid: kl. 09:00-13:00
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 4120 TERMODYNAMIKK 1 Mandag 6. desember 2010 Tid: kl. 09:00-13:00
Side av 8 NORGES EKNISK-NAURVIENSKAPELIGE UNIVERSIE (NNU) - RONDHEIM INSIU FOR ENERGI OG PROSESSEKNIKK LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN EP 40 ERMODYNAMIKK Mandag 6. desember 00 id: kl. 09:00 - :00 OPPGAVE (40%)
DetaljerSpråkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 9 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Språkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Eksamen i:kje-1005 Termodynamikk og kinetikk Dato: Torsdag 05. juni 2014 Tid: Kl 09:00 14:00 Sted: Teorifagbygget, hus 1, plan 2
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i:kje-1005 Termodynamikk og kinetikk Dato: Torsdag 05. juni 2014 Tid: Kl 09:00 14:00 Sted: Teorifagbygget, hus 1, plan 2 Tillatte hjelpemidler: Enkel lommeregner Oppgavesettet er
DetaljerOppsummering av første del av kapitlet
Forelesningsnotater om eksergi Siste halvdel av kapittel 7 i Fundamentals of Engineering Thermodynamics, M.J. Moran & H.N. Shapiro Rune N. Kleiveland, oktober Notatene følger presentasjonen i læreboka,
Detaljer1 Algebra og likningar
Algebra og likningar Repetisjon av gamalt sto Løysingsforslag Oppgåve a) ln( + y) = ln + ln y F b) sin( + y) = sin + sin y F c) k ( + y) = k + ky R d) e +y = e e y R e) cos( + y) = cos cos y sin sin y
DetaljerSide 1 av 10 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK
Side 1 av 10 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.:
DetaljerKJ1042 Grunnleggende termodynamikk med laboratorium. Eksamen vår 2011 Løsninger
Side 1 av 11 KJ1042 Grunnleggende termodynamikk med laboratorium. Eksamen vår 2011 Løsninger Oppgave 1 a) Gibbs energi for et system er definert som og entalpien er definert som Det gir En liten endring
DetaljerEksamen TFY 4104 Fysikk Hausten 2009
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Eksamen TFY 404 Fysikk Hausten 2009 Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon: 735933 Mandag 30. november
DetaljerLøysingsframlegg TFY 4104 Fysikk Hausten 2009
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Løysingsframlegg TFY 4104 Fysikk Hausten 2009 Faglærar: Professor Jens O Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon: 73593131 Mandag 30
DetaljerDe viktigste formlene i KJ1042
De viktigste formlene i KJ1042 Kollisjonstall Midlere fri veilengde Z AB = πr2 AB u A 2 u 2 B 1/2 N A N B 2πd 2 V 2 Z A = A u A N A V λ A = u A z A = V 2πd 2 A N A Ideell gasslov. Antar at gassmolekylene
DetaljerHøgskolen i Oslo og Akershus. 1 (x 2 + 1) 1/2 + x 1 2 (x2 + 1) 1/2 (x 2 + 1) = x 2x 2 x = = 3 ln x sin x
Løysingsforslag til eksamen i matematikk, mai 4 Oppgåve a) i) ii) f(x) x x + x(x + ) / ( f (x) x (x + ) / + x (x + ) /) g(x) ln x sin x x (x + ) / + x (x + ) / (x + ) x + + x x x + x + + x x + x + x +
DetaljerSammendrag, forelesning onsdag 17/ Likevektsbetingelser og massevirkningsloven
Sammendrag, forelesning onsdag 17/10 01 Kjemisk likevekt og minimumspunkt for G Reaksjonsligningen for en kjemisk reaksjon kan generelt skrives: ν 1 X 1 + ν X +... ν 3 X 3 + ν 4 X 4 +... 1) Utgangsstoffer
DetaljerFaglig kontakt under eksamen: Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 14 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.:
DetaljerTEORI FOR OPTISKE FIBRAR MED BRAGGITTER
TEORI FOR OPTISKE FIBRAR MED BRAGGITTER Vi ser på ein optisk ber (lysbølgjeleiar) som går i z-retninga og har ein relativ permittivitet " f (x; y) = " f () som varierer over tverrsnittet. = (x; y) er ein
DetaljerLøsningsforslag Øving 1
Løsningsforslag Øving 1 TEP4100 Fluidmekanikk, Vår 2016 Oppgave 1-59 Løsning Luftstrømmen gjennom en vindturbin er analysert. Basert på en dimensjonsanalyse er et uttrykk for massestrømmen gjennom turbinarealet
DetaljerLøysingsforslag Eksamen MAT111 Grunnkurs i Matematikk I Universitetet i Bergen, Hausten 2016
Løysingsforslag Eksamen MAT Grunnkurs i Matematikk I Universitetet i Bergen, Hausten 26 OPPGÅVE Det komplekse talet z = 3 i tilsvarar punktet eller vektoren Rez, Imz) = 3, ) i det komplekse planet, som
DetaljerSpråkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 11 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Språkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk
DetaljerSpørretime TEP Høsten 2012
Vi hadde noen spørsmål i forbindelse med eksergi og utledning av ΔS likningen Spørsmålene om Eksergi kom aldri? Ser derfor på utledningen av ΔS likningen Q (fra meg): Hvilken ΔS likning? u u Entropibalansen
DetaljerSpråkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk Tlf.: (direkte) / (mobil) / (sekretær)
Side 1 av 12 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET (NTNU) - TRONDHEIM INSTITUTT FOR ENERGI OG PROSESSTEKNIKK Faglig kontakt under eksamen: Språkform: Bokmål Navn: Truls Gundersen, Energi og Prosessteknikk
DetaljerElektrisitetslære TELE1002-A 13H HiST-AFT-EDT
Elektrisitetslære TELE1002-A 13H HiST-AFT-EDT Øving 6; løysing Oppgåve 1 Ein ideell spole med induktans L = 100 mh vert påtrykt ein tidsvarierande straum : 2 i[a] 1 2 3 4 5 6 7 t[ms] -2 a) Rekn ut spenninga
DetaljerSIO 1027 Termodynamikk I Noen formler og uttrykk som er viktige, samt noen stikkord fra de forskjellige kapitler,, Versjon 25/
SIO 1027 Termodynamikk I Noen formler og uttrykk som er viktige, samt noen stikkord fra de forskjellige kapitler,, Versjon 25/11-2001 Geir Owren November 25, 2001 Som avtalt med referansegruppen, er det
DetaljerKJ1042 Grunnleggende termodynamikk med laboratorium. Eksamen vår 2012 Løsninger
Side 1 av 10 KJ1042 Grunnleggende termodynamikk med laboratorium. Eksamen vår 2012 Løsninger Oppgave 1 a) Et forsøk kan gjennomføres som vist i figur 1. Røret er isolert, dvs. at det ikke tilføres varme
DetaljerT L) = ---------------------- H λ A T H., λ = varmeledningsevnen og A er stavens tverrsnitt-areal. eks. λ Al = 205 W/m K
Side av 6 ΔL Termisk lengdeutvidelseskoeffisient α: α ΔT ------, eks. α Al 24 0-6 K - L Varmekapasitet C: Q mcδt eks. C vann 486 J/(kg K), (varmekapasitet kan oppgis pr. kg, eller pr. mol (ett mol er N
DetaljerKJ1042 Øving 3: Varme, arbeid og termodynamikkens første lov
KJ1042 Øving 3: arme, arbeid og termodynamikkens første lov Ove Øyås Sist endret: 17. mai 2011 Repetisjonsspørsmål 1. Hvordan ser Ideell gasslov ut? Ideell gasslov kan skrives P nrt der P er trykket, volumet,
DetaljerSpørretime TEP Høsten Spørretime TEP Høsten 2009
Spørsmål knyttet til en Kjølekrets (Oppgave 3 på Eksamen August 2005) T 44ºC 3 11.6 bar 4 4 bar 2 1 15ºC 12 bar pv 1.01 = k s 3 4 Kjølevann 20ºC 30ºC Kondenser R134a Q C Fordamper Q inn =35 kw 2 1 W C
DetaljerLøysingsframlegg TFY 4104 Fysikk Kontinuasjonseksamen august 2010
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Løysingsframlegg TFY 404 Fysikk Kontinuasjonseksamen august 200 Faglærar: Professor Jens O Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon:
DetaljerSpesial-Oppsummering Høsten 2009 basert på Innspill fra Studenter
Spesial- Høsten 2009 basert på Innspill fra Studenter på Hjemmesiden (fra 2008) - formidler kvintessensen av TEP4120 - omhandler Kap. 1-6, Eksergi Light og Kap. 8-9 - mangler altså (fortsatt) Kap. 10 -
DetaljerLøysingsforslag til eksamen i MA1301-Talteori, 30/11-2005.
Løysingsforslag til eksamen i MA1301-Talteori, 30/11-2005. Oppgåve 1 a) Rekn ut gcd(788, 116). Finn alle løysingane i heile tal til likninga 788x + 116y = gcd(788, 116). b) Ein antikvar sel ein dag nokre
DetaljerDet matematisk-naturvitenskapelige fakultet
Side 1 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: GEF2200 Eksamensdag: 19. mars 2018 Tid for eksamen: 14.30-16.30 Oppgavesettet er på 3 sider Vedlegg: Sondediagram Tillatte
DetaljerLuft og gassegenskaper
KAPITTEL 1 Luft og gassegenskaer Luft Ren. tørr luft: 78% volum nitrogen, 21% oksygen og 1% av rundt 14 andre gasser omtrent samme forhold o til ca. 20 km høyde ved sjøflaten er massetettheten ρ 1, 209
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN TEP 4115 TERMODYNAMIKK 1 Lørdag 21. mai 2011 Tid: kl. 09:00-13:00
Side a 7 NORGES EKNISK-NAURVIENSKAPELIGE UNIVERSIE (NNU) - RONDHEIM INSIU FOR ENERGI OG PROSESSEKNIKK OPPGAVE (3%) LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN EP 45 ERMODYNAMIKK Lørdag. mai id: kl. 9: - 3: a) ermodynamikkens.
DetaljerMatematikk 1000, 2012/2013. Eksamensaktuelle numerikk-oppgåver
Matematikk 1, 1/13 Eksamensaktuelle numerikk-oppgåver Oppgåve 1 Skript-jeopardy a) Vi ser at skriptet inneheld ei for-løkke der variabelen n tar verdiane 1,,..., 1. For kvar gong blir n 3 lagt til variabelen
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
NIVERSIEE I OSO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: Fys60 Eksamensdag: Fredag 6. desember 03 id for eksamen: 430 830 Oppgavesettet er på: 4 sider Vedlegg: ingen ilatte hjelpemidler Godkjente
DetaljerRepetisjonsoppgaver kapittel 5 løsningsforslag
Repetisjonsoppgaver kapittel løsningsforslag Termofysikk Oppgave 1 a) Fra brennkammeret overføres varme til fyrkjelen, i henhold til termofysikkens andre lov. Når vannet i kjelen koker, vil den varme dampen
DetaljerOppsummering - Kap. 5 Termodynamikkens 2. Lov
EP 410 ermodynamikk 1 Spontane Prosesser Varmeoverføring ( > omg ), Ekspansjon (P > P omg ), og Frigjort Masse i Gravitasjonsfelt er Eksempler Energibalanser kan ikke prediktere Retning Hva kan ermodynamikkens.
DetaljerKANDIDATEN MÅ SELV KONTROLLERE AT OPPGAVESETTET FULLSTENDIG
Høgskolen i Østfold Avdeling for ingeniørfag EKSAMENSOPPGAVE Fag: IRK21015 Fysikalsk kjemi 10 studiepoeng Fagansvarlige: Ole Kr. Forrisdahl, Loan Che, Grupper: K2 Dato: 10.12.2015 Tid: 0900-1300 Antall
DetaljerSAMMENDRAG AV FORELESNING I TERMODYNAMIKK ONSDAG 23.02.00
SAMMENDRAG A FORELESNING I TERMODYNAMIKK ONSDAG 3.0.00 Tema for forelesningen var termodynamikkens 1. hovedsetning. En konsekvens av denne loven er: Energien til et isolert system er konstant. Dette betyr
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: Fys216 Eksamensdag: Tirsdag 8. desember 215 Tid for eksamen: 143 183 Oppgavesettet er på: 4 sider Vedlegg: ingen Tilatte hjelpemidler
DetaljerTypisk T-v Diagram. Fasediagrammer & Projeksjoner. p-v p-t T-v. TEP 4120 Termodynamikk 1. Beregning av Egenskaper. Beregning av Egenskaper
Fasediagrammer & Projeksjoner p-v p-t T-v T. Gundersen 3-1 Typisk T-v Diagram T. Gundersen 3-2 T-v Diagram for H 2 O T. Gundersen 3-3 Lineær Interpolasjon i en Dimensjon Tabeller og Linearitet?? T. Gundersen
DetaljerENERGIANALYSE AV KJEL Semesteroppgave TT1 Institutt for energi- og prosessteknikk
1 ENERGIANALYSE AV KJEL Semesteroppgave TT1 Institutt for energi- og prosessteknikk ANSVARLIG Teori: Morten Grønli Praksis: Halvor Flatberg & Helge Laukholm 2 Energianalyse av 25 kw CEN -kjel Propan (C
DetaljerLøysingsforslag for oppgåvene veke 17.
Løysingsforslag for oppgåvene veke 17. Oppgåve 1 Retningsfelt for differensiallikningar gitt i oppg. 12.6.3 med numeriske løysingar for gitt initalkrav (og eit par til). a) b) c) d) Oppgåve 2 a) c) b)
DetaljerEKSAMEN I FAG SIO1073 VARME- OG FORBRENNINGSTEKNIKK Måndag 5. mai 2003 Tid:
Side 1 av 3/nyn NOREGS TEKNISK-NATURVITSKAPLEGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Ivar Ertesvåg, tel. 93839/Kjell Erik Rian, tel. 93094 EKSAMEN I FAG SIO1073 VARME-
DetaljerNORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET FAKULTET FOR INGENIØRVITENSKAP OG TEKNOLOGI INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK
Side v NORGES EKNISK-NAURVIENSKAPELIGE UNIVERSIE FAKULE FOR INGENIØRVIENSKAP OG EKNOLOGI INSIU FOR ENERGI- OG PROSESSEKNIKK Fglig kontkt under eksmen: Nvn: Rune Hoggen lf.: 97 8 567 Språkform: Bokmål EKSAMEN
DetaljerEKSAMEN I: BIT260 Fluidmekanikk DATO: 20. desember TILLATTE HJELPEMIDDEL: Bestemt, enkel kalkulator (kode C) Ei valgfri standard formelsamling
DET TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE FAKULTET EKSAMEN I: BIT60 Fluidmekanikk DATO: 0. desember 006 TID FOR EKSAMEN: kl. 09-13 (4 timar) TILLATTE HJELPEMIDDEL: Bestemt, enkel kalkulator (kode C) Ei valgfri standard
DetaljerTypisk T-v Diagram. Fasediagrammer & Projeksjoner. p-v p-t T-v. TEP 4120 Termodynamikk 1. Beregning av Egenskaper. TEP 4120 Termodynamikk 1
Fasediagrammer & Projeksjoner p-v p-t T-v 3-1 Typisk T-v Diagram 3-2 T-v Diagram for H 2 O 3-3 Lineær Interpolasjon i en Dimensjon Tabeller og Linearitet?? TABLE A-4 (Continued) T v u h s C m 3 /kg kj/kg
DetaljerOppgave 1 V 1 V 4 V 2 V 3
Oppgave 1 Carnot-syklusen er den mest effektive sykliske prosessen som omdanner termisk energi til arbeid. I en maskin som anvender Carnot-syklusen vil arbeidssubstansen være i kontakt med et varmt reservoar
Detaljergass Faglig kontakt under eksamen/fagleg kontakt under eksamen: Professor Edd A.Blekkan, tlf.:
NORGES TEKNISKE NTUR- VITENSKPELIGE UNIVERSITETET INSTITUTT FOR KJEMISK PROSESSTEKNOLOGI Side 1 av 5 Faglig kontakt under eksamen/fagleg kontakt under eksamen: Professor Edd.Blekkan, tlf.: 73594157 EKSMEN
DetaljerÅ løyse kvadratiske likningar
Å løyse kvadratiske likningar Me vil no sjå på korleis me kan løyse kvadratiske likningar, og me tek utgangspunkt i ei geometrisk tolking der det kvadrerte leddet i likninga blir tolka geometrisk som eit
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Adm. bygget B154. Enkel lommeregner. Rute. Dr. Maarten Beerepoot
Fakultet for naturvitenskap og teknologi EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: KJE-1005 Grunnleggende Fysikalsk Kjemi Dato: Tirsdag 27.09.2016 Klokkeslett: 09:00 14:00 Sted: Tillatte Adm. bygget B154 hjelpemidler:
DetaljerEksamen TFY4165 Termisk fysikk kl august 2018 Nynorsk
TFY4165 9. august 2018 Side 1 av 7 Eksamen TFY4165 Termisk fysikk kl 09.00-13.00 9. august 2018 Nynorsk Oppgåve 1. Partiklar med tre diskrete energi-nivå. (Poeng: 6+6+8=20) Eit system består av N uavhengige
DetaljerUNIVERSITETET I BERGEN
NYNORSK TEKST UNIVERSITETET I BERGEN Det matematisk-naturvitskaplege fakultet, V. 2004. Eksamen i emnet MAT25 - Mekanikk. Måndag 7. juni 2004, kl 09.00-4.00. Tillatne hjelpemiddel: Ingen Oppgåver med svar
DetaljerLøsningsforslag til øving 10
FY1005/TFY4165 Termisk fysikk Institutt for fysikk, NTNU Våren 2015 Løsningsforslag til øving 10 Oppgave 1 a) Helmholtz fri energi er F = U TS, slik at df = du TdS SdT = pdv SdT +µdn, som viser at Entalpien
DetaljerEKSAMEN I FAG TEP4170 VARME- OG FORBRENNINGSTEKNIKK 18. mai 2007 Tid:
1 av 6 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for energi- og prosessteknikk Kontakt under eksamen: Torleif Weydahl, tlf. 73591634 / 9045 EKSAMEN I FAG TEP4170 VARME- OG FORBRENNINGSTEKNIKK
DetaljerKjemisk likevekt. La oss bruke denne reaksjonen som et eksempel når vi belyser likevekt.
Kjemisk likevekt Dersom vi lar mol H-atomer reager med 1 mol O-atomer så vil vi få 1 mol H O molekyler (som vi har diskutert tidligere). H + 1 O 1 H O Denne reaksjonen er irreversibel, dvs reaksjonen er
DetaljerEKSAMEN I EMNE TMT4110 KJEMI. BOKMÅL (Nynorsk s. 5 7) Lørdag 12. juni 2010 Tid: 9:00 13:00
Side 1 av 7 NORGES TEKNISK NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR MATERIALTEKNOLOGI Faglig kontakt under eksamen: Institutt for Materialteknologi, Gløshaugen Professor Kjell Wiik, tlf.: 73 59 40
DetaljerS1-eksamen hausten 2017
S1-eksamen hausten 017 Tid: timar Hjelpemiddel: Vanlege skrivesaker, linjal med centimetermål og vinkelmålar er tillatne. Oppgåve 1 (6 poeng) Løys likningane a) x x 80, a 1, b, c 8 b b 4ac 4 1 ( 8) 4 6
DetaljerKulde- og varmepumpetekniske prosesser Mandag 5. november 2012
TEP 4115 Termodynamikk I Kulde- og varmepumpetekniske prosesser Mandag 5. november 2012 Trygve M. Eikevik Professor Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet (NTNU) trygve.m.eikevik@ntnu.no http://folk.ntnu.no/tme
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Eksamen i: KJE-6001 Generell kjemi for lærere Dato: Mandag 14. desember 2015 Tid: Kl 09:00 13:00 Sted: Åsgårdvegen 9
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: KJE-6001 Generell kjemi for lærere Dato: Mandag 14. desember 2015 Tid: Kl 09:00 13:00 Sted: Åsgårdvegen 9 Tillatte hjelpemidler: Kalkulator «Huskelapp» -A4 ark med skrift på
Detaljer2P-Y eksamen våren 2016
2P-Y eksamen våren 2016 Tid: 2 timar Hjelpemiddel: Vanlege skrivesaker, linjal med centimetermål og vinkelmålar er tillate. Oppgåve 1 (3 poeng) Dato Temperatur 01.03 2 C 02.03 0 C 03.03 --4 C 04.03 --6
DetaljerTMA4245 Statistikk Eksamen desember 2016
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag TMA4245 Statistikk Eksamen desember 2016 Oppgave 1 Ei bedrift produserer elektriske komponentar. Komponentane kan ha to typar
DetaljerLøsningsforslag eksamen TFY desember 2010.
Løsningsforslag eksamen TFY4115 10. desember 010. Oppgave 1 a) Kreftene på klossene er vist under: Siden trinsene og snorene er masseløse er det bare to ulike snordrag T 1 og T. b) For å finne snordraget
DetaljerLøysingsframlegg øving 1
FY6/TFY425 Innføring i kvantefysikk Løysingsframlegg øving Oppgåve Middelverdien er x = x Ω X xp (x) = 2 + 2 = 2. (.) Tilsvarande har vi x 2 = x Ω X x 2 P (x) = 2 2 + 2 2 = 2. (.2) Dette gjev variansen
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: Fys2160 Eksamensdag: Mandag 5. desember 2016 Tid for eksamen: 1430 1830 Oppgavesettet er på: 5 sider Vedlegg: ingen Tilatte hjelpemidler
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Oppgavesettet er på 8 sider inklusive forside. Kontaktperson under eksamen: Prof. Richard Engh Telefon:
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: KJE-1005 Dato: Fredag 05. juni 2015 Tid: Kl 09:00 14:00 Sted: Teorifagbygget, hus 1, plan 3 Tillatte hjelpemidler: Enkel lommeregner Oppgavesettet er på 8 sider inklusive forside
Detaljer