Fasiter til diverse regneoppgaver:
|
|
- Kai Eggen
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Fasiter til diverse regneoppgaver: Ukeoppgavesett 5 Forelesning 9 Ukeoppgavesett 8
2 Co-59+n Co-60 Halveringstida til Co-60 er 5,3 år Det bestråles med nøytroner til Co-60 aktiviteten er 1 Ci. Hvor mange atomer Co-60 er det da i prøven?
3 Isotopen Co-60 dannes i en reaktor ved å bestråle Co-59 med nøytroner: 59 Co + n 60 Co + Halveringstida for Co-60, T 1/2 = 5,3 år Anta at vi bestråler med nøytroner inntil aktiviteten av Co-60 er 1 Ci. Hvor mange Co-60 atomer har vi da i prøven? Vi veit at aktiviteten til en radioaktiv kilde er gitt ved A = N Vi skal finne antall atomer i prøven, dvs N; og setter N = A / Vi har fått oppgitt aktiviteten: A =3, Bq og trenger kun å finne før vi kan beregne N. Ettersom vi har oppgitt halveringstida (t 1/2 = 5,3 år) beregner vi desintegrasjonskonstanten på standard måte: ln2 = t 1/2 = ln2 / t 1/2 MERK: må gjøre om tida til sekunder etter som aktiviteten i Bq inngår i uttrykket! = ln2 / 5,3 ( ) = ln2 / (5,3 år 3, sek/år ) = ln2 / 1, sek = 0,693 / 1, sek = 4, s -1 Har nå både og A og kan følgelig finne N fra formelen N = A /. Antall atomer Co-60 i prøven: N = A / = 3, Bq / 4, s -1 =
4 I løpet av et år mottar en arbeider følgende stråling: 5 mgy fra α-partikler til lungene 100 mgy fra β-partikler til skjoldbruskkjertelen 16 mgy i uniform helkropsdose fra ekstern gamma kilde. Hva er den totale effektive dosen?
5 I løpet av et år mottar en arbeider følgende stråling: - 5 mgy fra -partikler til lungene mgy fra -partikler til skjoldbrukskjertelen - 16 mgy i uniform helkropsdose fra ekstern -kilde Hva er den totale effektive dosen til denne arbeideren? Effektiv dose = D w R w o organvektfaktor w o lunge = 0,12 w o skjoldbruskkjertel = 0,05 w o hele kroppen = 1,00 strålingsvektfaktor w R = 1 for og w R = 20 for Effektiv dose = D w R w o = 5 mgy 20 0, mgy 1 0, mgy 1 1,00 = 33 msv
6 Anta at du måler aktiviteten til en kilde med radioaktivt brom (Br-82) ved to forskjellige tidspunkt. 11. februar 2004 kl A = 5, Bq 13. februar 2004 kl A = 2, Bq Finn desintegrasjonskonstanten, og den fysiske halveringstiden t 1/2.
7
8 Aktiviteten til C-14 i levende materiale tilsvarer ca 15,4 desintergrasjoner pr. minutt pr. gram reint karbon. Halveringstiden for C-14 er 5730 år. Noen arkeologer finner en trebit de lurer på om kan stamme fra et vikingskip. De benytter vanlig C-14 analyse. Trebiten som veide 2 g hadde en aktivitet på 11,8 desintegrasjoner pr. minutt. Karboninnholdet i trebiten var 44 %. Hvor gammel var trebiten?
9 Aktiviteten til C-14 i levende materiale tilsvarer ca 15,4 desintergrasjoner pr. minutt pr. gram reint karbon. Halveringstiden for C-14 er 5730 år. Noen arkeologer finner en trebit de lurer på om kan stamme fra et vikingskip. De benytter vanlig C-14 analyse. Trebiten som veide 2 g hadde en aktivitet på 11,8 desintegrasjoner pr. minutt. Karboninnholdet i trebiten var 44 %. Hvor gammel var trebiten? Vi skal finne tida t som er gått fra en aktivitet er redusert til en annen aktivitet. Det er rimelig å anta at vi her skal benytte A = A 0 e - t Vi kan beregne utfra oppgitt halveringstid; Og vi kjenner nesten de to aktivitetene som inngår. A 0 er den spesifikke aktiviteten ved tiden t=0 (15,4 desint. pr. min. pr. gram reint karbon) mens A er den totale aktiviteten ved tiden t. (11,8 desint pr. minutt for hele trebiten) Vi må passe på at vi jobber med samme aktivitetsbegrep! Vi må følgelig finne hvor mye karbon trebiten inneholdt for å kunne angi den spesifikke sluttaktiviteten A. Det er oppgitt at karboninnholdet i trebiten var på 44 %. MERK at dette er all karbon, dvs både C-12 og C-14!: m (C) = 2 g 44/100 = 0,88 gram karbon. Finner antall desintegrasjoner pr g reint karbon - finner pr minutt isf pr. sekund for enkelthetsskyld: 11,8 min -1 / 0,88 g = A min -1 / 1 g A = 13,409 desintegrasjoner pr minutt pr gram carbon (eventuelt 804,54 desintergrasjoner pr sekund) Aktiviteten ved tiden t=0: A 0 = 15,4 min -1 pr gram reint karbon Aktiviteten ved tiden t=x: A x = 13,409 min -1 pr gram reint karbon Antall atomer er proporsjonal med aktiviteten, A = N dvs N = A/ og N 0 = A 0 / N / N 0 = e - t = (A/ ) / (A 0 / ) = A / A 0 A / A 0 = e - t ln (A / A 0 ) = - t ln (13,409 / 15,4) = - t t = - ln (0,8707) / Desintergrasjonskonstanten = ln2 / 5730 år = 1, år -1 t = 1144,45 år 1144 år
10 I en avstand på 1,0 m fra en Cs-137-kilde med aktivitet 1,5 MBq vil doseraten være 0,117 microgy pr. time. Halveringstiden for Cs-137 er 30 år. a) Beregn hvor lang tid det tar før aktiviteten til en kilde på 1,5 MBq er redusert til 0,5 MBq. b) Hvorfor kan en for Cs-137 skrive 1 Gy = 1 Sv c) Hvor lenge må en oppholde seg i en avstand på 0,75 m fra en Cs-137-kilde med en konstant aktivitet på 1,0 MBq for å motta en dose på 1,0 msv.
11 I en avstand på 1,0 m fra en Cs-137-kilde med aktivitet 1,5 MBq vil doseraten være 0,117 microgy pr. time. Halveringstiden for Cs-137 er 30 år. a) Beregn hvor lang tid det tar før aktiviteten til en kilde på 1,5 MBq er redusert til 0,5 MBq. b) Hvorfor kan en for Cs-137 skrive 1 Gy = 1 Sv c) Hvor lenge må en oppholde seg i en avstand på 0,75 m fra en Cs-137-kilde med en konstant aktivitet på 1,0 MBq for å motta en dose på 1,0 msv. a: Tid for reduksjon av aktivitet fra 1,5 til 0,5 MBq: A = A 0 e - t ln(a/a 0 ) = - t t = - ln(a/a 0 ) / Startaktiviteten A 0 = 1, Bq Aktivitet ved tiden t A = 0, Bq -ln (A/A 0 ) = ln(0,5/1,5) = 1,0986 = ln2 / 30 = 23, år -1 ( = 732, s -1 ) t = - ln(a/a 0 ) / = 1,0986 / 23, år -1 = 47,55 år (=1, s) b: Cs-137 emitterer - og - stråling. Strålevektfaktoren, w R, for både - og -stråling er lik 1. En kan følgelig skrive 1 Gy = 1 Sv for strålingsdoser fra Cs-137. c: Når en må gå vegen via flere informasjoner kan det lønne seg å begynne å nøste bakfra. Vi skal finne tiden (t) som det tar å få en viss dose (D). Sammenheng mellom tid og Dose er gjerne doserate. Vi må følgelig finne doseraten under de gitt forhold (dvs 0,75 m fra en kilde på 1,0 MBq) Oppgitt doserate (0,117 Gy pr. time) gjelder annen aktivitet (1,5 MBq) og en annen avstand (1,0 m). Vi må bruke denne informasjonen til å finne doseraten under våre forhold (0,75 m og 1,0 MBq). Vi finner først doseraten for en 1,0 MBq kilde i avstanden 1,0 m fra kilden. Doseraten 1,0 m fra kilden = 0,117 Gy/t 1,0Bq/1,5Bq = 0,078 Gy/t = 0,078 Sv/t = Sv/t Vi finner doseraten for en 1,0 MBq kilde i avstanden 0,75 m fra kilden. Intensiteten avtar med kvadratet av avstanden fra kilden! Dvs doseraten avtar som 1/r 2. I a r 2 a = I b r 2 b ( I b /I a =(r a /r b ) 2 ) I b /I a =(r a /r b ) 2 I a = Sv/t r a = 1,0 m I b =? r b = 0,75 m Doseraten 0,75 m fra kilden I b = I a (r a /r b ) 2 = Sv/t (1,0 m/0,75m) 2 = Sv/t / (0.75) 2 = Sv/t Nå kjenner vi doseraten under de spesifikke forholdene; og vi kjenner dosen (oppgitt) og kan følgelig finne tiden det tar å oppnå denne dosen ved å sette inn verdiene for doserate ( Sv/t) og dose (1,0 msv) i uttrykket Doserate tid = dose tid = dose / doserate = 1, Sv / Sv/t t = 7, timer = 301,9 dager
12 En av de viktigste isotopen som ble sluppet ut ved Tsjernobylulykken var Cs-137. Den har en halveringstid på 30 år. Målinger gjort rett etter ulykken viste at det totale nedfallet i Norge av Cs-137 var 2, Bq. Hvor mange kilo Cs-137 falt ned over Norge?
13 En av de viktigste isotopen som ble sluppet ut ved Tsjernobylulykken var Cs-137. Den har en halveringstid på 30 år. Målinger gjort rett etter ulykken viste at det totale nedfallet i Norge av Cs-137 var 2, Bq. Hvor mange kilo Cs-137 falt ned over Norge? For å finne mengde i gram eller kilo, må vi finne antall atomer -for så å finne totalmassen utfra vekten til ett atom (som er oppgitt til å være 137 amu) Finner antall atomer ut fra aktiviteten og halveringstiden: A = λ N Har oppgitt at aktiviteten A = 2, Bq Finner λ ut fra at ln 2 = λ t 1/2 λ = ln2 / (30 år ) = 7, N = A/λ = 2, / 7, = 3, Utfra antall atomer og kunnskap om vekten av ett atom kan vi beregne den totale massen. Vi benytter oss av molbegrepet; dvs at 1 mol Cs-137 veier 137 gram (ettersom atommassen er 137 amu) og i ett mol av Cs-137 er det N A = 6, atomer. Antall mol = 3, atomer / 6, atomer/mol = 5,21 mol Totalmasse Cs-137 = 5,21 mol 137 g/mol = 713,77 gram
14 Alle mennesker har noe radioaktivitet i kroppen. I denne oppgaven skal du (igjen) konsentrere deg om den naturlige isotopen C-14. Så lenge vi lever er mengden av C-14 konstant, Bq pr. kg. Når vi dør avtar dette med en halveringstid på 5730 år. C-14 sender ut en beta-partikkel med maksimal energi på 156 kev. 1 ev = 1, J. a) Hvordan kommer C-14 inn i kroppen? b) Hvilken årlig effektiv stråledose gir C-14, hvis du antar er aktivitet på 30 Bq/kg? c) Hvor mange C-14 atomer er det pr. kg kroppsmasse? d) For omlag 10 år sia ble det funnet en mann i Alpene som en mente hadde ligget der i ca 5000 år. Hvilken aktivitet av C-14 burde en vente å finne hos denne mannen? e) Hvordan kan det ha seg at konsentrasjon av C-14 i naturen er omtrent den samme i dag som for mange millioner av år siden når halveringstiden er så kort som 5730 år?
15 Alle mennesker har noe radioaktivitet i kroppen. I denne oppgaven skal du (igjen) konsentrere deg om den naturlige isotopen C-14. Så lenge vi lever er mengden av C-14 konstant, Bq pr. kg. Når vi dør avtar dette med en halveringstid på 5730 år. C-14 sender ut en betapartikkel med maksimal energi på 156 kev. 1 ev = 1, J. a) Hvordan kommer C-14 inn i kroppen? b) Hvilken årlig effektiv stråledose gir C-14, hvis du antar er aktivitet på 30 Bq/kg? c) Hvor mange C-14 atomer er det pr. kg kroppsmasse? d) For omlag 10 år sia ble det funnet en mann i Alpene som en mente hadde ligget der i ca 5000 år. Hvilken aktivitet av C-14 burde en vente å finne hos denne mannen? e) Hvordan kan det ha seg at konsentrasjon av C-14 i naturen er omtrent den samme i dag som for mange millioner av år siden når halveringstiden er så kort som 5730 år? a: N-14 + n C-14 CO 2 inneholder C-14. Fotosyntese forbruker C-14. C-14 kommer inn i alt levende b: Absorbert Dose = energi deponert pr. masse Energi deponert pr desintegrasjon: -stråling har kort rekkevidde, og antar derfor at all -energi deponeres inne i kroppen. max = 156 kev Energideponert pr. desintegrasjon = middel =156/3 kev = 52 kev Årlig absorbert dose D= 30 Bq/kg 52 kev 1, J/eV 3, sek pr. år = 7, J/kg Gy = 8 μgy Både organvektfaktor og strålevektfaktor er lik 1 => Effektiv dose = 8 μsv c: Når vi kjenner aktiviteten A og halveringstiden T 1/2 = ln2 / λ kan kan vi finne antall radioaktive kjerner N ut fra uttrykket ; A = λ N N = A/λ = A T 1/2 / ln2 A = 30 Bq/kg T 1/2 = 5730 år = 1, sek N = 7, atomer C-14 pr. kg d: Ettersom mannen har ligget litt under en halveringstid burde en forvente at aktiviteten nesten er halvert i forhold til aktiviteten i levende materiale, dvs noe mer enn 30/2=15 Bq. N = N 0 e -λt A= A 0 e -λt = 30 e -ln2/ T t = 30 e -ln2/ = 16,4 Bq e: C-14 dannes kontinerlig i atmosfæren ved at nøytroner bombarderer atomært nitrogen.
16 FASIT OPPGAVE 17a,b, (Ukeoppgave 8): a, lavoppl.) Protonene 1 og 2 er ekvivalente (to-tallig symmetri). Det samme gjelder proton 3 og 4. Lav-oppløsnings-proton NMR spekteret vil bestå av:3 linjer med relative intensiteter 2:2:3 (for 3,4 protonene (2), 1,2 protonene (2) og methylgruppen (3), respektivt) (kjemisk skift-skala: TMS=0 til høyre, øker mot venstre). a, høyoppl) Høy-oppløselighets-spekteret vil vise spinn-spinnkopling mellom 1,2 protonene og 3,4 protonene, OG mellom 1,2 protonene og methylprotonene. * Methyllinjen splittes i en 1:2:1 triplett, (vekselvirkning med 2 ekv. protoner 1,2) *3,4-proton linjen i en 1:2:1 triplett (vekselvirkning med 2 ekv. protoner1,2) *1, 2 linjen splittes i en 1:3:3:1 kvartett (v.v. med 3 ekv protoner (methyl)) og hver av disse linjene igjen splittes i en 1:2:1 triplett (v.v. med 2 ekv. protoner, 3,4). Total intensitetsfordeling er: 8:16:8 1:2:1 3:6:3 3:6:3 1:2:1 12:24:12 b) Lavoppløst proton-nmr vil bestå av 3 linjer med relative intensiteter 1:1:3 Høyoppløst proton-nmr. Methyl-gruppa v.v. nå bare med ett ekv proton. Da vil triplettene (fra ovenfor) byttes med dubletter. Vi får en intensitetsfordeling (fra lav til høy delta) som 8:8 1:1 3:3 3:3 1:1 24:24 (Ettersom D har kjernespinn 1 vil protonene som v.v. med D i teorien kunne splittes opp i smale tripletter. Dette er nevnt, men det forventes ikke at studentene skal kunne det.)
Fys 1010 Miljøfysikk FASIT Oppgavesett 10
Fys 1010 Miljøfysikk FASIT Oppgavesett 10 FASIT oppgave 8 Den 7. april 1989 sank den sovjetiske u-båten Komsomolets i nærheten av Bjørnøya. Da u-båten sank inneholdt den 3,1 10 15 Bq av Cs-137 og 2,8 10
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, Strålingsfysikk /kjemi stråling del 2
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2017 9 Strålingsfysikk /kjemi stråling del 2 Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 25.09.2017 1 IONISERENDE STRÅLING Elektromagnetisk Partikkel Direkte ioniserende
DetaljerOppgavesett 6. FYS 1010 Miljøfysikk. Oppgave 1
FYS 1010 Miljøfysikk Oppgavesett 6 Oppgave 1 a) Massen til 1 mol Po-210 er 210 g. Antall atomer i 1 mol er N A = 6.023 10 23. Antall atomer: N = N A (5 10-6 g) / (210 g/mol) = 1.43 10 16 1.4 10 16 Den
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 16
Oppgaver FYS00 Vår 08 Løsningsforslag til ukeoppgave 6 Oppgave 9.0 a) Nukleon: Fellesnavnet for kjernepartiklene protoner (p) og nøytroner (n). b) Nukleontall: Tallet på nukleoner i en kjerne (p + n) c)
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2015
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2015 8 Strålingsfysikk stråling del 1 Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 13.09.2016 1 13.09.2016 2 William Conrad Röntgen (1845-1923) RØNTGENSTRÅLING oppdages,
DetaljerRadioaktivitet. Enheter
Radioaktivitet De fleste atomkjerner er stabile, men vi har noen som er ustabile. Vi sier at de er radioaktive. Det betyr at de før eller senere vil gå over til en mer stabil tilstand ved å sende ut stråling.
DetaljerRØNTGENSTRÅLING oppdages, 8. nov RADIOAKTIVITET oppdages 1. mars 1896
William Conrad Röntgen (1845 1923) RØNTGENSTRÅLING oppdages, 8. nov 1895 Nobelpris, fysikk, 1901 in recognition of the extraordinary services he has rendered by the discovery of the remarkable rays subsequently
DetaljerRegneoppgaver for KJM 5900
Regneoppgaver for KJM 5900 Høsten 2005, sist oppdatert av JPO 24. august 2005. Til mange av oppgave må du hente informasjon fra nuklidekartet ditt. Oppgaver til dag 1 i intensivuken Øvelse i bruk av nuklidekartet
DetaljerLøsningsforslag FYS1010-eksamen våren 2014
Løsningsforslag FYS1010-eksamen våren 2014 Oppgave 1 a) N er antall radioaktive atomer med desintegrasjonskonstant, λ. dn er endringen i N i et lite tidsintervall dt. A er aktiviteten. dn dt dn N λ N λ
DetaljerRadioaktivitet, ioniserende stråling og dosebegreper
Radioaktivitet, ioniserende stråling og dosebegreper Astrid Liland Figurer og illustrasjoner: Alexander Mauring CERAD workshop 26/8 2013 Det elektromagnetiske spekteret Atomets oppbygging Atomet består
DetaljerRadioaktivitet. Enheter
Radioaktivitet De fleste atomkjerner er stabile, men vi har noen som er ustabile. Vi sier at de er radioaktive. Det betyr at de før eller senere vil gå over til en mer stabil tilstand ved å sende ut stråling.
DetaljerElektromagnetisk stråling fotoner. Bq=1/s. Aktivitet A = dn/dt = λn. N=N 0 e λt. T ½ λ=ln2. Spesifikk aktivitet. Desintegrasjonskonstanten
Aktivitet (A) A = d/dt = λ Elektromagnetisk stråling fotoner = 0 e λt T ½ λ=ln2 Bq=1/s Spesifikk aktivitet Desintegrasjonskonstanten (λ) Fotoelektrisk (Z 4 ) Compton (Z) Pardannelse (Z 2 ) Halveringstid
DetaljerIoniserende stråling. 10. November 2006
Ioniserende stråling 10. November 2006 Tema: Hva mener vi med ioniserende stråling? Hvordan produseres den? Hvordan kan ioniserende stråling stoppes? Virkning av ioniserende stråling på levende vesener
DetaljerKapittel 21 Kjernekjemi
Kapittel 21 Kjernekjemi 1. Radioaktivitet 2. Ulike typer radioaktivitet (i) alfa, α (ii) beta, β (iii) gamma, γ (iv) positron (v) elektron innfangning (vi) avgivelse av nøytron 3. Radioaktiv spaltingsserie
DetaljerFYS1010 eksamen våren Løsningsforslag.
FYS00 eksamen våren 203. Løsningsforslag. Oppgave a) Hensikten er å drepe mikrober, og unngå salmonellainfeksjon. Dessuten vil bestråling øke holdbarheten. Det er gammastråling som benyttes. Mavarene kan
DetaljerKOSMOS. 10: Energirik stråling naturlig og menneske skapt Figur side 304. Uran er et radioaktivt stoff. Figuren viser nedbryting av isotopen uran-234.
10: Energirik stråling naturlig og menneske skapt Figur side 304 -partikkel (heliumkjerne) Uran-234 Thorium-230 Radium-226 Radon-222 Polonium-218 Bly-214 Nukleontall (antall protoner og nøytroner) Uran
Detaljer1 Leksjon 8: Kosmisk stråling og radioaktiv datering
Innhold 1 LEKSJON 8: KOSMISK STRÅLING OG RADIOAKTIV DATERING... 1 1.1 EKSEMPEL PÅ RADIOAKTIV DATERING... 2 1.2 RADIOAKTIVITET OG HALVERINGSTID... 3 1.3 ENERGISKJEMAET FOR CS-137... 4 1.4 RADIOAKTIV DATERING...
DetaljerRegneoppgaver for KJM5900
Regneoppgaver for KJM5900 Høsten 2004, sist oppdatert av JPO 4. august 2004. Til mange av oppgave må du hente informasjon fra nuklidekartet ditt. Oppgaver til dag 1 i intensivuken Øvelse i bruk av nuklidekartet
DetaljerFYS1010-eksamen Løsningsforslag
FYS1010-eksamen 2017. Løsningsforslag Oppgave 1 a) En drivhusgass absorberer varmestråling (infrarødt) fra jorda. De viktigste drivhusgassene er: Vanndamp, CO 2 og metan (CH 4 ) Når mengden av en drivhusgass
DetaljerMagne Guttormsen Fysisk institutt, UiO
Magne Guttormsen Fysisk institutt, UiO Anbefalinger for håndtering og strålegrenser blir gitt av forskjellige internasjonale komiteer og organisasjoner som UNSCEAR, ICRP, IAEA og EU. Landenes nasjonale
DetaljerEksamensoppgaver/fasiter FYS
Eksamensoppgaver/fasiter FYS 3710 2005-2009 Eksamensoppgaver/fasiter 2005-2009 2 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet E k samen i: F Y S 3710 - Biofysikk og medisinsk fysikk
DetaljerA = dn(t) dt. N(t) = N 0 e γt
1 Radioaktivitet I generell kjemi er det vanlig å tenke på grunnstoffene som separate former for materie, men det er viktig å huske at et grunnstoff kan bli til et annet grunnstoff gjennom kjernekjemiske
DetaljerGamma (radioaktiv) basert tetthetsmåling Av Rolf Skatvedt, Intertek West Lab AS
Fra Styret: Styret hadde sitt første møte i denne perioden den 4. juni i Bergen. Lise Sletta Pettersen og Rolf Skatvedt ønskes velkommen som nye styremedlemmer. Styret vil også takke alle bidragsytere
DetaljerKosmos SF. Figurer kapittel 10 Energirik stråling naturlig og menneskeskapt Figur s. 278
Figurer kapittel 10 Energirik stråling naturlig og menneskeskapt Figur s. 278 -partikkel (heliumkjerne) Uran-234 Thorium-230 Radium-228 Radon-222 Polonium-218 Bly-214 Nukleontall (antall protoner og nøytroner)
DetaljerKosmos SF. Figurer kapittel 10: Energirik stråling naturlig og menneskeskapt Figur s. 292
Figurer kapittel 10: Energirik stråling naturlig og menneskeskapt Figur s. 292 -partikkel (heliumkjerne) Uran-234 Thorium-230 Radium-226 Radon-222 Polonium-218 Bly-214 Nukleontall (antall protoner og nøytroner)
DetaljerRadiacmåletjenesten. www.nrpa.no. Radiac-øvelse, Midtre Hålogaland sivilforsvarsdistrikt
Radiacmåletjenesten Radiac-øvelse, Midtre Hålogaland sivilforsvarsdistrikt Bredo Møller, Statens strålevern - Svanhovd Harstad, 17.10.2012 Aktuelle oppdrag for Radiactjenesten 1. Gjennomføre målinger på
DetaljerBeregninger av utslipp til luft og doserater til omgivelsene ved utslipp av radioaktive isotoper fra Senter for Nukleærmedisin/PET, Helse Bergen HF
Vedlegg VO-L1: Beregninger av utslipp til luft og doserater til omgivelsene ved utslipp av radioaktive isotoper fra Senter for Nukleærmedisin/PET, Helse Bergen HF Deres ref.: GO05-19-5 Saksnr: 10/00297
DetaljerKan vi bruke IFEs atomreaktorer til å lage nye radioaktive medisiner?
Kan i bruke IFEs atomreaktorer til å lage nye radioaktie medisiner? Sindre Hassfjell, Seniorforsker Sektor Nukleærteknologi, Fysikk og Sikkerhet (NFS) 2016-3-30 og 2016-3-31 I dette foredraget håper jeg
DetaljerPET. Medisinsk verktøy med radioaktivitet som grunnlag. Detektorer. Positron. g-kvant 511 kev. Radioaktiv tracer Detektorer
PET Medisinsk verktøy med radioaktivitet som grunnlag Detektorer g-kvant 511 kev g-kvant 511 kev Positron Radioaktiv tracer Detektorer Illustrasjon hentet fra Internett 1 PET det nye innen medisinsk diagnostikk
DetaljerLøsningsforslag eksamen i FYS1010, 2016
Løsningsforslag eksamen i FYS00, 06 Oppgave a) Ved tiden t = 0 er aktiviteten A 0. Når det har gått en halveringstid, t /, er aktiviteten redusert til det halve, dvs. A = A 0. Da er A 0 = A 0 e λ t / =
Detaljer5:2 Tre strålingstyper
168 5 Radioaktivitet 5:2 Tre strålingstyper alfa, beta, gamma AKTIVITET Rekkevidden til strålingen Undersøk rekkevidden til gammastråling i luft. Bruk en geigerteller og framstill aktiviteten som funksjon
DetaljerDen biologiske doseekvivalenten. Den effektive doseekvivalenten. Source for ALI values. ALI - eksempel. Biologisk halveringstid
Direkte ioniserende stråling Strålingens vekselvirkning med omgivelsene!direkte ioniserende stråling er stråler av ladede partikler.!hovedsakelig vekselvirker disse partiklene med omgivelsene ved hjelp
Detaljer( ) Masse-energiekvivalens
Masse-energiekvivalens NAROM I klassisk mekanikk er det en forutsetning at massen ikke endrer seg i fysiske prosesser. Når vi varmer opp 1 kg vann i en lukket beholder så forutsetter vi at det er fortsatt
DetaljerLaboratorieøvelse 2 N 63 58 51 46 42 37 35 30 27 25
Laboratorieøvelse Fys Ioniserende stråling Innledning I denne oppgaven skal du måle noen egenskaper ved ioniserende stråling ved hjelp av en Geiger Müller(GM) detektor. Du skal studere strålingens statistiske
DetaljerKosmisk stråling og radioaktiv datering
Kosmisk stråling og radioaktiv datering Steinmeteoritten funnet i Sahara, bildet til høyre viser et forstørret bilde av overflaten. De lyse flekkene er chondrulene som reflektere lyset Meteoritten på bildet
DetaljerKJM Radiokjemidelen
Oversikt (5) KJM 060 - Radiokjemidelen Forelesning 5: Deteksjon av radioaktivitet (og lab-gjennomgang)! Hva skjer når stråling treffer materie?! Stråledoser.! Lab-relevant stoff: < Deteksjon av stråling.
DetaljerFasit eksamen Fys1000 vår 2009
Fasit eksamen Fys1000 vår 2009 Oppgave 1 a) Klossen A er påvirka av tre krefter: 1) Tyngda m A g som peker loddrett nedover. Denne er det lurt å dekomponere i en komponent m A g sinθ langs skråplanet nedover
DetaljerVelkommen til kurs i. Strålevern. UiT, 22. aug. 2008, 12.30-15.30. ved Jørgen Fandrem
Velkommen til kurs i Strålevern UiT, 22. aug. 2008, 12.30-15.30 ved Jørgen Fandrem 1 Tema Ioniserende stråling hva er ioniserende stråling? hvordan oppstår ioniserende stråling? karakteristikk av stålekilde
DetaljerKjemien stemmer KJEMI 2
Figur s. 118 prøve kolonne pc gass ovn detektor Prinsippskisse av en gasskromatograf. Figur s. 119 % 100 90 80 CH(OH) OH OH relativ forekomst 70 60 50 40 OH OH 30 20 10 0:43 1:27 2:10 2:53 3:36 4:20 Tid
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS1000 Eksamensdag: 10. juni 2014 Tid for eksamen: 9.00-13.00, 4 timer Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark (2 sider).
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Løsningsforslag for Oblig 2
FYS2140 Kvantefysikk, Løsningsforslag for Oblig 2 12. februar 2018 Her finner dere løsningsforslag for Oblig 2 som bestod av Oppgave 2.6, 2.10 og 3.4 fra Kompendiet. Til slutt finner dere også løsningen
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2. Sindre Rannem Bilden, Gruppe 3
FYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2 Sindre Rannem Bilden, Gruppe 3 6. februar 2015 Obliger i FYS2140 merkes med navn og gruppenummer! Denne obligen har oppgaver som tar for seg fotoelektrisk eekt, Comptonspredning
DetaljerForskningsreaktoren pa Kjeller
FISJON 7.11.2005 http://science.nasa.gov/headlines/y2002/images/spacepower/fission.gif #1 E = mc2 JEEP II Massen avtar 1 promille, og omdannes til 200 MeV energi. Stra ling: γ: 0-7 MeV; nøytroner 0-10
DetaljerKJM3000 H-2018 løsningsforslag
KJM3000-2018 løsningsforslag 1a) 1 I første omgang ser vi kun på de kjemiske skiftene. Vi ser da at vi har et alken med to protoner. Disse kommer ved hhv. 6.84 og 6.87 ppm. Vi ser også at disse kobler
DetaljerKJM3000 H-2017 løsningsforslag
KJM3000 H-2017 løsningsforslag 1a) Problemet løses ved å analysere strukturene m.h.p. koblingsmønstrene og konstantene og kjemiske skift. For å være helt sikker bør man likevel skrive opp alle de seks
Detaljer4.6 NMR og MS. H. Aschehoug & Co. side 1 av Figuren viser strukturen og 1 H-NMR-spekteret til etanal: 4.74
4.6 NMR og MS 4.72 Figuren viser strukturen og 1 H-NMR-spekteret til etanal: 4.74 a Forklar hvorfor NMR-spekteret til etanal har akkurat to hovedtopper (to grupper). b Hvordan finner vi ut hvilke hydrogenatomer
DetaljerIonometri. Dosimetriske prinsipper illustrert ved ionometri. Forelesning i FYSKJM4710. Eirik Malinen
Dosimetriske prinsipper illustrert ved ionometri Forelesning i FYSKJM4710 Eirik Malinen Ionometri Ionometri: kunsten å måle antall ionisasjoner i f.eks. en gass Antall ionisasjoner brukes som et mål på
DetaljerFLERVALGSOPPGAVER I NATURFAG - FYSIKK
FLERVALGSOPPGAVER I NATURFAG - FYSIKK Naturfag fysikk 1 Hvor mye strøm går det i en leder når man belaster lysnettet som har en spenning på 220 V med en effekt på 2 200 W? A) 100 A B) 10 A C) 1,0 A D)
DetaljerStøkiometri (mengdeforhold)
Støkiometri (mengdeforhold) Det er særs viktig i kjemien å vite om mengdeforhold om stoffer. -En hodepine tablett er bra mot hodesmerter, ti passer dårlig. -En sukkerbit i kaffen fungerer, 100 er slitsomt.
DetaljerAuditorieoppgave nr. 1 Svar 45 minutter
Auditorieoppgave nr. 1 Svar 45 minutter 1 Hvilken ladning har et proton? +1 2 Hvor mange protoner inneholder element nr. 11 Natrium? 11 3 En isotop inneholder 17 protoner og 18 nøytroner. Hva er massetallet?
Detaljer5:2 Tre strålingstyper
58 5 Radioaktivitet 5:2 Tre strålingstyper alfa, beta, gamma AKTIVITET Rekkevidden til strålingen Undersøk rekkevidden til gammastråling i luft. Bruk en geigerteller og framstill aktiviteten som funksjon
DetaljerLaboratorieøvelse 2 - Ioniserende stråling
Laboratorieøvelse 2 - Ioniserende stråling FYS1000, Fysisk institutt, UiO Våren 2014 (revidert 21. april 2016) Innledning I denne oppgaven skal du måle noen egenskaper ved ioniserende stråling ved hjelp
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2. Lars Kristian Henriksen Gruppe 3
FYS2140 Kvantefysikk, Oblig 2 Lars Kristian Henriksen Gruppe 3 6. februar 2015 Obliger i FYS2140 merkes med navn og gruppenummer! Denne obligen har oppgaver som tar for seg fotoelektrisk effekt, Comptonspredning
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS1001 Eksamensdag: 12. juni 2019 Tid for eksamen: 14.30-18.30, 4 timer Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark (3 sider).
DetaljerLøsningsforslag til midtveiseksamen i FYS1000, 17/3 2016
Løsningsforslag til midtveiseksamen i FYS1000, 17/3 2016 Oppgave 1 Vi har v 0 =8,0 m/s, v = 0 og s = 11 m. Da blir a = v2 v 0 2 2s = 2, 9 m/s 2 Oppgave 2 Vi har v 0 = 5,0 m/s, v = 16 m/s, h = 37 m og m
DetaljerMENA1001 Deleksamen 2017 Forside
MENA1001 Deleksamen 2017 Forside MENA1001 Tidspunkt: Onsdag 11. oktober 2017, kl. 9.00-10.00 Alle 20 oppgaver skal besvares. Hver oppgave teller likt. Det er 1 poeng for korrekt svar, 0 poeng for feil
DetaljerDosimetriske størrelser innen strålevern Strålebiologi akutte vevsreaksjoner Tor Wøhni
Dosimetriske størrelser innen strålevern Strålebiologi akutte vevsreaksjoner Tor Wøhni Radiologiske modaliteter 26.aug. 2009 Absorbert dose Ren fysisk størrelse, absorbert stråleenergi per massenhet :
DetaljerFLERVALGSOPPGAVER ATOMER og PERIODESYSTEMET
FLERVALGSOPPGAVER ATOMER og PERIODESYSTEMET Hjelpemidler: Periodesystem Atomer 1 Hvilket metall er mest reaktivt? A) sølv B) bly C) jern D) cesium Atomer 2 Hvilket grunnstoff høyest 1. ioniseringsenergi?
DetaljerForslag til forarbeid
Lærer, forslag til for og etterarbeid Radioaktivitet Her finner du forslag til for- og etterarbeid (første side), samt litt bakgrunnsstoff. Forslag til forarbeid Gå igjennom sikkerhetsinformasjonen og
DetaljerKJELLER? BESTRALINGS- ANLEGGET PA HVILKEN NYTTE HAR VI AV GAMMA- Institutt for energiteknikk
Rostra Reklamebyrå RRA 26 Foto: Kjell Brustad og NTB Oktober 1998 HVILKEN NYTTE HAR VI AV GAMMA- BESTRALINGS- ANLEGGET PA KJELLER? Institutt for energiteknikk Seksjon for bestrålingsteknologi KJELLER:
DetaljerHØGSKOLEN I BERGEN Avdeling for helse og sosialfag
HØGSKOLEN I BERGEN Avdeling for helse og sosialfag EKSAMENSOPPGAVE/EKSAMENSOPPGÅVE Utdanning Kull Emnekode/navn Eksamensform : Radiografutdanning : R09 : BRE 103 Del 3 Strålefysikk, strålevern og apparatlære
DetaljerNå integrer vi begge sider og får på venstre side. der C 1 er en vilkårlig konstant. Høyre side blir. Dette gir. og dermed
Kapittel 6 Vekstmodeller For å forstå prosesser i naturen er matematiske modeller et nyttig verktøy. Matematiske modeller tar utgangspunkt i naturlover og modellerer disse i et matematisk språk. Naturlovene
DetaljerKJM3000 vår 2013 Løsningsforslag
KJM3000 vår 2013 Løsningsforslag 1a 1b De tre sp 3 -hybridiserte C-H bindingene i metylester-gruppen har strekk frekvenser i det ordinære området (under 3000 cm -1 ) for alifatisk C-H strekk. De to siste
DetaljerRadioaktivitet i saltvannsfisk
Radioaktivitet i saltvannsfisk Innholdsfortegnelse http://www.miljostatus.no/tema/straling/radioaktiv-forurensning/radioaktivitet-i-havet-og-langs-kysten/radioaktivitet-i-saltvannsfisk/ Side 1 / 5 Radioaktivitet
DetaljerLys. Bølger. Partiklar Atom
Lys Bølger Partiklar Atom Atom «Atomhistoria» Gamle grekarar og indarar, ca 500 f. Kr. Materien har ei minste eining; den er bygd opp av små bitar som ikkje kan delast vidare 1800-talet: Dalton, Brown,
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 6
Oppgaver FYS1001 Vår 2018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 6 Oppgave 11.07 a) pv T = konstant, og siden T er konstant blir da pv også konstant. p/kpa 45 35 25 60 80 130 V/dm 3 1,8 2,2 3,0 1,4 1,0 0,6 pv/kpa*dm
DetaljerLøsningsforslag til eksamen FY0001 Brukerkurs i fysikk Juni 2011
NTNU Institutt for Fysikk Løsningsforslag til eksamen FY0001 Brukerkurs i fysikk Juni 011 Oppgave 1 a) Figur A. Tyngdeakselerasjonen er konstant, altså den endrer seg ikke med tiden. b) Vi finner farten
DetaljerHvor farlig er det egentlig?
Rom Stoff Tid Sunniva Rose, Universitetet i Oslo Hvor farlig er det egentlig? Myter og misforståelser rundt kjernekraft og stråling Ever since I first saw the terrifying and amazing pictures of the atomic
DetaljerInstitutt for energiteknikk
Institutt for energiteknikk IFE Halden ~ 220 ansatte IFE Kjeller ~ 340 ansatte Nukleær sikkerhet og pålitelighet (NUSP) Menneske Teknologi Organisasjon (MTO) Energi- og Miljøteknologi (EM) (Vind,sol,hydrogen,...)
DetaljerOppgave 1 Svar KORTpå disse oppgavene:
Løsningsforslag eksaen FYS1 V11 Oppgave 1 Svar KORTpå disse oppgavene: a) Tversbølge: Svingebevegelsen til hvert punkt på bølgen går på tvers av forplantningsretningen til bølgen. Langsbølge: Svingebevegelsen
DetaljerHvordan ser kjernen ut?
Hvordan ser kjernen ut? Størrelsen på et nukleon: ca. 1.6 fm Størrelsen på kjernen: r r o A 1/3 1 fm (femtometer, fermi) = 10-15 m Bindingsenergi Bindingsenergi pr. nukleon som funksjon av massetallet.
DetaljerMåling av stråledoser fra pasient etter ablasjonsbehandling
Måling av stråledoser fra pasient etter ablasjonsbehandling Strålevernkoordinator OUS Tryggve Johansen 02.11.2011 Måle hva?? Skal pasienten måles før utreise? Og hvorfor skal dette gjøres? Hvordan måle?
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 15
Oppgaver FYS1001 Vår 2018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 15 Oppgave 18.11 Se. s. 544 Oppgave 18.12 a) Klorofyll a absorberer fiolett og rødt lys: i figuren ser vi at absorpsjonstoppene er ved 425 nm
Detaljer"Vår strålende verden"
TEMAHEFTE OM MILJØFYSIKK laget til utstillingen "Vår strålende verden" på Norsk Teknisk Museum Oppdatert våren 2005 For å ta vare på natur og miljø er det viktig med kunnskap. Mer kunnskap om miljøproblemer
DetaljerRadioaktivitet i mat og miljø etter Tsjernobylulykken Hvordan er utviklingen, og hvorfor? Anne Liv Rudjord, Runhild Gjelsvik, Mari Komperød
Radioaktivitet i mat og miljø etter Tsjernobylulykken Hvordan er utviklingen, og hvorfor? Anne Liv Rudjord, Runhild Gjelsvik, Mari Komperød «Fra Tsjernobyl og Fukushima til morgendagens atomberedskap»
DetaljerStråling fra rommet. 10. November 2006
Stråling fra rommet 10. November 2006 Tema Stråling fra Solen og andre himmellegemer. Hvilke deler av strålingen slipper gjennom atmosfæren? Eksempler på informasjon som kan leses fra strålingen, bl.a.
Detaljer1 Leksjon 8 - Kjerneenergi på Jorda, i Sola og i stjernene
Innhold 1 LEKSJON 8 - KJERNEENERGI PÅ JORDA, I SOLA OG I STJERNENE... 1 1.1 KJERNEENERGI PÅ JORDA... 2 1.2 SOLENS UTVIKLING DE NESTE 8 MILLIARDER ÅR... 4 1.3 ENERGIPRODUKSJONEN I GAMLE SUPERKJEMPER...
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, Strålingsfysikk/-kjemi/-biologi stråling del 3 og 4
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2016 10+11 Strålingsfysikk/-kjemi/-biologi stråling del 3 og 4 Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 21.09.2016 1 Aktivitet N=N 0 e -λt T ½ λ=ln2 Bq=1/s (A) A =
DetaljerREPETISJON - Stråling og Helse - Bombetester og reaktoruhell (Kap 9)
REPETISJON - Stråling og Helse - Bombetester og reaktoruhell (Kap 9) Noen viktige punkt: Atmosfære sprengninger Underjordiske sprengninger Hva skjer (fisjonsprodukter, transuraner, aktiveringsprodukt,
DetaljerHØGSKOLEN I SØR-TRØNDELAG
Prosessteknologi FO173N, 9 studiepoeng, AMMT, HiST,. august 2007 Side 1 (av 6) HØGSKOLEN I SØR-TRØNDELAG AVDELING FOR MAT- OG MEDISINSK TEKNOLOGI Kandidatnr: Eksamensdato:.august 2007 Varighet: Fagnummer:
DetaljerRadioaktiv stråling, strålekilder og helsefare
Radioaktiv stråling, strålekilder og helsefare Atomberedskapsseminar Bergen 02.06.2015 Helge Opdahl Overlege, Dr. med. Nasjonal behandlingstjeneste for CBRNe-medisin (CBRNe-senteret) Akuttmedisinsk avd,
DetaljerLys. Bølger. Partiklar Atom
Lys Bølger Partiklar Atom Lys «Lyshistoria» Lys er små partiklar! Christiaan Huygens (1629-1695) Lys er bølger Isaac Newton (1642-1726) «Lyshistoria» Thomas Young (1773-1829) «Lyshistoria» James Clerk
DetaljerRadioaktiv stråling Av Arve Aksnes og Kai Håkon Sunde
Lærerveiledning Radioaktiv stråling Av Arve Aksnes og Kai Håkon Sunde Kort omtale av programmet På VilVite går vi gjennom ulike typer stråling med elevene, starter med bakgrunnsstråling, stålingsdoser
DetaljerStråledoser til befolkningen
Stråledoser til befolkningen Norsk radonforening Bransjetreff 2017 Ingvild Engen Finne Thon Hotel Opera, 1. februar 2017 www.nrpa.no Strålebruk i Norge + Stråledoser fra miljøet = Stråledoser til befolkningen
DetaljerLøsningsforslag til eksamen FY0001 Brukerkurs i fysikk Fredag 29. mai 2009
Løsningsforslag til eksamen FY000 Brukerkurs i fysikk Fredag 9. mai 009 Oppgave a) Newtons. lov, F = m a sier at kraft og akselerasjon alltid peker i samme retning. Derfor er A umulig. Alle de andre er
DetaljerEUREKA Digital 12-2008
EUREKA Digital 12-2008 STRÅLING OG HELSE Professor Thormod Henriksen Universitetet i Oslo EUREKA DIGITAL 12-2008 ISSN 0809-8360 ISBN: 978-82-7389-140-2 STRÅLING OG HELSE av Thormod Henriksen Medarbeidere:
DetaljerFasit til norsk finale
Kjemi OL Fasit til norsk finale Kvalifisering til den 47. Internasjonale Kjemiolympiaden 2015 i Baku, Aserbajdsjan Oppgave 1 1) D 2) A 3) C 4) B 5) B 6) B 7) C 8) D 9) A 10) C 11) C 12) A 13) C 14) A 15)
DetaljerKJM3000 vår 2014 Løsningsforslag
KJM3000 vår 2014 Løsningsforslag 1a O-H signalet forsvinner ved risting med D 2 O. Koblingskonstanten mellom de to vinylidene protonene er veldig liten og signalene fremstår som singletter. 1b 3523 cm
DetaljerDATALOGGING AV RADIOAKTIVITET
Elevverksted: DATALOGGING AV RADIOAKTIVITET Astrid Johansen, 2009 RADIOAKTIVITET Læreplanmål: Elevene skal kunne gjennomføre forsøk med radioaktivitet, halveringstid og bakgrunnsstråling og forklare fenomenene.
DetaljerTall i arbeid Påbygging kapittel 3 Funksjoner Løsninger til innlæringsoppgavene
Tall i arbeid Påbygging kapittel 3 Funksjoner Løsninger til innlæringsoppgavene 3.1 a Origo er skjæringspunktet mellom x-aksen og y-aksen. Koordinatene til origo er altså. (0, 0) b Førstekoordinaten til
Detaljeraerobe trenger oksygen mer kompleks struktur enn prokaryote har cellekjerne og mitokondrier
CELLEBIOLOGI PROKARYOTE anaerobe kan leve uten tilførsel av oksygen mangler celle kjerne bakterier har et relativt enkelt indre med bare ett hulrom, vacuoler EUKARYOTE aerobe trenger oksygen mer kompleks
DetaljerOppgave 1 20 poeng Denne oppgaven omhandler røntgengeneratoren, røntgenrøret, linjefokusprinsippet og heeleffekt.
Sensorveiledning BRE 103 del 3, Strålefysikk, strålevern og apparatlære. 26. august 2010. Til sammen 100 poeng, 27 spørsmål. Oppgave 1 Denne oppgaven omhandler røntgengeneratoren, røntgenrøret, linjefokusprinsippet
Detaljerd) Antallet gjenvρrende radioaktive kjerner etter en tid t er N(t) =N 0 e t ; der N 0 og er konstanter. Halveringstiden er gitt ved at e t 1= =1=, alt
Eksamen i fag nummer 74 55 Kjernefysikk, lrdag 10. mai 1997 Lsninger 1. a) Skallmodellen fungerer best for kjerner der protonene og nytronene hver for seg fyller opp nyaktig et helt antall energinivνa
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 4 1 LØSNING ØVING 4
FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 4 1 Løsning oppgave 4 1 LØSNING ØVING 4 Elektron i potensial med to δ-funksjoner a En delta-brønn er grensen av en veldig dyp og veldig trang brønn Inne i
DetaljerOPPGAVESETT MAT111-H16 UKE 45. Oppgaver til seminaret 11/11. Oppgaver til gruppene uke 46
OPPGAVESETT MAT111-H16 UKE 45 Avsn. 6.1: 19, 31 Avsn. 7.9: 9, 17, 22 På settet: S.1, S.2 Oppgaver til seminaret 11/11 Oppgaver til gruppene uke 46 Løs disse først så disse Mer dybde Avsn. 6.1 4, 5, 29
DetaljerRadon i vann. Trine Kolstad Statens strålevern
Radon i vann Trine Kolstad Statens strålevern Lillestrøm, september 2011 Innhold Hva er radon? Kilder Radon og helserisiko Radonmåling i vann Forekomster av radon i norsk vannforsyning Tiltak Oppsummering
DetaljerSenter for Nukleærmedisin/PET Haukeland Universitetssykehus
proton Senter for Nukleærmedisin/PET Haukeland Universitetssykehus nøytron Anriket oksygen (O-18) i vann Fysiker Odd Harald Odland (Dr. Scient. kjernefysikk, UiB, 2000) Radioaktivt fluor PET/CT scanner
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 12
Oppgaver FYS1001 Vår 018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 1 Oppgave 16.0 Loddet gjør 0 svingninger på 15 s. Frekvensen er da f = 1/T = 1,3 T = 15 s 0 = 0, 75 s Oppgave 16.05 a) Det tar et døgn for jorda
DetaljerStråledoser fra miljøet Beregninger av befolkningens eksponering for stråling fra omgivelsene i Norge
StrålevernRapport 2015:11 Stråledoser fra miljøet Beregninger av befolkningens eksponering for stråling fra omgivelsene i Norge Referanse: Komperød M, Rudjord AL, Skuterud L, Dyve JE. Stråledoser fra miljøet.
Detaljer