Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Onsdag 28. mai 2003
|
|
- Mats Jørgensen
- 8 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Norges teknisk naturvitenskapelige universitet NTNU Side 1 av 9 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Onsdag 28. mai 2003 Dette løsningsforslaget er på 9 sider. Oppgave 1. Dynamikken for et lukket, isotropt og homogent univers koblet til et Klein-Gordon felt kan (med visse kvalifikasjoner) beskrives ved Lagrangefunksjonen der a = a(t) er universets radius. a) Vis at (1) er ekvivalent med en Lagrangefunksjonen L = ä + a + aȧ a3 ϕ 2, (1) L = a aȧ a3 ϕ 2. (2) Vi observerer at L = L + d dt ( a2ȧ ). (3) De to Lagrangefunksjonene avviker bare ved en totalderivert, og er derfor ekvivalente. b) Finn bevegelsesligningene for a og ϕ. Vi bruker Lagrangefunksjonen (2), siden den bare avhenger av første-deriverte av de dynamiske variable og derfor er av standard form. Euler-Lagrange ligningen for a, blir, etter sammentrekning av ledd, d L dt ȧ = L a, 2aä + ȧ a2 ϕ 2 = 0. (4) For sammenligning med de kosmologiske ligningene (på standard form) er det naturlig å dividere ligning (4) med, og omskrive den på formen 2aä + ȧ = 3 2 ϕ2. (5)
2 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 2 av 9 Euler-Lagrange ligningen for ϕ, blir d L dt ϕ = L ϕ = 0, d ( a3 ϕ ) = 0. (6) dt c) Lagrangefunksjonen L avhenger ikke eksplisitt av tiden t. Bruk Nöther s teorem til å finne den konserverte størrelsen (kall den E) som følger av dette. Vi finner et standard uttrykk for konservert energi E = L ȧ ȧ + L ϕ ϕ L = aȧ 2 a a3 ϕ 2. (7) d) Kan du her finne andre transformasjoner som holder virkningen invariant? Hva blir i tilfelle de tilhørende konserveringslovene? Lagrangefunksjonen (og virkningen) er invariant under transformasjonen ϕ ϕ + ε, (8) dvs. med ϕ = 1, L = 0. Dette gir opphav til en konservert størrelse Q = L ϕ = a3 ϕ. (9) Vi observerer at bevegelsesligningen (6) for ϕ nettopp sier at Q = 0. Kommentar: Bevegelsesligningene (4,6) er også invariante under transformasjonen (a(t), ϕ(t)) (ã(t), ϕ(t)) = ( e ε a(e ε t), ϕ(e ε t) ), men denne holder ikke virkningen invariant og fører derfor ikke til noen konserveringslov. e) Det viser seg at man må velge startbetingelsene slik at E = 0 (for at de fullstendige Einstein ligningene skal være oppfyllt). Hvilken sammenheng må det da være mellom ϕ(0), a(0) og ȧ(0)? Betingelsen E = 0 medfører at a(t)ȧ(t) 2 a(t) a(t)3 ϕ(t) 2 = 0 (10) for alle tider t, og spesielt da for t = 0. For sammenligning med de kosmologiske ligningene (på standard for) er det naturlig å dividere ligning (10) med a(t) 3, og omskrive den på formen (ȧ(t) ) a(t) a(t) 2 = 1 2 ϕ(t)2. f) Anta at ϕ(0) = og a(0) = Hva blir den maksimale verdien som a(t) kan anta? Fra disse startbetingelsene følger det at Q = ( 10 3) = 10, dvs. at ϕ(t) = 10 a(t) 3. Innsatt i betingelsen E = 0 gir dette Siden ȧ 2 0 må ȧ(t) a(t) 4 = 0. (11) a(t) a max = 50 1/ (12)
3 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 3 av 9 g) Lag en kvalitativ skisse av tidsforløpet til a(t), gitt startbetingelsene over. Ligning (11) kan tolkes som energiuttrykket for en ikkerelativistisk partikkel (med masse m = 2) i et potensial V (a) = /4 a 4 (jfr. figuren til høyre). Ved t = 0 kastes denne partikkelen opp fra a = 10 3 med akkurat så stor hastighet at totalenergien er 0. Som vi allerede vet vil den da nå opp til sin maksimale verdi a = a max. Bevegelsen vil være symmetrisk om det tidspunktet t max når maksimum nås. Konstantleddet 1 i V (a) er neglisjerbart unntatt nær maksimum, så vi kan grovt sett forenkle bevegelsesligningen til d dt ( 1 3 a(t)3 ) 50, a(0) = 10 3 med løsning a(t) [ t] 1/3. (13) Denne tilnærmingen forutsier at a(t) = a max ved tiden t = t max / Det virkelige maksimumet må intreffe noe senere, fordi konstantleddet i potensialet etterhver får noe effekt (og virker bremsende ). Ved hjelp av denne analysen kan man tegne en bra kvalitativ skisse av tidsforløpet til a(t), inkludert skala på aksene. Figuren over viser en numerisk løsning av problemet sammenlignet med tilnærmingen over. Det viser seg at maksimum a i virkeligheten inntrer ved tiden t max =
4 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 4 av 9 Oppgave 2. Start med Minkowski metrikken ds 2 = dη 2 dξ 2. (14) og transformer denne til et akselerert koordinatsystem (t, z) ved følgende relasjoner η = gz sinh(gt), g ξ = gz cosh(gt). g (15) a) Finn uttrykket for linje-elementet ds 2 i de nye koordinatene (t, z). Vi finner og derav dη = η η dt + t z dz = gz cosh gt dt + sinh gt dz, 1 + 2gz dξ = ξ ξ dt + t z dz = gz sinh gt dt + cosh gt dz, 1 + 2gz dη 2 dξ 2 = (1 + 2gz) dt 2 etter bruk av relasjonen cosh 2 gt sinh 2 gt = gz dz2 (16) b) Finn bevegelsesligningene for en punktpartikkel i det akselererte koordinatsystemet. Det er enklest å benytte (Stückelberg) Lagrangefunksjonen, generelt på formen Her spesialiserer den seg til L = 1 2 g µν dx µ dτ dx ν dτ. L = 1 2 (1 + 2gz) ṫ2, gz ż2, (17) der betyr derivasjon med hensyn på s (som her er lik τ, siden vi bruker enheter der c = 1). Dette fører Euler-Lagrange ligningene og d L ds ż = d ds d L ds ṫ = d (1 + 2gz) ṫ = 0, (18) ds gz ż = L z = gṫ2 g (1 + 2gz) 2 ż2. Ved å utføre s-derivasjonen på venstre side og multiplisere med 1 + 2gz kan denne ligningen omskrives på formen [ ] z = g (1 + 2gz)ṫ gz ż2. (19)
5 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 5 av 9 c) Vis at bevegelsesligningene fra forrige punkt kan omskrives på formen der s er egentiden til partikkelen. Hvis vi dividerer linje-elementet med ds 2 får vi relasjonen ds 2 = (1 + 2gz) dt 2 1 = (1 + 2gz) ṫ 2 d 2 z = g, (20) ds gz dz gz ż2, (21) som er en konserveringslov som følger av at Lagrangefunksjonen ikke avhenger eksplisitt av s. Innsatt i ligning(19) gir dette ligning (20). Oppgave 3. Geometrien til et lukket, homogent og isotropt univers er definert ved linje-elementet ds 2 = dt 2 a(t) 2 [ dχ 2 + sin 2 χ ( dθ 2 + sin 2 θ dφ 2)] (22) Her har vi valgt enheter slik at c = 1. Vinklene tar verdier i følgende intervall: 0 χ π, 0 θ π, 0 φ < 2π. a) Beregn dχ dθ dφ g. Fra linje-elementet (22) leser vi ut metrisk tensor til å være g µν = sin 2 χ sin 2 χ sin 2 θ Det følger at g = detg µν = a 3 sin 2 χ sin θ, og derav dχ dθ dφ π g = a 3 dχ sin 2 χ 0 π 0 dθ sin θ 2π = a 3 π 2 2 2π = 2π2 a 3. (23) 0 dφ b) Beregn konneksjonskoeffisientene Γ α βγ for metrikken (22). Det tryggeste er her å finne de geodetiske ligningene for (x 0, x 1, x 2, x 3 ) (t, χ, θ, φ) fra (Stückelberg) Lagrangefunksjonen L 1 2ṫ a2 χ a2 sin 2 χ θ a2 sin 2 χ sin 2 θ φ 2, (24) og ved sammenligning med den generelle formen, ẍ µ + Γ µ νλẋν ẋ λ = 0, (25)
6 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 6 av 9 lese ut konneksjonskoeffisientene. Her betyr derivasjon med hensyn på egentidsparameteren τ (også lik s siden vi bruker enheter der c = 1). Derved trenger vi bare å forholde oss til ledd som vi ser eksplisitt, og vil ikke så lett overse noen ledd. t-ligningen blir: d ( ) ( ṫ = ẗ = aa χ 2 + sin 2 χ dτ θ 2 + sin 2 χ sin 2 θ φ 2), der betyr derivasjon med hensyn på t. Av dette kan vi lese ut konneksjonskoeffisientene Γ 0 µν (når vi antar at de er symmetriske under ombytte av µ og ν). χ-ligningen blir: Γ 0 = 0 aa aa sin 2 χ aa sin 2 χ sin 2 θ. (26) d ds a2 χ = χ + 2aa ṫ χ = sin χ cos χ θ 2 + sin χ cos χ sin 2 θ φ 2 eller ordnet på standard form χ + 2(a /a) χṫ sin χ cos χ θ 2 sin χ cos χ sin 2 θ φ 2 = 0. Av dette kan vi lese ut konneksjonskoeffisientene Γ 1 µν. θ-ligningen blir: Γ 1 = 0 a /a 0 0 a /a sin χ cos χ sin χ cos χ sin 2 θ. (27) d ds a2 sin χ θ = sin 2 χ + 2aa sin 2 χ ṫ θ + 2 sin χ cos χ χ θ = sin 2 χ sin θ cos θ φ 2, eller ordnet på standard form θ + 2(a /a)ṫ θ + 2 cot χ χ θ sin θ cos θ φ 2 = 0. Av dette kan vi lese ut konneksjonskoeffisientene Γ 2 µν. φ-ligningen blir: Γ 2 = 0 0 a / cot χ 0 a /a cot χ sin θ cos θ. (28) d ds a2 sin 2 χ sin 2 θ φ = sin 2 χ sin 2 θ φ + 2aa sin 2 χ sin 2 θ ṫ φ +2 sin χ cos χ sin 2 θ χ φ + 2 sin 2 χ sin θ cos θ θ φ = 0,
7 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 7 av 9 eller ordnet på standard form φ = 2a /aṫ φ + 2 cot χ χ φ + 2 cot θ θ φ = 0. (29) Av dette kan vi lese ut konneksjonskoeffisientene Γ 3 µν. Γ 3 = a /a cot χ cot θ a /a cot χ cot θ 0 (30) Kommentar: Eksamensoppgaven går ikke langt nok til å knytte sammenhengen mellom oppgave 1 (påstått å omhandle dynamikken for et lukket, isotropt og homogent univers koblet til et Klein-Gordon felt) og oppgave 3 (som omhandler geometrien for et lukket, isotropt og homogent univers). Det ville blitt for omfattende. Vi skal imidlertid behandle dette i denne sluttkommentaren. Konneksjonskoeffisientene vi fant over kan mer hensiktsmessig samles i et annet sett med matriser, nemlig slik at (Γ λ ) µ ν = Γµ νλ. Eksplisitt utskrevet er er disse Γ 0 = Γ 1 = Γ 2 = Γ 3 = 0 ȧ/a ȧ/a ȧ/a, 0 aȧ 0 0 ȧ/a cot χ cot χ, 0 0 aȧ sin 2 χ sin χ cos χ 0 ȧ/a cot χ cot θ, aȧ sin 2 χ sin 2 θ sin χ cos χ sin 2 θ sin θ cos θ ȧ/a cot χ cot θ 0 Her har vi skiftet notasjon, og lar igjen bety derivasjon med hensyn på tiden t..
8 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 8 av 9 Vi kan så regne ut krumningstensoren R µν = µ Γ ν ν Γ µ + Γ µ Γ ν Γ ν Γ µ, definert slik at (R µν ) α β = Rα βµν. Ved litt langtekkelig, men rutinemessig regning finner man R 01 = R 10 = R 02 = R 20 = R 03 = R 30 = R 12 = R 21 = R 13 = R 31 = R 23 = R 32 = 0 aä 0 0 ä/a aä sin 2 χ 0 ä/a aä sin 2 χ sin 2 θ ä/a (1 + ȧ 2 ) sin 2 χ 0 0 (1 + ȧ 2 ) (1 + ȧ 2 ) sin 2 χ sin 2 θ 0 (1 + ȧ 2 ) (1 + ȧ 2 ) sin 2 χ sin 2 θ 0 0 (1 + ȧ 2 ) sin 2 χ 0 Fra denne finner vi komponentene i Ricci-tensoren R 00 = (R 10 ) (R 20 ) (R 30 ) 3 0 = 3ä/a osv. til R µ ν = og skalar krumning aä+2ȧ aä+2ȧ aä+2ȧ2 +2 3aä (31) R = R µ ν = 6 ( aä + ȧ ). (32) Dette betyr at gravitasjonsbidraget til virkningen for slike feltkonfigurasjoner er S HE = 1 dt dχ d θdφ g R = 3π dt ( ä + aȧ 2 + a ) 16πG N 4G N = 2π 2 dt ( ä + aȧ 2 + a ). (33)
9 Løsning SIF4072 Klassisk feltteori, 28. mai 2003 Side 9 av 9 Her har vi brukt resultatet (23) fra oppgave 3a, og ved siste overgang valgt enheter slik at G N = 3 8π. Tilsvarende blir bidraget til virkningen fra Klein-Gordon feltet S KG = dt dχ d θdφ g L KG = 2π 2 dt 1 2 a3 ϕ 2. (34) Her har vi valgt L KG = 1 2 gµν µ ϕ ν ϕ, der ϕ bare avhenger av tiden. Den totale virkningen kan derfor skrives S = 2π 2 dt L, (35) der L er Lagrangefunksjonen (1) oppgitt i oppgave 1. Alle løsninger (av den antatte form) av de fullstendige Einstein ligningene, G µ ν = 8πG N T µ ν = 3 T µ ν (i siste overgang settes G N = 3 8π ) er garantert å være løsning av den Euler-Lagrange ligningen (4) som kan utledes fra L. Men det omvendte trenger ikke å være tilfellet: De fullstendige Einstein ligningene svarer til mer generelle variasjoner av metrikken; dette kan føre til flere restriksjoner. Her finner vi Einstein tensoren til 3ȧ G µ 2aä+ȧ ν = 2aä+ȧ , (36) 2aä+ȧ og energi-impuls tensoren til T µ ν = 1 2 ϕ ϕ ϕ ϕ2. (37) Euler-Lagrange ligningen (5) er derfor ekvivalent med f.eks. ligningen G 1 1 = 3 T 1 1, men ikke med den mer restriktive G 0 0 = 3 T 0 0 (som er ekvivalent med at den konserverte størrelsen E = 0, jfr. ligning (7)).
Eksamen i Klassisk feltteori, fag TFY 4270 Onsdag 26. mai 2004 Løsninger
Eksamen i Klassisk feltteori, fag TFY 470 Onsdag 6. mai 004 Løsninger 1a) Sammenhengen mellom koordinattiden t og egentiden τ er at Den relativistiske impulsen er Hamiltonfunksjonen er Siden har vi at
Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Torsdag 8. august 2002
NTNU Sie 1 av 7 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Torsag 8. august 2002 Eksamen gitt av Kåre Olaussen Dette løsningsforslaget
Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Lørdag 26. mai 2001
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet NTNU Side 1 av 8 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Løsningsforslag til eksamen i SIF407 KLASSISK FELTTEORI Lørdag 6. mai
Løsningsforslag til eksamen i SIF4072 KLASSISK FELTTEORI Onsdag 6. august 2003
Noges teknisk natuvitenskapelige univesitet NTNU Side av 9 Institutt fo fysikk Fakultet fo natuvitenskap og teknologi Løsningsfoslag til eksamen i SIF47 KLASSISK FELTTEORI Onsdag 6. august 3 Dette løsningsfoslaget
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TEP4145 KLASSISK MEKANIKK Mandag 21. mai 2007 kl Løsningsforslaget er på i alt 9 sider.
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR ENERGI- OG PROSESSTEKNIKK Kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TEP4145
Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 19. mai :00 13:00
NTNU Side 1 av 2 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 45 43 71 70 Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 19. mai 2012 09:00 13:00 Tillatte hjelpemidler:
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet Eksamen i AST5220/9420 Kosmologi II Eksamensdag: Fredag 11. juni 2010 Tid for eksamen: 09.00 12.00 Oppgavesettet er på 4 sider. Vedlegg:
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 BØLGEFYSIKK Mandag 10. desember 2007 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 BØLGEFYSIKK
Eksamen i fag RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 26. mai 2000 Tid: 09:00 14:00
Side 1 av 3 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Navn: Kåre Olaussen Telefon: 9 36 52 Eksamen i fag 74327 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag
Løsningsforslag til eksamen i FY8306 KVANTEFELTTEORI Fredag 9. juni 2006
NTNU Side av 3 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Løsningsforslag til eksamen i FY836 KVANTEFELTTEORI Fredag 9. juni 6 Dette løsningsforslaget er på 3 sider, pluss et vedlegg
dg = ( g P0 u)ds = ( ) = 0
NTNU Institutt for matematiske fag TMA4105 Matematikk 2, øving 8, vår 2011 Løsningsforslag Notasjon og merknader Som vanlig er enkelte oppgaver kopiert fra tidligere års løsningsforslag. Derfor kan notasjon,
EKSAMEN I NUMERISK LØSNING AV DIFFERENSIALLIGNINGER MED DIFFERANSEMETODER (TMA4212)
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 6 Faglig kontakt under eksamen: Navn: Brynjulf Owren (964) EKSAMEN I NUMERISK LØSNING AV DIFFERENSIALLIGNINGER MED DIFFERANSEMETODER
Løsningsforslag til øving 4
1 FY100/TFY4160 Bølgefysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 01. Løsningsforslag til øving 4 Oppgave 1 a) D = D 0 [ cos (kx ωt) + sin (kx ωt) ] 1/ = D 0 for alle x og t. Med andre ord, vi har overalt
Løsningsforslag til eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Torsdag 8. august 2013
NTNU Sie 1 av 6 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Løsningsforslag til eksamen i FY345 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Torsag 8. august 013 Dette løsningsforslaget er på 6 sier.
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk 1 Analytisk mekanikk Lagrangefunksjonen Formelsamling (bokmål) L = L(q, q, t), (1) er en funksjon av systemets generaliserte koordinater q = {q i ; i = 1,
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk Formelsamling (bokmål) Våren 2014 1 Analytisk mekanikk Lagrangefunksjonen L = L(q, q, t), (1) er en funksjon av systemets generaliserte koordinater q = {q
EKSAMEN I MATEMATIKK 3 (TMA4110)
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 7 EKSAMEN I MATEMATIKK 3 (TMA) Tirsdag 3. november Tid: 9: 3: LØSNINGSFORSLAG MED KOMMENTARER Oppgave I denne oppgaven
SIF5005 Matematikk 2, 13. mai 2002 Løsningsforslag
SIF55 Matematikk, 3. mai Oppgave Alternativ : At de to ligningene skjærer hverandre vil si at det finnes parameterverdier u og v som, innsatt i de to parametriseringene, gir samme punkt: Vi løser hver
Løsningsforslag til eksamen i FY3404/FY8307 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 9. juni 2006
NTNU Side 1 av 4 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Løsningsforslag til eksamen i FY3404/FY8307 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Fredag 9. juni 2006 Dette løsningsforslaget
Løsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk 2 Fysikk 2 Lørdag 8. august 2005
NTNU Side 1 av 5 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Løsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk Fysikk Lørdag 8. august 005 Merk: Hver del-oppgave teller like mye. Dette løsningsforslaget
Løysingsforslag (Skisse) Eksamen FY3452 Gravitasjon og Kosmologi Våren 2007
Løysingsforslag (Skisse) Eksamen FY3452 Gravitasjon og Kosmologi Våren 2007 May 24, 2007 Oppgave 1 a) Lorentztransformasjonane er x = γ(x V t), t = γ(t V x), der γ = 1/ 1 V 2 Vi tar differensiala av desse
EKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Mandag 2. juni 2008 kl
NORSK TEKST Side av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 9702355 EKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Mandag
Oppgavene er hentet fra fagets lærebok, Hass, Weir og Thomas, samt gamle eksamener.
NTNU Institutt for matematiske fag TMA45 Matematikk, øving, vår Løsningsforslag Notasjon og merknader Oppgavene er hentet fra fagets lærebok, Hass, Weir og Thomas, samt gamle eksamener. Oppgaver fra kapittel
FYS2140 Kvantefysikk, Løsningsforslag for Oblig 1
FYS4 Kvantefysikk, Løsningsforslag for Oblig. januar 8 Her er løsningsforslag for Oblig som dreide seg om å friske opp en del grunnleggende matematikk. I tillegg finner dere til slutt et løsningsforslag
EKSAMENSOPPGAVE. Tillatte hjelpemidler: K. Rottmann: Matematisk Formelsamling Lommekalkulator med tomt minne
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-000 Kvantemekanikk Dato: Mandag 6. september 016 Tid: Kl 09:00 1:00 Sted: Auditorium Maximum, Administrasjonsbygget Tillatte hjelpemidler: K. Rottmann: Matematisk Formelsamling
a 2 x 2 dy dx = e r r dr dθ =
NTNU Institutt for matematiske fag TMA4 Matematikk, øving, vår Løsningsforslag Notasjon og merknader Som vanlig er enkelte oppgaver kopiert fra tidligere års løsningsforslag. Derfor kan notasjon, språk
Eksamen i AST2110 Universet Eksamensdag: Fredag 9. juni 2006 Tid for eksamen: Løsningsforslag. Oppgave 1
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet Eksamen i AST2110 Universet Eksamensdag: Fredag 9. juni 2006 Tid for eksamen: 09.00 12.00 Løsningsforslag Oppgave 1 Robertson-Walker metrikken
Løsningsforslag til eksamen i FY3404 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Tirsdag 30. november 2004
NTNU Side av 7 Institutt for fysikk Løsningsforslag til eksamen i FY30 RELATIVISTISK KVANTEMEKANIKK Tirsdag 30. november 200 Dette løsningsforslaget er på 7 sider. Oppgave. Prosesser i QED Tegn, i de tilfeller
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TFY4160 BØLGEFYSIKK Mandag 3. desember 2007 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 7 59 6 6 / 45 45 55 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I TFY4160 BØLGEFYSIKK Mandag.
En kort introduksjon til generell relativitetsteori
En kort introduksjon til generell relativitetsteori Generell relativitetsteori (GR) representerer vår mest fundamentale forståelse av tid, rom og gravitasjon, og er helt nødvendig for å formulere konsistente
Øving 3. Oppgave 1 (oppvarming med noen enkle oppgaver fra tidligere midtsemesterprøver)
Institutt for fysikk, NTNU TFY455/FY003: Elektrisitet og magnetisme Vår 2008 Veiledning: Fredag 25. og mandag 28. januar Innleveringsfrist: Fredag. februar kl 2.00 Øving 3 Oppgave (oppvarming med noen
Oppgavesettet har 10 punkter 1, 2ab, 3ab, 4ab, 5abc som teller likt ved bedømmelsen.
NTNU Institutt for matematiske fag SIF55 Matematikk 2 4. mai 999 Løsningsforslag Oppgavesettet har punkter, 2ab, 3ab, 4ab, 5abc som teller likt ved bedømmelsen. i alternativ (3, ii alternativ (2. 2 a For
TMA4105 Matematikk 2 Vår 2014
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag TMA4105 Matematikk 2 Vår 2014 Løsningsforslag Øving 7 10.4.7 Vi skal finne likningen til et plan gitt to punkter P = (1, 1,
Løsningsforslag til eksamen i SIF4022 Fysikk 2 Tirsdag 3. desember 2002
NTNU Side 1 av 6 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Løsningsforslag til eksamen i SIF40 Fysikk Tirsdag 3. desember 00 Dette løsningsforslaget er på 6 sider. Oppgave 1. a) Amplituden
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1003 ELEKTRISITET OG MAGNETISME TFY4155 ELEKTROMAGNETISME Onsdag 3. juni 2009 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY003 ELEKTRISITET
Løsningsforslag til eksamen i TMA4105 matematikk 2,
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av Løsningsforslag til eksamen i TMA45 matematikk, 9.5.4 Oppgave La fx, y, z) xy + arctanxz). La P være punktet,, ). a)
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FAG SIF5045 NUMERISK LØSNING AV DIFFERENSIALLIGNINGER
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 8 Faglig kontakt under eksamen: Syvert P. Nørsett 7 59 5 45 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FAG SIF545 NUMERISK LØSNING
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1003 ELEKTRISITET OG MAGNETISME I TFY4155 ELEKTROMAGNETISME Fredag 8. juni 2007 kl
NOGES TEKNISK- NATUVITENSKAPELIGE UNIVESITET INSTITUTT FO FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFOSLAG TIL EKSAMEN I FY1003 ELEKTISITET OG
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS14, Kvantefysikk Eksamensdag: 17. august 17 4 timer Lovlige hjelpemidler: Rottmann: Matematisk formelsamling, Øgrim og Lian:
Løsningsforslag til prøveeksamen i MAT1050, vår 2019
Løsningsforslag til prøveeksamen i MT15, vår 19 Oppgave 1. a) Vi har sinx + y) d R cosx + y) sinx + π) + sin x siden alle fire leddene er. yπ y π dx sinx + y) dy dx cosx + π) + cos x) dx sin π + sin π)
Løsningsforslag til eksamen i FY3464 KVANTEFELTTEORI Torsdag 26. mai 2005
NTNU Side av 5 Institutt or ysikk Fakultet or ysikk, inormatikk og matematikk Eksamen gitt av Kåre Olaussen Dette løsningsorslaget er på 5 sider. Løsningsorslag til eksamen i FY3464 KVANTEFELTTEORI Torsdag
(1 + x 2 + y 2 ) 2 = 1 x2 + y 2. (1 + x 2 + y 2 ) 2, x 2y
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag TMA45 Matematikk vår 9 Løsningsforslag til eksamen.5.9 Gitt f(, y) = + +y. a) Vi regner ut f = f y = + + y ( + + y ) = + + y
EKSAMENSOPPGAVE. Fys-1002 Elektromagnetisme. Adm.bygget B154 Kalkulator med tomt dataminne, Rottmann: Matematisk formelsamling
Fakultet for naturvitenskap og teknologi EKSAMENSOPPGAE Eksamen i: Fys-1002 Elektromagnetisme Dato: Onsdag 26. september 2018 Klokkeslett: Kl. 9:00-13:00 Sted: Tillatte hjelpemidler: Adm.bygget B154 Kalkulator
Løsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk august 2004
NTNU Side 1av7 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Dette løsningsforslaget er på 7 sider. Løsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk 1. august 004 Oppgave 1. Interferens a)
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk
FYS 3120: Klassisk mekanikk og elektrodynamikk 1 Analytisk mekanikk Lagrangefunksjonen Formelsamling (nynorsk) L = L(q, q, t), (1) til eit fysisk system er ein funksjon av dei generaliserte koordinatane
EKSAMEN I SIF4048 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Tirsdag 13. august 2002 kl
Side 1 av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 73 55 96 4 Ingjald Øverbø, tel. 73 59 18 67 EKSAMEN I SIF4048 KJEMISK
a) Bruk en passende Gaussflate og bestem feltstyrken E i rommet mellom de 2 kuleskallene.
Oppgave 1 Bestem løsningen av differensialligningen Oppgave 2 dy dx + y = e x, y(1) = 1 e Du skal beregne en kulekondensator som består av 2 kuleskall av metall med samme sentrum. Det indre skallet har
TMA4105 Matematikk 2 vår 2013
TMA4105 Matematikk vår 013 Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Løsningsforslag Øving Alle oppgavene er fra læreboka Merk: I løsningene til alle oppgavene fra seksjon
Løsningsforslag Eksamen 26. mai 2008 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY415 6. mai 8 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 6. mai 8 TFY415 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Utenfor boksen, hvor V (x) =, er bølgefunksjonen lik null. Kontinuiteten
Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk. Løsningsforslag til eksamen i FY3403 PARTIKKELFYSIKK Torsdag 31.
NTNU Side av 7 Institutt for fysikk Fakultet for fysikk, informatikk og matematikk Dette løsningsforslaget er på 7 sider. Løsningsforslag til eksamen i FY3403 PARTIKKELFYSIKK Torsdag 3. mai 007 Oppgave.
Løsningsforslag til øving 5
FY1001/TFY4145 Mekanisk fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 011. Løsningsforslag til øving 5 Oppgave 1 a) Energibevarelse E A = E B gir U A + K A = U B + K B Innsetting av r = L x i ligningen gir
1b) Schwarzschil-metrikken er iagonal, og vi har at g tt = 1, c = r, c ; g rr =, r r r r, =,1, r, ; g =,r ; g '' =,r sin : (9) At raielle baner eksist
Eksamen i klassisk feltteori, fag 74 50, 8. esember 1998 Lsninger 1a) Vi antar at x +, x x =0; (1) og at c = g x x. Sa gjr vi en koorinattransformasjon x 7 ex,ogskal vise at ex + e, ex ex =0; () er c =
Løsningsforslag, eksamen MA1103 Flerdimensjonal analyse, 8.juni 2010
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 7 Løsningsforslag, eksamen MA11 Flerdimensjonal analyse, 8.juni 21 Oppgave 1 a) Finn og klassifiser alle kritiske
FYS 3120/4120: Klassisk mekanikk og elektromagnetisme. Midtterminevaluering våren 2004 Obligatorisk sett innleveringsoppgaver
FYS 3120/4120: Klassisk mekanikk og elektromagnetisme Midtterminevaluering våren 2004 Obligatorisk sett innleveringsoppgaver Godkjent besvarelse er nødvendig for å kunne avlegge eksamen. Besvarelsen teller
EKSAMEN I NUMERISK LINEÆR ALGEBRA (TMA4205)
Norges teknisknaturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 6 Faglig kontakt under eksamen: Navn: Brynjulf Owren 93064 EKSAMEN I NUMERISK LINEÆR ALGEBRA TMA405 Fredag 5 desember
Eksamen i FY3403/TFY4290 PARTIKKELFYSIKK Mandag 12. desember :00 13:00
NTNU Side 1 av 6 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 9 36 5 eller 45 43 71 70 Eksamen i FY3403/TFY490 PARTIKKELFYSIKK Mandag 1. desember 005 09:00 13:00
Løsningsforslag til eksamen i TFY4230 STATISTISK FYSIKK Tirsdag 9. aug 2011
NTNU Side 1 av 5 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Dette løsningsforslaget er på 5 sider. Løsningsforslag til eksamen i TFY430 STATISTISK FYSIKK Tirsdag 9. aug 011 Oppgave 1.
Eksamen, høsten 14 i Matematikk 3 Løsningsforslag
Oppgave 1. Fra ligningen Eksamen, høsten 14 i Matematikk 3 Løsningsforslag x 2 64 y2 36 1 finner vi a 64 8 og b 36 6. Fokus til senter avstanden er da gitt ved c a 2 + b 2 64 + 36 1 1. Dermed er fokuspunktene
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1003 ELEKTRISITET OG MAGNETISME TFY4155 ELEKTROMAGNETISME Tirsdag 27. mai 2008 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY003 ELEKTRISITET
FY2045 Kvantefysikk Løsningsforslag Eksamen 2. juni 2008
Eksamen FY045. juni 008 - løsningsforslag Oppgave FY045 Kvantefysikk øsningsforslag Eksamen. juni 008 a. Fra den tidsuavhengige Schrödingerligningen, [ h ] m x + V x ψx Eψx, finner vi at den relative krumningen
Løsningsforslag eksamen TMA4105 matematikk 2, 25. mai 2005
Løsningsforslag eksamen TMA5 matematikk, 5. mai 5 Oppgave Vi finner de partiellderiverte av første og annen orden av f, ) = sin : f = sin, f = cos, f =, f = cos, f = sin. Finner de kritiske punktene ved
MA1201 Lineær algebra og geometri Løsningsforslag for eksamen gitt 3. desember 2007
Norges teknisknaturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag MA101 Lineær algebra og geometri Løsningsforslag for eksamen gitt 3 desember 007 Oppgave 1 a) Vi ser på ligningssystemet x +
Løsningsforslag for eksamen i brukerkurs i matematikk A (MA0001)
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 8 Løsningsforslag for eksamen i brukerkurs i matematikk A (MA1) Bokmål Tirsdag 1. desember 11 Tid: 9: 1: (4 timer)
EKSAMEN I NUMERISK LØSNING AV DIFFERENSIALLIGNINGER MED DIFFERANSEMETODER (TMA4212)
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 7 Faglig kontakt under eksamen: Navn: Bård Skaflestad (946867) EKSAMEN I NUMERISK LØSNING AV DIFFERENSIALLIGNINGER
Anbefalte oppgaver - Løsningsforslag
TMA405 Matematikk Anbefalte oppgaver - Løsningsforslag Uke 6 3..9: Vi starter med å finne de kritiske punktene. De deriverte blir T x (x, y) = ( x xy)e x y T y (x, y) = ( y xy)e x y, slik at de kritiske
Punktladningen Q ligger i punktet (3, 0) [mm] og punktladningen Q ligger i punktet ( 3, 0) [mm].
Oppgave 1 Finn løsningen til følgende 1.ordens differensialligninger: a) y = x e y, y(0) = 0 b) dy dt + a y = b, a og b er konstanter. Oppgave 2 Punktladningen Q ligger i punktet (3, 0) [mm] og punktladningen
Løsningsforslag til øving 3
Institutt for fysikk, NTNU TFY455/FY003 Elektromagnetisme Vår 2009 Løsningsforslag til øving 3 Oppgave a) C V = E dl = 0 dersom dl E b) B På samme måte som et legeme med null starthastighet faller i gravitasjonsfeltet
Eksamen i SIF5036 Matematisk modellering Onsdag 12. desember 2001 Kl
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 5 Faglig kontakt under eksamen: Harald E Krogstad, tlf: 9 35 36/ mobil:416 51 817 Sensur: uke 1, 2002 Tillatte hjelpemidler:
EKSAMENSOPPGAVE I FYS-1001
side 1 av 6 sider FAKULTET FOR NATURVITENSKAP OG TEKNOLOGI EKSAMENSOPPGAVE I FYS-1001 Eksamen i : Fys-1001 Mekanikk Eksamensdato : 06.12.2012 Tid : 09.00-13.00 Sted : Åsgårdvegen 9 Tillatte hjelpemidler
EKSAMEN I FY2045 KVANTEFYSIKK Onsdag 30. mai 2007 kl
NORSK TEKST Side av 3 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf 73 59 8 67, eller 97355 EKSAMEN I FY45 KVANTEFYSIKK Onsdag 3.
Løsningsforslag Eksamen 26. mai 2008 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY4215 26. mai 2008 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 26. mai 2008 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Utenfor boksen, hvor V (x) =, er bølgefunksjonen lik null. Kontinuiteten
Eksamen IRF30014, våren 16 i Matematikk 3 Løsningsforslag
Oppgave 1. Eksamen IRF314, våren 16 i Matematikk 3 Løsningsforslag Ellipsen vil skal finne er på standardform x a + y b 1 der a > b for styrelinjene er vertikale linjer. Formelen for styrelinjene er x
SIF5003 Matematikk 1, 5. desember 2001 Løsningsforslag
SIF5003 Matematikk, 5. desember 200 Oppgave For den første grensen får vi et /-uttrykk, og bruker L Hôpitals regel markert ved =) : lim 0 + ln ln sin 0 + cos sin 0 + cos sin ) =. For den andre får vi et
KORT INTRODUKSJON TIL TENSORER
KORT INTRODUKSJON TIL TENSORER Tensorer har vi allerede møtt i form av skalarer (tall) og vektorer. En skalar kan betraktes som en tensor av rang null (en komponent), mens en vektor er en tensor av rang
Løsningsforslag for FYS2140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 2018
Løsningsforslag for FYS140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 018 Oppgave 1: Materiens bølgeegenskaper a) De Broglie fikk Nobelprisen i 199 for sin hypotese. Beskriv med noen setninger hva den går ut på.
EKSAMENSOPPGAVE Njål Gulbrandsen / Ole Meyer /
Fakultet for naturvitenskap og teknologi EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-1001 Mekanikk Dato: 21.2.2017 Klokkeslett: 09:00 13:00 Sted: Åsgårdvegen 9 Tillatte hjelpemidler: Fire A4-sider (to dobbeltsidige
Løsningsforslag Eksamen i MA1102/MA6102 Grunnkurs i analyse II 17/
Løsningsforslag Eksamen i MA0/MA60 Grunnkurs i analyse II 7/ 008 Oppgave y = y +, y(0) = 0 a) n n y n y = n y n + y = y y n+ 0 0 0 / / / / / 5/4 / 5/8 9/8 9/8 så Eulers metode med steglengde / gir oss
Eksamen IRF30014, høsten 15 i Matematikk 3 Løsningsforslag
Oppgave 1. Eksamen IRF314, høsten 15 i Matematikk 3 øsningsforslag I denne oppgaven er det to løsningsforslag. Ett med asymptotene som gitt i oppgaveteksten. I dette første tilfellet blir tallene litt
Eksamen i TMA4180 Optimeringsteori Løsningsforslag.
Eksamen i TMA48 Optimeringsteori Løsningsforslag. Oppgave :. ordens betingelse for minima gir oss f(x) = [ 2x 2x 2 + 2 2x 2 2x 2 ] [ = som er oppfylt for når x 2 = x +. I dette punktet er [ ] 2 2 2 f(x)
UNIVERSITETET I OSLO
Side av 5 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK Eksamensdag: Onsdag. juni 2 Tid for eksamen: Kl. 9-3 Oppgavesettet er på 5 sider + formelark Tillatte hjelpemidler:
Obligatorisk oppgave nr 4 FYS Lars Kristian Henriksen UiO
Obligatorisk oppgave nr 4 FYS-13 Lars Kristian Henriksen UiO. februar 15 Oppgave 1 Vi betrakter bølgefunksjonen Ψ(x, t) Ae λ x e iωt hvor A, λ og ω er positive reelle konstanter. a) Finn normaliseringen
EKSAMEN I NUMERISK MATEMATIKK(TMA4215) Lørdag 20. desember 2003 Tid: 09:00 14:00, Sensur:
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side av 6 Faglig kontakt under eksamen: Navn: Brynjulf Owren (9264) EKSAMEN I NUMERISK MATEMATIKK(TMA425) Lørdag 2. desember
Løsningsforslag AA6524/AA6526 Matematikk 3MX Elever/Privatister - 7. desember eksamensoppgaver.org
Løsningsforslag AA654/AA656 Matematikk 3MX Elever/Privatister - 7. desember 005 eksamensoppgaver.org eksamensoppgaver.org Om løsningsforslaget Løsningsforslaget for matematikk eksamen i 3MX er gratis,
UNIVERSITETET I OSLO
Side 1 UNIVERSITETET I OSO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: mars 017 Tid for eksamen: 14:30 17:30 (3 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
LØSNINGSFORSLAG TIL KONTINUASJONSEKSAMEN I TFY4155 ELEKTROMAGNETISME Onsdag 17. august 2005 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 41 43 39 30 LØSNINGSFORSLAG TIL KONTINUASJONSEKSAMEN I TFY4155
EKSAMENSOPPGAVE. FYS 2000, Kvantemekanikk Dato: 7. Juni 2017 Klokkeslett: 9:00-13:00 Sted: Tillatte hjelpemidler: rute.
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS 2000, Kvantemekanikk Dato: 7. Juni 2017 Klokkeslett: 9:00-13:00 Sted: Tillatte hjelpemidler: ett handskrevet A4-ark(2 sider med egne notater, samt K. Rottmann: Matematisk
LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 og TFY4160 BØLGEFYSIKK Onsdag 20. desember 2006 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 45 45 55 33 LØSNINGSFORSLAG TIL EKSAMEN I FY1002 og TFY4160
TFY Øving 8 1 ØVING 8
TFY4215 - Øving 8 1 ØVING 8 Mye av poenget med oppgave 2 er å øke fortroligheten med orbitaler, som er bølgefunksjoner i tre dimensjoner. Fordi spørsmålene/oppdragene er spredt litt rundt omkring, markeres
Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 11. august :00 13:00
NTNU Side 1 av 3 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Kåre Olaussen Telefon: 45 43 71 70 Eksamen i FY3452 GRAVITASJON OG KOSMOLOGI Lørdag 11. august 2012 09:00 13:00 Tillatte hjelpemidler:
En samling av mer eller mindre relevante formler (uten nærmere forklaring) er gitt til slutt i oppgavesettet.
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet NTNU Institutt for fysikk Lade EKSAMEN I: MNF FY 44 KVANTEMEKANIKK I DATO: Tirsdag 4. desember 999 TID: 9.00 5.00 Antall vekttall: 4 Antall sider: 3 Sensurdato:
Løsningsforslag AA6524 Matematikk 3MX Elever 7. juni eksamensoppgaver.org
Løsningsforslag AA654 Matematikk MX Elever 7. juni 004 eksamensoppgaver.org eksamensoppgaver.org Om løsningsforslaget Løsningsforslaget for matematikk eksamen i MX er gratis, og det er lastet ned på eksamensoppgaver.org.
Løsningsforslag, eksamen MA1103 Flerdimensjonal analyse, vår 2009
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 8 Løsningsforslag, eksamen MA1103 Flerdimensjonal analyse, vår 2009 Oppgave 1 Avgjør om grenseverdiene eksisterer:
Løsningsforslag til eksamen i MA0002, Brukerkurs i matematikk B
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Side 1 av 7 Løsningsforslag til eksamen i MA000, Brukerkurs i matematikk B 9. mai 01 Oppgave 1 a) Et plan i rommet har ligning
Anbefalte oppgaver - Løsningsforslag
Anbefalte oppgaver - Løsningsforslag Uke 6 12.6.4: Vi finner først lineariseringen i punktet (2, 2). Vi har at Lineariseringen er derfor 2x + y f x (x, y) = 24 (x 2 + xy + y 2 ) 2 2y + x f y (x, y) = 24
Plan. I dag. Neste uke
Plan I dag Referansegruppe... Ta opp igjen kurvelengde Areal bestemt av en kurve En annen måte å beskrive punkt i planet Kurver med denne beskrivelsen Tangenter, kurvelengde og areal Neste uke Kjeglesnitt
MA1102 Grunnkurs i analyse II Vår 2019
Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag MA1102 Grunnkurs i analyse II Vår 2019 10.2.27 a) Vi skal vise at u + v 2 = u 2 + 2u v + v 2. (1) Som boka nevner på side 581,
KONTINUASJONSEKSAMEN TFY4155 ELEKTROMAGNETISME Onsdag 17. august 2005 kl
NORGES TEKNISK- NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR FYSIKK Side 1 av 6 Kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng Telefon: 73 59 36 63 / 41 43 39 30 KONTINUASJONSEKSAMEN TFY4155 ELEKTROMAGNETISME
y = x y, y 2 x 2 = c,
TMA415 Matematikk Vår 17 Norges teknisk naturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Løsningsforslag Øving 9 Alle oppgavenummer referer til 8. utgave av Adams & Essex alculus: A omplete
UNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Deleksamen i: MAT Kalkulus og lineær algebra Eksamensdag: Fredag. mars Tid for eksamen: 5. 7. Oppgavesettet er på 8 sider. Vedlegg: Tillatte
Eksamensoppgave i TMA4135 Matematikk 4D
Institutt for matematiske fag Eksamensoppgave i TMA435 Matematikk 4D Faglig kontakt under eksamen: Helge Holden a, Gard Spreemann b Tlf: a 92038625, b 93838503 Eksamensdato: 2. desember 204 Eksamenstid