Det virtuelle kjemilaboratoriet. Trygve Helgaker. Centre for Theoretical and Computational Chemistry. Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo
|
|
- Lars-Erik Dahlen
- 6 år siden
- Visninger:
Transkript
1 1 Det virtuelle kjemilaboratoriet Trygve Helgaker Centre for Theoretical and Computational Chemistry Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Etterutdanningskurs for lærere i Oslo kommune Skolelaboratoriet, Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Onsdag 10. oktober 2007
2 2 Eksperimentell kontra teoretisk kjemi Kjemi er en eksperimentell vitenskap! En teoretisk beregning (dvs. teoretisk kjemi) gir bare tall, ingen forståelse! Every attempt to employ mathematical methods in the study of chemical questions must be considered profoundly irrational. If mathematical analysis should ever hold a prominent place in chemistry an aberration which is happily impossible it would occasion a rapid and widespread degradation of that science. August Comte, Kvantekjemi er tuftet på en dyp forståelse av kjemiske systemer! The more progress sciences make, the more they tend to enter the domain of mathematics, which is a kind of center to which they all converge. We may even judge the degree of perfection to which a science has arrived by the facility with which it may be submitted to calculation. Adolphe Quetelet,
3 3 Litt historikk partikler: atomteori (Dalton, 1808) molekyler (Avogadro, 1811) elektronet (Thomson, 1897) fotoner (Einstein, 1905) atomkjerner (Rutherford, 1911) kvantemekanikk: kvantisering (Planck, 1900) Bohrs atommodell (1913) partikkelbølger (de Broglie, 1924) eksklusjonsprinsippet (Pauli, 1925) bølgemekanikk: Schrödinger-ligningen (1926) Heisenbergs usikkerhetsrelasjon (1927) elektronspinn (Pauli, 1927) relativistisk kvantemekanikk: Dirac-ligningen (1928) kvantekjemi: Lewis valensbindingsteori (1916) kjerneseparasjon (Born Oppenheimer, 1927) hydrogenmolekylet (Heitler London, 1927) molekylorbitaler (Hund Mulliken, 1927) heliumatomet (Hylleraas, 1929) Slater-determinanter (Slater, 1929)
4 4 Molekyler og kvantemekanikk Et molekyl er en samling N partikler med ulik masse og ladning holdt sammen av elektrostatiske krefter. Partiklenes oppførsel (deres tilstand) er beskrevet av bølgefunksjonen en en matematisk funksjon av 4N romkoordinater og tiden: Ψ = Ψ(x 1, y 1, z 1, s 1, x 2, y 2, z 2, s 2,... x N, y N, z N, s N, t) Bølgefunksjonen er en løsning av en differensialligning: Schrödinger-ligningen. I det stasjonære tilfellet kan denne ligningen skrives på formen ĤΨ = EΨ der den spinn- og feltfrie Hamilton-operatoren er gitt ved Ĥ = X h 2 2 «2m i i x i yi zi 2 + e2 X Z i Z j 4πε 0 r i>j ij Kvantisering: grensebetingelser (Ψ er kontinuerlig og går mot null uendelig langt borte) gir generelt kun løsninger for visse energier. Bølgefunksjonen inneholder all informasjon om systemet!
5 5 Mangepartikkelproblemet Rundt 1930 var det matematiske grunnlaget for kjemien således forstått. Dirac uttrykte det på denne måten (1929): The underlying physcial laws necessary for the mathematical theory of a large part of physics and the whole of chemistry are thus completely known, and the difficulty is only that the exact application of these laws leads to equations much too complicated to be soluble. Komplikasjonen ligger i det store antall partikler i et molekyl:
6 6 Regnemaskinen kvantekjemiens verktøy Hjelpen kom fra uventet hold, med utviklingen av den elektroniske regnemaskinen etter annen verdenskrig: ENIAC (Electronic Numerical Integrator and Computer) (1946) De siste 50 årene har datamaskinen gjennomgått en eventyrlig utvikling, uttrykt i Gordon Moore s lov (1964): Datamaskinens kapasitet dobles hver attende måned uten kostnadsøkning. En regnemaskin er i dag ganger raskere enn for 25 år siden! Dette er en utvikling som ingen kunne forutse på 30-tallet, og som har ført til at kvantekjemiske beregninger i dag er blitt rutine. Mer generelt er Computational Science blitt et viktig fagfelt. I 1995 utgjorde beregninger ca. 15% av all kjemisk forskning. Denne andelen vokser med ca. 1% i året (H. Schaefer). Denne utviklingen skyldes at flere og flere ikke-teoretikere gjør teoretiske beregninger. Veksten vil sannsynligvis stagnere rundt 2035, når halvparten av all kjemi vil være eksperimentell og halvparten beregninger.
7 Moores lov 7
8 8 Eksakte og approksimative beregninger Selv om datamaskinene er blitt meget raske, kan vi i praksis ikke løse Schrödinger-ligningen eksakt. Vi må isteden gjøre forenklinger dvs. lage gode beregningsmodeller som tar hensyn til de viktigste effektene. Dette må fortrinnsvis gjøres på en ordnet måte, slik at beregningene kan forbedres systematisk mot den eksakte løsningen. Slik etableres et hierarki av approksimasjoner dvs. et system av stadig mer nøyaktige og kostbare beregningsmodeller. Selv om vi således i prinsippet kan løse Schrödinger-ligningen eksakt, løser vi den i praksis approksimativt, men på en kontrollert måte. Da studentene er vant til eksakte (dvs. riktige eller gale) løsninger fra skolen og studiene, finner de ofte denne bruken av modeller og tilnærmede løsninger vanskelig i begynnelsen.
9 9 Born Oppenheimer approksimasjonen: molekylets potensialflate Elektronene er lette, mens kjernene er tunge elektronene beveger seg raskt, kjerne sakte Løser Schrödinger-ligningen (eller Dirac-ligningen) for fastholdte kjerner: Ĥ(R)Ψ(r i ) = E(R)Ψ(r i ) minima av E(R) svarer til stabile systemer, sadelpunkter til transition states, osv. Kjemien styres av elektronenes bevegelser eller tilstand
10 10 Born Oppenheimer approksimasjonen: diatomiske potensialkurver Vi må bestemme elektronenes energi som funksjon av kjernenes koordinater Ĥ(R)Ψ n (r 1,r 2 ; R) = E n (R)Ψ n (r 1,r 2 ; R) den elektroniske energi E n (R) som funksjon av kjerneavstanden R i H 2 Noen tilstander er bindende, andre antibindende grunntilstanden har lavest energi og er den viktigste for kjemien
11 11 Elektroniske tilstander i H 2 1 Σ + g 1 Σ + g = σ g σ u 2 = σ g σ u 2 grunntilstanden eksitert tilstand
12 12 Elektroniske tilstander i H 2 Eksiterte tilstander med åpne skall 1σg 11σ1 u E E : 3Σ + u (parallelle spinn, over) og 1Σ + u (motsatt spinn, under)
13 13 Hartree Fock-approksimasjonen Elektronenes bevegelse er meget komplisert hvert elektrons bevegelse er påvirket av alle andre elektroner I første omgang kan vi se bort ifra denne elektronkorrelasjonen for hvert elektron tar vi kun hensyn til den midlere effekten av alle andre elektroner et elektron påvirkes således ikke av hvor de andre elektronene faktisk er, men hvor de pleier å være Dette gir opphav til begrepet molekylorbitaler typisk feil på 0.5% i totalenergien, 1% i struktur og 5% i andre egenskaper som kraftkonstanter, skjermingskonstanter og dipolmomenter. kan anvendes på store systemer (mange hundre atomer)
14 14 Helium-atomet Hartree Fock beskrivelsen er relativt god, men korrelasjon neglisjeres hvert elektron beveger seg i det midlere feltet av andre elektroner Hartree Fock-bølgefunksjonen og den eksakte bølgefunksjonen i helium: konsentriske Hartree Fock konturer, som gjenspeiler mangel på korrelasjon i virkeligheten er bevegelsene korrelerte, og konturene er ikke konsentriske
15 15 Coulomb-hullet
16 16 Elektronkorrelasjon og virtuelle eksitasjoner For å korrigere HF-modellen må vi ta hensyn til de øyeblikkelige vekselvirkningene mellom elektronene elektronkorrelasjon: I rommet kan vi forestille oss at elektronene stadig kolliderer med hverandre og spres. I orbitalbildet manifesterer disse kollisjonene seg som eksitasjoner fra okkuperte til virtuelle (ikke-okkuperte) spinnorbitaler. Dobbel-eksitasjoner: Den viktigste prosessen er kollisjoner mellom to elektroner. I orbitalbildet skjer dette ved at elektronene eksiteres fra to okkuperte til to virtuelle spinnorbitaler. Dette kalles en par-eksitasjon eller dobbel-eksitasjon. Med hver slik eksitasjon assosierer vi en amplitude, som uttrykker sannsynligheten for prosessen. Vi sier at beskrivelsen er korrelert. CCSD-modellen: Ved å la alle mulige enkel- og dobbel-eksitasjoner foregå i alle mulige kombinasjoner får vi coupled-cluster singles-and-doubles (CCSD) modellen. I CCSD-modellen er HF-feilen redusert typisk med en faktor tre eller fire. For høyere nøyaktighet må trippel-eksitasjoner (CCSDT) tas med.
17 17 Eksempel: Elektronkorrelasjon i H 2 Betrakt effekten av en dobbel-eksitasjon i H 2 : 1σ 2 g (1 + ˆX uu gg ) 1σ 2 g = 1σ 2 g σ 2 u En-elektrontettheten ρ(z) er knapt påvirket: To-elektrontettheten ρ(z 1, z 2 ) endres dramatisk:
18 18 Korrelasjonskonvergens: bindingsavstander (pm) HF 2-el. 3-el. 4-el. 5-el. rel. teori eksp. feil HF N F CO Den ukorrelerte HF-modellen gir en god (kvalitativ) beskrivelse HF underestimerer bindingsavstanden med opp til 8.6 pm (for F 2 ) Beskrivelse av elektronkorrelasjon forbedrer resultatene alle korrelasjonsbidrag er positive tilnærmet lineær konvergens, langsomst for F 2 overensstemmelse med eksperiment til 0.01 pm eller bedre unntatt for F 2 beregningenes kostnader øker hurtig med eksitasjonsnivå: HF: n 4 ; CCSD: n 6 ; CCSDT: n 7 ; CCSDTQ: n 8 Relativistiske korreksjoner er små unntatt for F 2 (0.05 pm)
19 19 Korrelasjonskonvergens: atomiseringsenergier (kj/mol) HF 2-el. 3-el. 4-el. rel. vib. teori eksperiment feil CH ± H 2 O ± HF ± N ± F ± CO ± HF-modellen gir en dårlig beskrivelse av atomiseringsenergier (bindingsbrudd) F 2 -molekylet er ikke stabilt i HF-teori Elektronkorrelasjon forbedrer beskrivelsen betraktelig svært store korrelasjonsbidrag overensstemmelse med eksperiment unntatt for N 2 Små relativistiske korreksjoner ( 0.5%) pga. lette atomer nødvendige for overensstemmelse med eksperiment Store vibrasjonelle korreksjoner
20 20 Korrelasjonskonvergens: (harmoniske) vibrasjonsfrekvenser ω e (cm 1 ) RHF SD T Q 5 rel. theory exp. err. HF N F CO Vi ser den samme konvergens i beregninger av alle egenskaper for å få overensstemmelse med eksperiment, må vi ta hensyn til interaksjoner mellom fire eller flere elektroner samtidig må vi beregne relativistiske korreksjoner, selv for lette atomer for tunge atomer kan relativistiske effekter være større enn korrelasjonseffekter
21 21 Det virtuelle rom av orbitaler Vi beskriver kollisjoner som virtuelle eksitasjoner mellom elektroner: φ i (1)φ j (2) φ a (1)φ b (2) dobbel-eksitasjon φ i (1)φ j (2)φ k (3) φ a (1)φ b (2)φ c (3) trippel-eksitasjon resultatet er en endret romlig fordeling av elektronene for hver slik eksitasjon beregner vi en sannsynlighet for at den vil foregå bølgefunksjonen fås ved å midle over alle mulige eksitasjone Vi må ha mange virtuelle orbitaler for en nøyaktig beskrivelse beregningens kostnader skalerer typisk som n 4, der n er antall virtuelle orbitaler en nøyaktig beskrivelse krever at vi har et stort rom av virtuelle orbitaler
22 22 Basis-sett av gaussfunksjoner I våre beregninger ekspanderer vi molekylorbitalene i gaussfunksjoner (Gaussian-type functions eller GTOer) av formen G ijk (r A, α) = x i A yj A zk A exp ` αra 2 minimal eller single-zeta (SZ) basis-sett: et sett av GTOer for hvert okkuperte atomskall (2s1p) rudimentær beskrivelse av elektronstrukturen dobbel-zeta (DZ) basis-sett: to sett av GTOer for hvert okkuperte atomskall (3s2p1d) tilstrekkelig for en kvalitativ beskrivelse trippel-zeta (TZ), kvadruppel-zeta (QZ) og større basis-sett: nødvendig for en kvantitativ beskrivelse Antall funksjoner pr. atom vokser hurtig: SZ DZ TZ QZ 5Z 6Z
23 23 Kvantekjemiens to hierarkier Kvaliteten av en ab-initio beregning er bestemt av: 1. bølgefunksjonsmodellen i N-elektronrommet dvs. høyeste eksitasjonsprosess 2. basissettet i en-elektronrommet dvs. størrelsen av det virtuelle rommet I hvert av disse to rommene har vi et hierarki av nivåer: 1. N-elektronhierarkiet: coupled-cluster-eksitasjonsnivåer: HF, CCSD, CCSDT, CCSDTQ, en-elektronhierarkiet: korrelasjonskonsistente basis-sett SZ, DZ, TZ, QZ,... wave-function models exact solution one-electron basis sets Kvaliteten av beregningene øker systematisk når vi beveger oss oppover i hierarkiene.
24 24 Atomiseringsenergier (kj/mol) CCSD(T) DZ CCSD(T) TZ CCSD(T) QZ CCSD(T) 5Z CCSD(T) 6Z CCSD DZ CCSD TZ CCSD QZ CCSD 5Z CCSD 6Z MP2 DZ MP2 TZ MP2 QZ MP2 5Z MP2 6Z HF DZ HF TZ HF QZ HF 5Z HF 6Z
25 25 Basissettkonvergens Konvergensen av bidragene til atomiseringsenergien av CO (kj/mol): N bas HF SD (T) CCSD(T) feil cc-pcvdz = cc-pcvtz = cc-pcvqz = cc-pcv5z = cc-pcv6z = limit = Bidraget fra dobbel-eksitasjonene konvergerer meget langsomt. Kjemisk nøyaktighet nås først med 460 AOs (6Z)! HF- og trippelbidragene konvergerer derimot hurtig. Den sene konvergensen skyldes en dårlig beskrivelse av hva som skjer når to elektroner er i nærheten av hverandre: DZ TZ QZ 5Z
26 26 Tunnelering Når to elektroner nærmer seg hverandre, skjer noe merkelig... den potensielle energien blir uendelig stor: H = r 1 2 r r 12 for å bøte på dette, må den kinetiske energien bli uendelig stor og negativ! E tot = E kin + E pot 300 den lokale kinetiske energi i helium positiv rundt kjernen 200 negativ rundt det andre elektronet 100 negativ kin. energi er klassisk sett umulig et klassisk forbudt område 0 indre tunnelering vanskelig å beregne nøyaktig
27 27 Basissett-ekstrapolasjon Selv om konvergensen er sen, så er den meget systematisk. Hvis basissettene er konstruert på en optimal måte, så er feilen i energien gitt ved E E X = AX 3 + BX 4 + der kardinaltallet X er 2 for DZ, 3 for TZ, 4 for QZ, etc. Dette betyr blant annet at feilen er proporsjonal med T 1/4, der T er CPU-tiden. Hvert nye siffer i svaret krever derfor ganger mer CPU tid! 1 minutt 1 uke 200 år Imidlertid: fra to ulike energier E X og E Y kan vi estimere basissettgrensen: 9 E E X + AX 3 = E E Y + AY 3 ; E X3 E X Y 3 E Y X 3 Y 3 Feilen i AE av CO reduseres kraftig ved ekstrapolasjon, og QZ gir kjemisk nøyaktighet: kj/mol DZ TZ QZ 5Z 6Z uten ekstrapolasjon med ekstrapolasjon
28 28 Ekstrapolasjon av totalenergier Logaritmisk feil i energien beregnet med og uten ekstrapolasjon 1 water 1 thiophene T Q 5 6 T Q methyl formate 1 urea T Q 5 6 T Q 5 6
29 29 Sammenligning av CCSD(T) og eksperimentelle atomiseringsenergier cc-pcvqz cc-pcv(tq)z cc-pcv(56)z eks. HF (09) O (17) CH (22) HNO (03) N (02) H 2 O (01) CO (05) NH (04) HCN (26) CH 2 O (07) CO (05) C 2 H (10) CH (06) C 2 H (10)
30 30 Entalpier for noen utvalgte reaksjoner (kj/mol) eks. CCSD(T) C 2 H 2 + H 2 C 2 H 4 203(2) 206 C 2 H 2 + 3H 2 2CH 4 446(2) 447 CO + H 2 CH 2 O 21(1) 23 N 2 + 3H 2 2NH 2 164(1) 165 F 2 + H 2 2HF 563(1) 564 O 3 + 3H 2 3H 2 O 933(2) 946 CH 2 O + 2H 2 CH 4 + H 2 O 251(1) 250 H 2 O 2 + H 2 2H 2 O 365(2) 362 CO + 3H 2 CH 4 + H 2 O 272(1) 273 HCN + 3H 2 CH 4 + NH 2 320(3) 321 HNO + 2H 2 H 2 O + NH 2 444(1) 446 H 2 O + F 2 HOF + HF 129(4) 118 CO 2 + 4H 2 CH 4 + 2H 2 O 244(1) 244 2CH 2 C 2 H 4 844(3) 845
31 31 Bindingsavstander HF MP2 CCSD CCSD(T) emp. exp. H 2 O R OH HNC R NH NH 3 R NH N 2 H 2 R NH C 2 H 2 R CH C 2 H 4 R CH CH 4 R CH CH 2 O R CH CH 2 R CH CO 2 R CO HNC R CN C 2 H 2 R CC CH 2 O R CO N 2 H 2 R NN
32 32 Dalton Alle beregningene vi presenterer er gjort med vårt eget program dalton. Arbeidet med dalton begynte for snart 25 år siden, som et samarbeidsprosjekt med Aarhus og Uppsala, senere også med Odense, Stockholm og Tromsø. dalton 2.0 er gratis lisensiert til 862 grupper over hele verden (16% site-lisenser). daltons kildekode består av ca linjer. Funksjonalitet: Hartree Fock, MCSCF, CC, MP2, CI, DFT energier strukturer eksitasjonsenergier og intensiteter vibrasjonsfrekvenser og intensiteter elektriske egenskaper (dipolmoment, polarisabiliteter, hyperpolarisabiliteter, osv) magnetiske egenskaper (skjermingskonstanter, spinn spinnkoblingskonstanter osv.) dynamikk Hjemmeside:
33 33 Dynamikk Vi har til nå snakket om molekylers struktur og deres energetiske forhold. Kvantekjemiske metoder kan også benyttes til studier av dynamikk og reaksjonsmekanikk. Vi har utviklet metoder til å beregne atomenes bevegelser i reaksjoner (deres trajektorier). Dette gjøres ved å beregne de kvantemekaniske krefter som beveger kjernene. Dynamikken fremkommer ved å integrere Newtons ligninger: m i d 2 x i dt 2 = dv (x 1,x 2,...,x N ) x i Vi trenger ikke å konstruere potensialflaten V (x 1,x 2,...,x N ) på forhånd! På denne måten kan vi følge en kjemisk reaksjon i stor detalj i løpet av noen femtosekunder.
34 34 Tetthetsfunksjonalteori I alle de metodene som vi har diskutert til nå, beregner vi bølgefunksjonen en meget komplisert funksjon i 4N koordinater Φ(x 1,x 2,...,x N ). For bestemmelsen av en bølgefunksjon benyttes ofte flere hundre millioner parameter, noe som gjøre beregningene svært tunge. Imidlertid kan energien i prinsippet bestemmes som en funksjonal av tettheten E[ρ]. Det er derfor mulig å omgå bølgefunksjonen fullstendig og isteden beregne elektrontettheten ρ(r) en enkel funksjon i kun tre romlige koordinater r. Dette er grunnlaget for tetthetsfunksjonalteori: density functional theory (DFT). Problemet er at den eksplisitte formen av E[ρ] er ikke kjent ikke en gang i prinsippet. En rekke approksimative tetthetsfunksjonaler er utviklet og gir gode resultater. Dessverre er disse funksjonalene konstruert på et empirisk grunnlag og kan ikke forbedres på en systematisk måte. Det finnes derfor ikke i dag noe hierarki av nivåer i DFT. DFT beregningene kan derfor ikke forfines mot den eksakte grensen! DFT er likevel av umåtelig stor praktisk nytte, da den lettere kan anvendes på store systemer.
35 35 NMR spinn spinnkoblingskonstanter Som et eksempel på anvendelse av DFT skal vi se på beregningen av NMR spinn spinnkoblingskonstanter. Kjernene i et molekyl er utstyrt med magnetiske momenter M P : kjernene vil orientere seg i forhold til hverandre den direkte koblingen forsvinner pga molekylrotasjon kjernene kobler isteden indirekte, via elektronene Hvert kjernepar P og Q er karakterisert ved en koblingskonstant J P Q disse konstantene bestemmer oppsplittingen av linjene i et NMR-spektrum spinn-spinnkoblingskonstantene kan beregnes fra elektronenes bølgefunksjon HF-modellen gir av forskjellige grunner dårlige resultater med DFT er slike beregninger blitt rutine (etter 2000) Hvis vi i tillegger beregner kjernenes skjermingskonstanter, så kan hele NMR-spekteret av et molekyl simuleres Review-artikkel: Helgaker, Jaszuński og Ruud, Chem. Rev. 99, 293 (1999)
36 36 Simulerte NMR-spektra av vinyllitium (200 MHz) experiment RHF MCSCF B3LYP
37 37 Valinomycin C 54 H 90 N 8 O 18 DFT kan anvendes på store molekyler som valinomycin (168 atomer) det er til sammen 7587 spinn spinnkoblinger til karbonatomer i valinomycin under har vi plottet koblingskonstantene (beregnet med DFT) på en logaritmisk skala, som en funksjon av avstandene mellom kjernene koblingskonstantene avtar i styrke på en karakteristisk måte med kjerneavstanden de fleste koblingene over 500 pm er for små til å måles
38 38 Valinomycin spinn spinnkoblinger til CH, CO, CN, CC større enn 0.01 Hz
39 39 Valinomycin spinn spinnkoblinger til CH, CO, CN, CC større enn 0.01 Hz
40 40 Valinomycin spinn spinnkoblinger til CH, CO, CN, CC større enn 0.01 Hz
41 41 Valinomycin spinn spinnkoblinger til CH, CO, CN, CC større enn 0.01 Hz
42 42 Valinomycin spinn spinnkoblinger til CH, CO, CN, CC større enn 0.01 Hz
43 43 Valinomycin LDA/6-31G spin spin couplings to CH, CO, CN, CC
44 44 Oppsummering Kvantekjemien er et meget allsidig verktøy. Vi sitter med nøkkelen til molekylene: bølgefunksjonen. Fra denne kan vi i prinsippet trekke ut all informasjon om kjemiske systemer. Vi har demonstrert dette for en del viktige molekylære egenskaper. Vi har lagt vekt på presisjon og nøyaktighet for å belyse de ulike modellene. I praktiske anvendelser av kvantekjemiske metoder gjøres beregningene på en mer pragmatisk måte, da interessen er knyttet mer til det kjemiske problemet enn til metoden. Det finnes mange kjemiske problemer der de kvantekjemiske metoder fortsatt ikke strekker til!
Kvantekjemi kjemiens nye verktøy
1 Kvantekjemi kjemiens nye verktøy Trygve Helgaker Centre for Theoretical and Computational Chemistry Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Norsk Kjemisk Selskap Rådsmøte 13 april 2007 DNVA, Drammensveien
DetaljerKvantekjemi fremtidens virtuelle laboratorium
1 Kvantekjemi fremtidens virtuelle laboratorium Gruppen for teoretisk kjemi: Knut Fægri, Trygve Helgaker Peter Macak Vebjørn Bakken, Alf Hennum, Torgeir Ruden Kjetil Jacobsen, Ola Lutnæs, Seema Singh Arbeidsfelt:
DetaljerTeoretisk kjemi. Trygve Helgaker. Centre for Theoretical and Computational Chemistry. Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo. Onsdag 13.
1 Teoretisk kjemi Trygve Helgaker Centre for Theoretical and Computational Chemistry Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Onsdag 13. august 2008 2 Kjemi er komplisert! Kjemi er utrolig variert og utrolig
DetaljerKvantekjemi. en fascinerende kjemi helt uten eksperimenter. Trygve Helgaker. Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo
Kvantekjemi en fascinerende kjemi helt uten eksperimenter Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Nydalen videregående skole Oslo, 21. mars 2013 Trygve Helgaker (Kjemisk institutt, UiO)
DetaljerKvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy
Kvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Kjemien stemmer fagkurs Thon Hotel Opera, Oslo, 24. mai 2012 Trygve Helgaker (Kjemisk institutt,
DetaljerKvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy
Kvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Åpen dag, 10. mars 2011 Trygve Helgaker (Kjemisk institutt, UiO) Kvantemekanikk på datamaskiner
DetaljerKvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy
Kvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo CTCC-seminar, 4. februar 2011 Trygve Helgaker (Kjemisk institutt, UiO) Kvantemekanikk på datamaskiner
DetaljerTrygve Helgaker. 31 januar 2018
Trygve Helgaker Senter for grunnforskning Det Norske Videnskaps-Akademi Hylleraas Centre for Quantum Molecular Sciences Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo 31 januar 2018 Kjemi Kjemi er læren om stoffer
DetaljerMNF, UiO 24 mars Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo
MNF, UiO 24 mars 2014 Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Kjemi: et mangepar.kkelproblem Molekyler er enkle: ladete partikler i bevegelse styrt av kvantemekanikkens lover HΨ=EΨ men
DetaljerKvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy
Kvantemekanikk på datamaskiner: kjemiens nye verktøy Trygve Helgaker Kjemisk institutt, Universitetet i Oslo Oslo katedralskole 2. februar 2011 Trygve Helgaker (Kjemisk institutt, UiO) Kvantemekanikk på
DetaljerComputing in Science Education
Computing in Science Education Beregninger i utdanning og forskning ved Kjemisk institutt Metoder i teoretisk kjemi og beregningsorientert kjemi Kvantekjemiske beregninger i moderne kjemisk forskning Trygve
DetaljerCentre for Theoretical and Computational Chemistry
Centre for Theoretical and Computational Chemistry Hva driver vi med og hva ønsker vi å oppnå? Kenneth Ruud CTCC, Institutt for kjemi Universitetet i Tromsø 9037 Tromsø I UNIVERSITETET TROMSØ Oslo, 17/1
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO KJM3600 - Molekylmodellering p.1/29 Introduksjon Introduksjon p.2/29 Introduksjon p.3/29 Molekylmodellering Flere navn på moderne teoretisk
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder. Repetisjon. Geometrioptimering. Hartree Fock
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Repetisjon 27. august 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/45 Repetisjon p.2/45 Hartree Fock Geometrioptimering
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 27. august 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/45 Repetisjon Repetisjon p.2/45 Repetisjon p.3/45 Hartree
DetaljerKJM Molekylmodellering. Introduksjon. Molekylmodellering. Molekylmodellering
KJM3600 - Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Introduksjon KJM3600 - p.1/29 Introduksjon p.2/29 Flere navn på moderne teoretisk kjemi: Theoretical chemistry (teoretisk kjemi) Quantum chemistry (kvantekjemi)
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 26. august 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/48 Introduksjon Introduksjon p.2/48 Introduksjon p.3/48
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder. Repetisjon. Kvantekjemiske metoder. Basissett oppsummert
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Repetisjon 2. september 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/50 Repetisjon p.2/50 Kvantekjemiske metoder
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 2. september 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/50 Repetisjon Repetisjon p.2/50 Repetisjon p.3/50
DetaljerKJM Molekylmodellering. Molekyler i løsning. Introduksjon. Introduksjon
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Molekyler i løsning 24. mai 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/41 Molekyler i lsning p.2/41 Introduksjon Solvatisering Reaksjoner i
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk naturvitenskapelige fakultet Deleksamen i: KJM1060 Struktur og spektroskopi Eksamensdag: 14 oktober 2004 Tid for eksamen: kl. 15:00 17:00 Oppgavesettet er på 2sider.
DetaljerKJM Molekylmodellering. Monte Carlo simuleringer og molekyldynamikk - repetisjon. Statistisk mekanikk
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Monte Carlo simuleringer og molekyldynamikk - repetisjon KJM3600 - Molekylmodellering p.1/50 Monte Carlo simuleringer og molekyldynamikk
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 19. april 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/36 Tetthetsfunksjonalteori (DFT) - repetisjon Tetthetsfunksjonalteori (DFT) - repetisjon
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantefysikk, Mandag 3. juni 2019
Løsningsforslag for FYS210 Kvantefysikk, Mandag 3. juni 201 Oppgave 1: Stern-Gerlach-eksperimentet og atomet Stern-Gerlach-eksperimentet fra 122 var ment å teste Bohrs atommodell om at angulærmomentet
DetaljerCentre for Theoretical and Computational Chemistry. Trygve Helgaker Universitetet i Oslo
Centre for Theoretical and Computational Chemistry Trygve Helgaker Universitetet i Oslo Centre for Theore+cal and Computa+onal Chemistry Kjemi med beregninger og simuleringer i sentrum Numeriske simuleringer:
DetaljerKJM Molekylmodellering. Semi-empiriske metoder - repetisjon. Generell ytelse
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Semi-empiriske metoder - repetisjon 8. mars 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/47 Semi-empiriske metoder - repetisjon p.2/47 Generell
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 8. mars 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/47 Semi-empiriske metoder - repetisjon Semi-empiriske metoder - repetisjon p.2/47 Generell
DetaljerTKJ4170 Midtsemesterrapport
TKJ4170 Midtsemesterrapport Forord Denne rapporten er skrevet i forbindelse med et midtsemesterprosjekt i faget TKJ4170 Kvantekjemi på NTNU. Prosjektet går ut på å studere et selvvalgt molekyl ved å gjøre
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 19. april 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/44 Molekylære egenskaper - repetisjon Molekylre egenskaper - repetisjon p.2/44 Molekylære
DetaljerKJM Molekylmodellering. Molekylorbitalteori - repetisjon. Variasjonsprinsippet. Kvantemekanikk. systemet
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Molekylorbitalteori - repetisjon KJM3600 - Molekylmodellering p1/48 Molekylorbitalteori - repetisjon p2/48 Bølgefunksjonen systemet Kvantemekanikk
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 24. mai 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/41 Molekyler i løsning Molekyler i lsning p.2/41 Introduksjon Solvatisering Reaksjoner i
DetaljerKJM Molekylmodellering. Basissett - repetisjon. Basissett oppsummert. Hartree Fock-grensen
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Basissett - repetisjon 15. mars 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/44 Basissett - repetisjon p.2/44 Basissett oppsummert Hartree Fock-grensen
DetaljerBOKMÅL NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR KJEMI KJ1041 KJEMISK BINDING, SPEKTROSKOPI OG KINETIKK HØSTEN 2010
BOKMÅL NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET INSTITUTT FOR KJEMI KJ1041 KJEMISK BINDING, SPEKTROSKOPI OG KINETIKK HØSTEN 2010 Onsdag 8. Desember 2010 Tid: 15.00 19.00 Faglig kontakt under eksamen:
DetaljerEKSAMEN I FAG SIF4065 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Fakultet for naturvitenskap og teknologi 13. august 2002 Tid:
Side 1 av 5 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Ola Hunderi Tlf.: 93411 EKSAMEN I FAG SIF465 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Fakultet for naturvitenskap
DetaljerVÅREN Oppgave II. b) Hamilton-operatoren for en partikkel med masse m på en ring med radius r er gitt ved
VÅREN 1998 Oppgave II a) Bølgefunksjonen for en partikkel på ring er gitt ved ml = 1 " ei ml # m l = 0, ±1, ±, Hvorfor må vi kreve at m l er et heltall? Bestem sannsynlighetstettheten for denne partikkelen.
DetaljerAtommodeller i et historisk perspektiv
Demokrit -470 til -360 Dalton 1776-1844 Rutherford 1871-1937 Bohr 1885-1962 Schrödinger 1887-1961 Atommodeller i et historisk perspektiv Bjørn Pedersen Kjemisk institutt, UiO 31 mai 2007 1 Eleven skal
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i KJM600 Fysikalisk kjemi II kvantekjemi og spektroskopi Eksamensdag: Onsdag 7. juni, 017 Tid for eksamen: 14:30 18:30 Oppgavesettet
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i KJM600 Fysikalisk kjemi II kvantekjemi og spektroskopi Eksamensdag: Torsdag 9. juni, 016 Tid for eksamen: 09:00 13:00 Oppgavesettet
DetaljerEksamen i fag FY1004 Innføring i kvantemekanikk Fredag 30. mai 2008 Tid: a 0 = 4πǫ 0 h 2 /(e 2 m e ) = 5, m
Side av 6 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Jan Myrheim Telefon: 73 59 36 53 (mobil 90 07 5 7 Sensurfrist: Fredag 0 juni 008 Eksamen
DetaljerKJM Molekylmodellering. Korrelerte metoder - repetisjon. Korrelerte metoder
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Korrelerte metoder - repetisjon 29. mars 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/30 Korrelerte metoder - repetisjon p.2/30 Korrelerte metoder
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Høst 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/134 Introduksjon Introduksjon p.2/134 Introduksjon p.3/134
DetaljerEksamen i TFY4170 Fysikk 2 Mandag 12. desember :00 18:00
NTNU Side 1 av 5 Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Professor Arne Brataas Telefon: 73593647 Eksamen i TFY417 Fysikk Mandag 1. desember 5 15: 18: Tillatte hjelpemidler: Alternativ C Godkjent
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO KJM3600 - Molekylmodellering p.1/48 Molekylorbitalteori - repetisjon Molekylorbitalteori - repetisjon p.2/48 Kvantemekanikk Bølgefunksjonen
DetaljerKJM-MEF Modul 3 Kvantekjemiske metoder. Introduksjon. Kvantekjemiske metoder. Kvantekjemiske metoder
KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Introduksjon Høst 2004 KJM-MEF 4010 - Modul 3 Kvantekjemiske metoder p.1/134 Introduksjon p.2/134 Kvantekjemiske metoder
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i KJM2600 Fysikalisk kjemi II kvantekjemi og spektroskopi Eksamensdag: Fredag 5. juni, 2015 Tid for eksamen: 14:30 18:30 Oppgavesettet
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 3. mai 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/43 Eksiterte tilstander - repetisjon Eksiterte tilstander - repetisjon p.2/43 Eksiterte tilstander
DetaljerNobelprisen i kjemi 2013 og noe annet. Trygve Helgaker. CTCC, Kjemisk Universitetet i Oslo
Nobelprisen i kjemi 2013 og noe annet Generalforsamling NKS Oslo Villa Eckbo, Oslo Torsdag 13 februar 2014 Trygve Helgaker CTCC, Kjemisk ins>tu@, Universitetet i Oslo Kjemi: et mangepar>kkelproblem Molekyler
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, Bindingsteori - hybridisering - molekylorbitaler
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2017 4 Bindingsteori - hybridisering - molekylorbitaler Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 05.09.2017 1 Biologiske makromolekyler 4 hovedtyper Kovalent Ionisk
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantemekanikk, Tirsdag 29. mai 2018
Løsningsforslag for FYS40 Kvantemekanikk, Tirsdag 9. mai 08 Oppgave : Fotoelektrisk effekt Millikan utførte følgende eksperiment: En metallplate ble bestrålt med monokromatisk lys. De utsendte fotoelektronene
DetaljerEnkel introduksjon til kvantemekanikken
Kapittel Enkel introduksjon til kvantemekanikken. Kort oppsummering. Elektromagnetiske bølger med bølgelengde og frekvens f opptrer også som partikler eller fotoner med energi E = hf, der h er Plancks
DetaljerKJM2600-Laboratorieoppgave 1
KJM2600-Laboratorieoppgave 1 Sindre Rannem Bilden Gruppe 1 4. mars 2015 1 Hensikt Hensikten med oppgaven var å demonstrere anvendelsen av kvantekjemiske beregninger i kjemi. 2 Teori Oppgaven baserer seg
DetaljerA.5 Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander
TFY4250/FY2045 Tillegg 4 - Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander 1 Tillegg 4: A.5 Stasjonære og ikke-stasjonære tilstander a. Stasjonære tilstander (Hemmer p 26, Griffiths p 21) Vi har i TFY4215 (se
DetaljerOnsdag og fredag
Institutt for fysikk, NTNU TFY4155/FY1003: Elektrisitet og magnetisme Vår 2009, uke 13 Onsdag 25.03.09 og fredag 27.03.09 Amperes lov [FGT 30.1, 30.3; YF 28.6, 28.7; AF 26.2; H 23.6; G 5.3] B dl = µ 0
DetaljerOppgave 2 Vi ser på et éndimensjonalt system hvor en av de stasjonære tilstandene ψ(x) er gitt som { 0 for x < 0, ψ(x) = Ne ax (1 e ax (1)
Oppgave Gjør kort rede for hva den fotoelektriske effekt er, hva slags konklusjoner man kunne trekke fra observasjoner av denne i kvantefysikkens fødsel, og beskriv et eksperiment som kan observere og
DetaljerLØSNING EKSTRAØVING 2
TFY415 - løsning Ekstraøving 1 Oppgave 9 LØSNING EKSTRAØVING hydrogenlignende atom a. For Z = 55 finner vi de tre målene for radien til grunntilstanden ψ 100 vha formlene side 110 i Hemmer: 1/r 1 = a =
DetaljerEksamen i fag FY1004 Innføring i kvantemekanikk Tirsdag 22. mai 2007 Tid:
Side 1 av 6 Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Navn: Jan Myrheim Telefon: 73 59 36 53 (mobil 90 07 51 72) Sensurfrist: Tirsdag 12. juni 2007
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 14 1 LØSNING ØVING 14. ψ 210 z ψ 100 d 3 r a.
FY45/TFY45 Kvantemekanikk I, løsning øving 14 1 LØSNING ØVING 14 Løsning Oppgave 14 1 Fra oppg 3, eksamen august 1 a. Med Y = 1/ 4π og zy = ry 1 / 3 kan vi skrive matrise-elementene av z på formen (z)
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS14, Kvantefysikk Eksamensdag: 17. august 17 4 timer Lovlige hjelpemidler: Rottmann: Matematisk formelsamling, Øgrim og Lian:
DetaljerTFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk - Øving 1 1 ØVING 1. En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv
TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk - Øving 1 1 Frist for innlevering: mandag 26. januar ØVING 1 En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv Eksempel: Terningkast Ved terningkast er
DetaljerKJM3600 - Molekylmodellering. Hartree Fock - repetisjon. Hartree Fock. Hartree Fock
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO Hartree Fock - repetisjon 23. februar 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/49 Hartree Fock - repetisjon p.2/49 Hartree Fock Hartree Fock
DetaljerInstitutt for fysikk. Eksamensoppgave i TFY4215 Innføring i kvantefysikk
Institutt for fysikk ksamensoppgave i TFY4215 Innføring i kvantefysikk Faglig kontakt under eksamen: Jon ndreas Støvneng (med forbehold om streik) Tlf.: 45 45 55 33 ksamensdato: 30. mai 2018 ksamenstid
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 8. august 2011 FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I
Eksamen FY45/TFY45 8. august - løsningsforslag Oppgave Løsningsforslag Eksamen 8. august FY45/TFY45 Kvantemekanikk I a. For E < V blir området x > klassisk forbudt, og den tidsuavhengige Schrödingerligningen
DetaljerTFY4215 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving 1 1 LØSNING ØVING 1
TFY425 Innføring i kvantefysikk - Løsning øving Løsning oppgave a. LØSNING ØVING Vi merker oss at sannsynlighetstettheten, Ψ(x, t) 2 = A 2 e 2λ x, er symmetrisk med hensyn på origo. For normeringsintegralet
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, Bindingsteori - atomorbitaler
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2017 3 Bindingsteori - atomorbitaler Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 28.08.2017 1 Biologiske makromolekyler DNA PROTEIN t-rna 28.08.2017 2 Biologiske makromolekyler
DetaljerKJM Molekylmodellering
KJM3600 - Molekylmodellering Vebjørn Bakken Kjemisk institutt, UiO 23. februar 2004 KJM3600 - Molekylmodellering p.1/49 Hartree Fock - repetisjon Hartree Fock - repetisjon p.2/49 Hartree Fock Hartree Fock
DetaljerTFY Løsning øving 4 1 LØSNING ØVING 4. Vibrerende to-partikkelsystem
TFY45 - Løsning øving 4 Løsning oppgave 3 LØSNING ØVING 4 Vibrerende to-partikkelsystem a. Vi kontrollerer først at kreftene på de to massene kommer ut som annonsert: F V V k(x l) og F V V k(x l), som
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, løsning øving 13 1 LØSNING ØVING 13. V (x, t) = xf (t) = xf 0 e t2 /τ 2.
FY045/TFY450 Kvantemekanikk I, løsning øving 13 1 Løsning Oppgave 13 1 LØSNING ØVING 13 Transient perturbasjon av harmonisk oscillator a. Med kraften F (t) = qe(t) = F 0 exp( t /τ ) og sammenhengen F (t)
DetaljerFY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk - Øving 1 1 ØVING 1. En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv
FY16/TFY4215 Innføring i kvantefysikk - Øving 1 1 Frist for innlevering: mandag 28. januar (jf Åre) ØVING 1 En liten briefing om forventningsverdier, usikkerheter osv Eksempel: Terningkast Ved terningkast
DetaljerEKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Onsdag 8. august 2007 kl
NORSK TEKST Side 1 av 5 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: EKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK Onsdag 8. august 2007 kl. 09.00-13.00
DetaljerOppgave 1 (Teller 34 %) BOKMÅL Side 1 av 5. NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk
BOKMÅL Side 1 av 5 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tel. 73 59 18 67, eller 97 01 23 55 Jon Andreas Støvneng, tel. 73 59
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 5. august 2009 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY4215 5. august 29 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 5. august 29 TFY4215 Kjemisk fysikk kvantemekanikk a. Med ψ A (x) = C = konstant for x > har vi fra den tidsuavhengige
DetaljerEten % 1.2%
TFY4215 Innføring i kvantefysikk Molekylfysikk Løsningsforslag til Øving 11 Eten. 6. Med Hartree-Fock-metoden og basissettet 3-21G finner man en likevektsgeometri for eten med bindingslengdene C-H = 1.074
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 26. mai 2006 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY415 6. mai 006 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 6. mai 006 TFY415 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. For bundne tilstander i én dimensjon er degenerasjonsgraden lik 1;
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 1.juni 2004 TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen TFY45. juni 004 - løsningsforslag Oppgave Løsningsforslag Eksamen.juni 004 TFY45 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk a. Bundne energiegentilstander i et éndimensjonalt potensial er ikke-degenererte
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 11. august 2010 FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk
Eksamen FY1006/TFY4215 11 august 2010 - løsningsforslag 1 Oppgave 1 Løsningsforslag Eksamen 11 august 2010 FY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk a Siden potensialet V (x) er symmetrisk med hensyn på
DetaljerLys. Bølger. Partiklar Atom
Lys Bølger Partiklar Atom Atom «Atomhistoria» Gamle grekarar og indarar, ca 500 f. Kr. Materien har ei minste eining; den er bygd opp av små bitar som ikkje kan delast vidare 1800-talet: Dalton, Brown,
DetaljerFYS2140 Kvantefysikk, Oblig 11. Sindre Rannem Bilden og Gruppe 4
FYS2140 Kvantefysikk, Oblig 11 Sindre Rannem Bilden og Gruppe 4 30. april 2015 Obliger i FYS2140 merkes med navn og gruppenummer! Denne obligen er satt sammen av den første delen av eksamen våren 2010
DetaljerEKSAMEN I TFY4215 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK onsdag 5. august 2009 kl
BOKMÅL Side 1 av NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Jon Andreas Støvneng, tel. 73 59 36 63, eller 45 45 55 33 EKSAMEN I TFY4215 KJEMISK FYSIKK
DetaljerFY1006/TFY4215 Innføring i kvantefysikk, - Ekstraøving 2 1. Ekstraøving 2. = 1 2 (3n2 l 2 l), = 1 n 2, 1 n 3 (l ), 1 n 3 l(l + 1.
FY006/TFY45 Innføring i kvantefysikk, - Ekstraøving Frist for innlevering (Til I.Ø.): 7. mai kl 7 Oppgave 9 hydrogenlignende atom Ekstraøving I denne oppgaven ser vi på et hydrogenlignende atom, der et
DetaljerKapittel 7 Atomstruktur og periodisitet Repetisjon 1 ( )
Kapittel 7 Atomstruktur og periodisitet Repetisjon 1 (04.11.01) 1. Generell bølgeteori - Bølgenatur (i) Bølgelengde korteste avstand mellom to topper, λ (ii) Frekvens antall bølger pr tidsenhet, ν (iii)
DetaljerLøsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk 2 Tirsdag 9. desember 2003
NTNU Side 1av7 Institutt for fysikk Fakultet for naturvitenskap og teknologi Dette løsningsforslaget er på 7 sider. Løsningsforslag til eksamen i TFY4170 Fysikk Tirsdag 9. desember 003 Oppgave 1. a) Amplituden
DetaljerKontinuasjonseksamen TFY4215/FY1006 Innføring i kvantemekanikk august 2013
NTNU Fakultet for Naturvitskap og Teknologi Institutt for Fysikk Kontinuasjonseksamen TFY45/FY006 Innføring i kvantemekanikk august 03 Faglærar: Professor Jens O. Andersen Institutt for Fysikk, NTNU Telefon:
DetaljerFYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, Bindingsteori - atomorbitaler
FYS 3710 Biofysikk og Medisinsk Fysikk, 2016 3 Bindingsteori - atomorbitaler Einar Sagstuen, Fysisk institutt, UiO 26.08.2016 1 Biologiske makromolekyler DNA PROTEIN t-rna 26.08.2016 2 Biologiske makromolekyler
DetaljerFYS2140 Hjemmeeksamen Vår 2014
FYS2140 Hjemmeeksamen Vår 2014 18. mars 2014 Viktig info: Merk besvarelsen med kandidatnummer, ikke navn! Innleveringsfrist fredag 28. mars kl. 14.30 i skranken på ekspedisjonskontoret. (Ikke oblighylla!)
DetaljerFigur 1: Skisse av Franck-Hertz eksperimentet. Hentet fra Wikimedia Commons.
Oppgave 1 Franck-Hertz eksperimentet Med utgangspunkt i skissen i figuren under, gi en konsis beskrivelse av Franck-Hertz eksperimentet, dets resultater og betydning for kvantefysikken. [ poeng] Figur
DetaljerEksamen i KJ133 våren Løsningsforslag for kvantemekanikkoppgaven
1 Eksamen i KJ133 våren 1998 Løsningsforslag for kvantemekanikkoppgaven T. Helgaker Henvisningene er til Atkins' Physical Chemistry, 6th edition a) Kravet om heltallig m følger fra den sykliske grensebetingelsen
DetaljerPensum Lærebok: Peter Aktins og Julio de Paula: Elements of Physical Chemistry 4. utgave Pensum 12 Quantum theory 13 Atomic structure 14 The chemical
KJM2600: Kvantekjemi og spektroskopi Forelesning 1 (12.1 12.5) 14. januar 2008 KJM2600: Kvantekjemi og spektroskopiforelesning 1 (12.1 12 Pensum Lærebok: Peter Aktins og Julio de Paula: Elements of Physical
DetaljerB.1 Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner
TFY4250/FY2045 Tillegg 6 - Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner 1 Tillegg 6: Noe av stoffet i dette Tillegget er repetisjon fra Tillegg 3 i TFY4215. B.1 Generelle egenskaper til energiegenfunksjoner
DetaljerFY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, øving 6 1 ØVING 6. Fermi-impulser og -energier
FY2045/TFY4250 Kvantemekanikk I, 2012 - øving 6 1 ØVING 6 Oppgave 6 1 Fermi-impulser og -energier a. Anta at en ideell gass av N (ikke-vekselvirkende) spinn- 1 -fermioner befinner seg i grunntilstanden
DetaljerEten. Innledning. TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Våren 2006 Kjemisk fysikk Øving 1 Innleveringsfrist, gruppe 1: gruppe 2:
TFY4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Våren 2006 Kjemisk fysikk Øving 1 Innleveringsfrist, gruppe 1: 25.04. gruppe 2: 29.04. Innledning Eten. Etylen, C 2 H 4, eller eten, som det i følge IUPAC (International
DetaljerTFY Løsning øving 6 1 LØSNING ØVING 6. Grunntilstanden i hydrogenlignende atom
TFY45 - Løsning øving 6 Løsning oppgave 8 LØSNING ØVING 6 Grunntilstanden i hydrogenlignende atom a. Vi merker oss først at vinkelderivasjonene i Laplace-operatoren gir null bidrag til ψ, siden ψ(r) ikke
DetaljerForelesningsnotat om molekyler, FYS2140. Susanne Viefers
Forelesningsnotat om molekyler, FYS Susanne Viefers. mai De fleste grunnstoffer (unntatt edelgassene) deltar i formingen av molekyler. Molekyler er sammensatt av enkeltatomer som holdes sammen av kjemiske
DetaljerLøsningsforslag for FYS2140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 2018
Løsningsforslag for FYS140 Kvantemekanikk, Torsdag 16. august 018 Oppgave 1: Materiens bølgeegenskaper a) De Broglie fikk Nobelprisen i 199 for sin hypotese. Beskriv med noen setninger hva den går ut på.
DetaljerUniversity of Oslo. Department of Physics. FYS 3710 Høsten EPR spektroskopi. EPR-Labotratory
EPR-Labotratory FYS 3710 Høsten 2010 EPR spektroskopi Department of Physics EPR Electron Paramagnetic Resonance (alt. ESR Electron Spin Resonance) NMR spektroskopi for alle molekyler er bare avhengig av
DetaljerKJM2600-Laboratorieoppgave 2
KJM2600-Laboratorieoppgave 2 Sindre Rannem Bilden Gruppe 1 12. mars 2015 1 Hensikt Utdypning av kvantekjemiske begreper ved hjelp av Hückelberegninger. 2 Teori Hückel-teorien bruker den tidsuavhengige
DetaljerLøsningsforslag Eksamen 29. mai 2010 FY1006 Innføring i kvantefysikk/tfy4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk
Eksamen FY1006/TFY4215, 29. mai 2010 - løsningsforslag 1 Løsningsforslag Eksamen 29. mai 2010 FY1006 Innføring i kvantefysikk/tfy4215 Kjemisk fysikk og kvantemekanikk Oppgave 1 a. I punktene x = 0 og x
DetaljerFY1006/TFY Løsning øving 9 1 LØSNING ØVING 9
FY1006/TFY415 - Løsning øving 9 1 Løsning oppgave Numerisk løsning av den tidsuavhengige Schrödingerligningen LØSNING ØVING 9 a. Alle leddene i (1) har selvsagt samme dimensjon. Ved å dividere ligningen
DetaljerElektrisk potensial/potensiell energi
Elektrisk potensial/potensiell energi. Figuren viser et uniformt elektrisk felt E heltrukne linjer. Langs hvilken stiplet linje endrer potensialet seg ikke? A. B. C. 3 D. 4 E. Det endrer seg langs alle
DetaljerEKSAMEN I SIF4048 KJEMISK FYSIKK OG KVANTEMEKANIKK Tirsdag 13. august 2002 kl
Side 1 av 4 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Margareth Nupen, tel. 73 55 96 4 Ingjald Øverbø, tel. 73 59 18 67 EKSAMEN I SIF4048 KJEMISK
Detaljer