UNIVERSITETET I OSLO
|
|
- Johanne Tollefsen
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapeige fakutet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 7 juni 016 Tid for eksamen: 14:30 18:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 3 sider Vedegg: Formeark Tiatte hjepemider: Øgrim og Lian: Størreser og enheter i fysikk og teknikk eer Ange, Lian, Øgrim: Fysiske størreser og enheter: Navn og symboer Rottmann: Matematisk formesaming Eektronisk kakuator av godkjent type. Kontroer at oppgavesettet er kompett før du begynner å besvare spørsmåene. Husk å forkare hvordan du øser probemene og begrunn svarene dine. Oppgave 1 (5 poeng) En massiv sirkuær treskive roterer friksjonsøst med vinkehastighet ω om en fast vertika akse som går gjennom massesenteret angs symmetriaksen. Et prosjekti som skytes inn paraet med rotasjonsaksen treffer skiven i en avstand d fra rotasjonsaksen og bir sittende fast i skiven. Vi vinkehastigheten ti skiven endre seg ved denne prosessen? Begrunn svaret! Spinnet omkring aksen for systemet som består av skiven og kuen vi bevares siden kraftmomentet i sammenstøtet er nu i forhod ti aksen. Det betyr at ω vi avta itt etter sammenstøtet siden prosjektiet, som opprinneig ikke hadde noe spinn i forhod ti aksen, nå vi få et spinn siden det bir sittende fast i skiven. Da må vinkehastigheten ti seve skiven gå itt ned for at spinnet ti skiven ska avta ike mye som spinnet ti prosjektiet øker, for at totaspinnet om aksen ska være uforandret. Oppgave (5 poeng) Du står på en høy bygning i Singapore (som igger i nærheten av ekvatoren). Du er så uhedig å miste teefonen din over kanten av bygningen. Mens den faer ned ti bakken virker Corioiskraften F C = mω v på teefonen, hvor ω er jordens vinkehastighet. Finn retningen ti Corioiskraften. Du kan anta at teefonen beveger seg bare i vertika retning. Vi teefonen ande nord, øst, sør eer vest fra posisjonen der du mistet den? Begrunn svaret! Vi bruker koordinatsystemet som er vist i figuren med x aksen mot øst, y aksen mot nord og z aksen vertikat opp. Rotasjonsaksen er i retning nord: ω = ωj, mens teefonen faer i negativ z retning: v = vk. Corioiskraften er: F C = mω v = mωj ( vk ) = mωvi Corioiskraften virker i retning øst og teefonen ander øst fra punktet der du droppet den.
2 Oppgave 3 (6 poeng) To odder med masse m 1 = m og m = m er knyttet sammen med en masseøs snor som går over et hju med masse M = m og radius R. Hjuet kan rotere om en stasjonær akse uten friksjon, og treghetsmomentet er I = 1 MR. Opprinneig er oddene i ro på samme høyde y = 0. Når du sipper oddene fri synker m ned mens m 1 går opp uten at snoren skir over hjuet. Finn hastigheten ti oddene som funksjon av den vertikae posisjonen. Du kan se bort fra uftmotstanden. Uten friksjon og uftmotstand er det bare gravitasjon som virker og den mekaniske energien i systemet er bevart. Med definisjon av koordinatsystemet som vist i figuren er den potensiee energien ti oddene i begynnesen nu. Etterhvert får m 1 positiv og m negativ potensie energi, og begge to får kinetisk energi. Trinsen befinner seg ved høyde h og har potensie energi som er konstant siden massesenteret ti trinsen beveger seg ikke, men trinsen får kinetisk rotasjonsenergi. Vi setter opp en igning for energibevaring: Mgh = m 1 gy m gy + 1 m 1v + 1 m v + Mgh + 1 Iω Loddet m 1 går ike mye opp som m går ned med samme hastighet v. Siden snoren ikke skir over trinsen vet vi at et punkt på overfaten ti trinsen beveger seg med samme fart v som snoren, og vi finner en reasjon meom vinkehastighet og hastighet ti snoren: ω = v. Vi setter inn massene: R 0 = mgy mgy + 3 mv + 1 v mr = mgy + mv R v = 1 gy Oppgave 4 (11 poeng) Du prøver å dra et sykkehju med masse m og radius R opp en fortauskant av høyde h. For å gjøre dette bruker du en horisonta kraft F som virker på aksen i sentrum av hjuet. a. Tegn et friegemediagram av hjuet og navngi ae krefter. (3 poeng) Det virker 4 krefter: Gravitasjon G horisontat på aksen, den horisontae kraften F som brukes for å dra hjuet, en normakraft N v fra veien og en kontaktkraft N f fra fortauskanten.
3 b. Forkar kvaitativt hvordan de andre kreftene endres når du øker kraften F, men før hjuet kommer opp på fortauskanten. (3 poeng) Så enge hjuet ikke kommer opp på fortauet er hjuet i ikevekt og summen over ae krefter og kraftmomenter er nu. Hvis vi øker den horisontae kraften F, så øker kraften fra fortauskanten N f mens normakraften fra veien N v minker. Hjuet mister kontakten med veien når N v bir nu. c. Hva er den minste kraften F som kreves for å dra hjuet opp på fortauskanten når radius av hjuet er R = 0 cm og høyden på fortauskanten er h = 8 cm? Uttrykk svaret som en funksjon av massen m og tyngdeakseerasjonen g. (5 poeng) For å finne betingesen for at hjuet kommer opp på fortauskanten ser vi på netto kraftmomentet om kontaktpunktet med kanten. Kraftarmen ti kraften F om kanten er R h = 1 cm. Kraftarmen ti gravitasjonskraften finner vi ved hjep av Pythagoras: = R (R h) = 16 cm. For å få et negativ kraftmoment (med kokken) trenger vi at: F(R h) > mg F > R h mg = 4 3 mg Oppgave 5 (0 poeng): En tynn homogen stang med masse m og engde er opphengt i A som vist på figuren. Vinkeen θ måes meom stangen og vertikaen. Vi antar at det virker ingen friksjon eer uftmotstand. Tyngdens akseerasjon er g. Treghetsmomentet ti en stang som roterer om sitt massesenter er I cm = 1 1 ml. Bevegesen starter med at stangen sippes fra ro i horisonta stiing. a. Finn treghetsmomentet ti stangen om dreieaksen i A. (3 poeng) Vi bruker paraeakseteoremet: I A = I cm + m ( ) = 1 1 m m = 1 3 m b. Tegn et friegemediagram for stangen og navngi ae krefter. (3 poeng) Uten friksjon og uftmotstand virker det to krefter: gravitasjonskraften G = mg og en kontaktkraft i hengseet F A som vi deer i en parae og en norma komponent. c. Finn vinkeakseerasjonen som funksjon av vinkeen θ. (4poeng) Vi bruker spinnsatsen om opphengningspunkt A: τ = I A α Kraftarmen vinkerett på gravitasjonskraften er sin θ. α = τ = mg sin θ = I A 1 3 m 3 g sin θ
4 d. Vis at vinkehastigheten som funksjon av θ er: (4 poeng) 3g cos θ ω = Siden vi ikke kjenner vinkeen θ(t) som funksjon av tiden kan vi ikke finne vinkehastigheten ved integrasjon av vinkeakseerasjonen. I stedet bruker vi energibetraktninger. Siden det er ingen friksjon eer uftmotstand kan vi bruke energibevaring. Vi setter nupunktet ti den potensiee energien i hengseet. 1 I Aω mg cos θ = 0 mg cos θ = m ω 3g cos θ ω = e. Finn, som funksjon av θ, kraften som virker på stangen i opphengningspunktet. Det er hensiktsmessig å dee kraften i en komponent angs stangen og en komponent normat på stangen. (6 poeng) Vi finner først kraftkomponenten som er parae med stangen. Massesenteret ti stangen beveger seg på en sirkebane. Vi bruker Newtons andre ov og at nettokraften er ik sentripetakraften mot hengseet: F A mg cos θ = mω Siden vi kjenner vinkehastigheten fra d) kan vi sette inn: 3g cos θ F A = mg cos θ + m = 5 mg cos θ For å finne kraftkomponenten F A som står vinkerett på stangen kan vi bruker spinnsatsen om massesenteret. Vinkeakseerasjonen om massesenteret er den samme som vinkeakseerasjonen om hengseet som vi fant i c). τ cm = F A = I cmα = 1 3 g 1 m sin θ = 1 mg sin θ 8 F A = 1 mg sin θ 4 Oppgave 6 (15 poeng) Bevegesen ti en partikke i xy panet kan beskrives ved potensiafunksjonen U(x, y) = 3x x 3 + y. Potensiaet er pottet i figuren. a. Finn kraften som virker på partikkeen i posisjon r = xi + yj. Uttrykk kraften som en vektor med komponenter i x og y retning. (3 poeng) Vi finner kraften ved å ta gradienten ti potensiaet: F = U(x, y) = U U i x y j = (3x 3)i 4yj
5 y b. Finn ikevektspunktene. Er de stabie? (3 poeng) I ikevektspunktene er nettokraften nu. Ligningen F = 0 har to øsninger for x = ±1 og y = 0. Vi finner ikevektspunktene r 1 = i og r = i. Fra figuren ser vi at r 1 er et sadepunkt som er et ustabit ikevektspunkt fordi partikkeen vi beveger seg angt bort ved en iten forstyrese. Punkt r derimot er et minimumspunkt og derfor et stabit ikevektspunkt. c. Partikkeen starter i ro fra posisjon r 0 = x 0 i + y 0 j. Skriv et program som beregner posisjon ti partikkeen som funksjon av tiden. Det er tistrekkeig å ta med integrasjonsøkken. (5 poeng) d. Du kjører programmet for en partikke som starter ved -0. posisjon r 0 = 0.5j og du potter posisjonen i xy panet -0.4 som funksjon av tiden. Du får resutatet som er vist i -0.6 figuren. Tok resutatet og beskriv bevegesen ti partikkeen. (4 poeng) x Partikkeen beveger seg mot minimumspunktet i potensiaet ved r = i hvor hastigheten er maksima. Partikkeen fortsetter bevegesen og «katrer opp potensiafjeet» på den andre siden av senkningen. Siden potensiaet ikke er symmetrisk beveger partikkeen seg tibake på en annen vei. I det høyeste punktet på den andre siden har partikkeen en iten hastighetskomponent vinkerett på kraften, sik at denne gangen går partikkeen rundt minimumspunktet og ikke gjennom. Dette fortsetter og partikkeen sirker i potensiasenkningen mens den svinger opp og ned fra side ti side Oppgave 7 (8 poeng): En bijardkue av masse m og radius R igger i ro på et horisontat bord. Den dynamiske friksjonskoeffisienten meom kuen og overfaten på bordet er μ d. Tyngdeakseerasjonen er g. Treghetsmoment ti kuen er I = 5 mr. Du støter kuen med en konstant horisonta kraft F på en høyde h som måes i forhod ti midten av kuen, som vist på figuren. Vi definerer positiv vinkehastighet (om z-aksen) i retning mot kokken og positiv hastighet mot høyre i x-retningen. Først anayserer vi bevegesen etter støtet og vi antar at vi kjenner initiabetingesene ti bevegesen. Vi ser på tifeet hvor du treffer kuen i midten på høyden h = 0, sik at kuen får en transatorisk initiahastighet v 0, men ingen initiavinkehastighet, ω 0 = 0. Vi ignorerer uftmotstanden.
6 a. Tegn et friegemediagram for baen umiddebart etter støtet (sik at kraften F ikke enger virker) og uttrykk ae kreftene som en funksjon av m, g og μ d. (3 poeng) Gravitasjon: G = mgj. Normakraft fra bordet: N. Det er ingen bevegese i vertika retning. Fra Newtons andre ov får vi at: N = G = mgj. Ved støtet på høyden h = 0 får kontaktpunktet meom kuen og bordet hastighet i x retning. Friksjon virker i motsatt retning: f = μ d Ni = μ d mgi b. Finn uttrykker for transatorisk akseerasjon og vinkeakseerasjon ti kuen etter støtet. Hvor enge er disse uttrykkene gydig? (4 poeng) Vi får akseerasjon fra Newtons andre ov: F = f = μ d mgi = ma a = μ d gi Vi får vinkeakseerasjonen fra spinnsatsen: τ = Iα Gravitasjonen angriper i massesenteret og gir ingen kraftmoment. Normakraften er parae med kraftarmen og gir ingen kraftmoment heer. Den eneste kraften som gir et kraftmoment om massesenteret er friksjonskraften. α = τ I = Rj ( μ dmgi ) 5 μ d g = R k 5 mr Uttrykkene for akseerasjon og vinkeakseerasjon er bare gydig så enge det er friksjon, det vi si så enge kuen skir. Når kuen begynner å rue uten å ski er både akseerasjon og vinkeakseerasjon nu. c. Finn hastigheten, v(t), og vinkehastigheten, ω(t), som funksjon av tiden for kuen fram ti tidspunktet når den begynner å rue uten å ski. Beskriv bevegesen ti kuen. (4 poeng) Vi har en bevegese med konstant akseerasjon og konstant vinkeakseerasjon. Kuen har initiahastighet v 0 og ingen initiavinkehastighet, ω 0 = 0. Vi integrerer og får: v(t) = v 0 μ d gt ω(t) = 5 μ g d R t Rett etter støtet skir kuen uten å rotere. Friksjonskraften bremser inearbevegesen og gir samtidig et kraftmoment som resuterer i en vinkeakseerasjon med kokken. Over tid skir kuen mindre og roterer raskere. På et viss tidspunkt er ruebetingesen oppfyt og kuen ruer uten å ski etterhvert. Når kuen bare ruer virker det ikke enger friksjon, sik at kuen fortsetter å rue med konstant vinkehastighet. d. Finn tidspunktet t r når kuen begynner å rue uten å ski. (4 poeng) Vi finner tidspunktet ut fra ruebetingesen: v(t r ) = Rω(t r ) v 0 μ d gt r = 5 μ dgt r v 0 = 7 μ dgt r v 0 t r = 7 μ d g Vi ser nå nærmere på koisjonen meom køen og kuen som resuterer i en initiahastighet v 0 og en initiavinkehastighet ω 0. Køen støter kuen på høyden h i forhod ti sentrum. Vi antar at kraften F er konstant og virker i øpet av en kort tid t. Ae andre krefter kan negisjeres i øpet av den korte perioden t.
7 e. Finn et uttrykk for transatorisk akseerasjon og vinkeakseerasjon ti baen under støtet med køen som en funksjon av massen m, kraften F, radiusen R og høyden h. (3 poeng) Vi finner akseerasjon ut fra Newtons andre ov: a = 1 m F Vi bruker spinnsatsen for å finne vinkeakseerasjonen: α = τ hj Fi hfk 5 hf = = = I mr k 5 mr 5 mr f. Finn et uttrykk for hastigheten v 0 og vinkehastigheten ω 0 umiddebart etter støtet som en funksjon av varigheten t, og vis at sammenheng meom hastighet og vinkehastighet er: (4 poeng) ω 0 = 5 h R v 0 Vi har også her en bevegese med konstant akseerasjon og konstant vinkeakseerasjon. Vi finner hastigheten og vinkehastigheten ved integrasjon: v 0 = F m t ω 0 = 5 hf mr t Vi eiminerer tidsintervaet t: ω 0 = 5 hf m mr F v 0 = 5 h R v 0 g. Hvis du ønsker å støte kuen sik at den ruer uten å ski het fra starten, i hviken høyde h r bør du treffe kuen? (3 poeng) For at kuen ruer uten å ski het fra starten må initiahastighet v 0 og initiavinkehastighet ω 0 oppfye ruebetingesen: v 0 = Rω 0. Vi setter inn resutatet fra den forrige oppgaven: ω 0 = 5 h r R v 0 = 5 h r R ω 0 h r = 5 R h. Hviken retning har friksjonskraften hvis du støter kuen ved høyde h > h r? Beskriv bevegesen ti kuen i dette tifeet. (3 poeng) I dette tifeet får kuen en stor negativ vinkehastighet (i retning med kokken) som er større enn i betingesen for å rue uten å ski. Det betyr at punktet på kuen som er i kontakt med bordet skir mot venstre i negativ x retning reativ ti bordet. Friksjonskraften virker i motsatt retning ti høyre (i positiv x retning). Kuen vi i begynnesen rotere rask uten stor ineærhastighet. Friksjonskraften bremser rotasjonsbevegesen og samtidig akseererer massesenteret ti høyre. Når ruebetingesen er oppfyt fortsetter kuen å rue uten å ski uten at det virker en friksjonskraft enger. *** Dette er siste ark i oppgavesettet. Lykke ti med oppgavene!
UNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 6 juni 2017 Tid for eksamen: 14:30 18:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark Tillatte
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Side 1 Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: Onsdag, 5. juni 2013 Tid for eksamen: kl. 9:00 13:00 Oppgavesettet er på 3 sider Vedlegg: formelark
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 0 Eksamensdag: juni 208 Tid for eksamen: 09:00 3:00 (4 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark Tillatte
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 UNIVERSITETET I OSO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: mars 017 Tid for eksamen: 14:30 17:30 (3 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
vx [m/s] vy [m/s] Side UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK Eksamensdag: 3 mars 8 Tid for eksamen: 9: : (3 timer) Oppgavesettet er på 3 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 14 juni 2019 Tid for eksamen: 14:30 18:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerFysikkolympiaden Norsk finale 2014
Norsk fysikkærerforenin Fysikkoympiaden Norsk finae 01 3. uttakinsrunde Freda 8. mars k. 09.00 ti 11.30 Hjepemider: Tabe/formesamin, ommerener o utdet formeark Oppavesettet består av 6 oppaver på sider
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 av 4 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK1110 Eksamensdag: Onsdag 6. juni 2012 Tid for eksamen: Kl. 0900-1300 Oppgavesettet er på 4 sider + formelark
DetaljerKortfattet løsningsforslag / fasit
Kortfattet øsningsforsag / fasit Konteeksamen i FYS-MEK 1110 - Mekanikk / FYS-MEF 1110 - Mekanikk for MEF / FY-ME 100 Eksamensdag torsdag 18. august 005 (Versjon 19. august k 0840. En fei i øsningen av
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side av 5 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK Eksamensdag: Onsdag. juni 2 Tid for eksamen: Kl. 9-3 Oppgavesettet er på 5 sider + formelark Tillatte hjelpemidler:
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 16 mars 2016 Tid for eksamen: 15:00 18:00 (3 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: Tirsdag, 3. juni 2014 Tid for eksamen: kl. 9:00 13:00 Oppgavesettet omfatter 6 oppgaver på 4 sider
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 22 mars 2017 Tid for eksamen: 14:30 17:30 (3 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Side 1 Det matematisk-naturvitenskapeige fakutet Eksamen i: FYS140 Kvantefysikk Eksamensdag: 10. juni Tid for eksamen: 09.00 (4 timer) Oppgavesettet er på fem (5) sider Vedegg: Ingen
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 0 Eksamensdag: 6 juni 0 Tid for eksamen: 4:30 8:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark Tillatte
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Eksamensdag: 16 mars 2016 Tid for eksamen: 15:00 18:00 (3 timer) Oppgavesettet er på 4 sider Vedlegg: Formelark
DetaljerLøsningsforslag til eksamen i klassisk mekanikk våren e N. R ρ m
Løsningsforsag ti eksamen i kassisk mekanikk våren 010 Oppgave 1 ω v e T θ R ρ m e N Figure 1: a Lagrangefunksjonen er gitt ved: L = T V der T V er den kinetiske potensiee energien ti systemet. Finner
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet
NIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapeige akutet Eksamen i: FYS 13 - Svingninger og bøger Eksamensdag: 4. mars 6 Tid or eksamen: K. 9-1 Godkjente hjepemider: Øgrim og Lian (eer Ange og Lian):
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
Side 1 av 4 UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK111 Eksamensdag: Mandag 22. mars 21 Tid for eksamen: Kl. 15-18 Oppgavesettet er på 4 sider + formelark Tillatte
DetaljerStatikk og likevekt. Elastisitetsteori
Statikk og ikevekt Eastisitetsteori 07.05.013 YS-MEK 1110 07.05.013 1 man tir uke 19 0 1 3 6 13 0 7 3 innev. obig 10 gruppe: statikk 7 14 1 8 4 foreesning: eastisitetsteori gruppe: eastisitet foreesning:
DetaljerFYS-MEK 1110 Løsningsforslag Eksamen Vår 2014
FYS-MEK 1110 Løsningsforslag Eksamen Vår 2014 Oppgave 1 (4 poeng) Forklar hvorfor Charles Blondin tok med seg en lang og fleksibel stang når han balanserte på stram line over Niagara fossen i 1859. Han
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 0 Eksamensdag: 3 juni 205 Tid for eksamen: 4:30 8:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark Tillatte
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 0 Eksamensdag: 3 juni 205 Tid for eksamen: 4:30 8:30 (4 timer) Oppgavesettet er på 5 sider Vedlegg: Formelark Tillatte
DetaljerLøsningsforslag Eksamen i Fys-mek1110 våren 2010
Side av Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek våren Oppgave (Denne oppgaven teller dobbelt) Ole og Mari vil prøve om lengdekontraksjon virkelig finner sted. Mari setter seg i sitt romskip og kjører forbi Ole,
DetaljerRepetisjon
Repetisjon 18.05.017 Eksamensverksted: Mandag, 9.5., kl. 1 16, Origo Onsdag, 31.5., kl. 1 16, Origo FYS-MEK 1110 18.05.017 1 Lorentz transformasjon ( ut) y z y z u t c t 1 u 1 c transformasjon tilbake:
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO. Introduksjon. Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet 1.1
Introduksjon UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapelige fakultet Eksamen i: FYS-MEK 1110 Tid for eksamen: 3 timer Vedlegg: Formelark Tillatte hjelpemidler: Øgrim og Lian: Størrelser og enheter
DetaljerFiktive krefter
Fiktive krefter Materiale for: Fiktive krefter Spesiell relativitetsteori 02.05.2016 http://www.uio.no/studier/emner/matnat/fys/fys-mek1110/v16/materiale/ch17_18.pdf Ingen forelesning på torsdag (Himmelfart)
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE I FYS-1001
side 1 av 6 sider FAKULTET FOR NATURVITENSKAP OG TEKNOLOGI EKSAMENSOPPGAVE I FYS-1001 Eksamen i : Fys-1001 Mekanikk Eksamensdato : 06.12.2012 Tid : 09.00-13.00 Sted : Åsgårdvegen 9 Tillatte hjelpemidler
DetaljerStivt legemers dynamikk
Stivt legemers dnamikk 3.04.04 FYS-MEK 0 3.04.04 kraftmoment: O r F O rf sin F F R r F T F sin r sin O kraftarm N for rotasjoner: O, for et stivt legeme med treghetsmoment translasjon og rotasjon: F et
DetaljerSG: Spinn og fiktive krefter. Oppgaver
FYS-MEK1110 SG: Spinn og fiktive krefter 04.05.017 Oppgaver 1 GYROSKOP Du studerer bevegelsen til et gyroskop i auditoriet på Blindern og du måler at presesjonsbevegelsen har en vinkelhastighet på ω =
DetaljerLøsningsforslag Eksamen i Fys-mek1110 våren 2009
Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek våren 9 Side av 8 Oppgave a) Du skyver en kloss med konstant hastighet bortover et horisontalt bord. Identifiser kreftene på klossen og tegn et frilegemediagram for klossen.
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Dato: Fredag 01. mars 2013. Tid: Kl 09:00 13:00. Administrasjonsbygget B154
side 1 av 6 sider FAKULTET FOR NATURVITENSKAP OG TEKNOLOGI EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-1001 Mekanikk Dato: Fredag 01. mars 2013 Tid: Kl 09:00 13:00 Sted: Administrasjonsbygget B154 Tillatte hjelpemidler:
DetaljerLøsningsforslag til ukeoppgave 4
Oppgaver FYS1001 Vår 2018 1 Løsningsforslag til ukeoppgave 4 Oppgave 4.03 W = F s cos(α) gir W = 1, 2 kj b) Det er ingen bevegelse i retning nedover, derfor gjør ikke tyngdekraften noe arbeid. Oppgave
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturvitenskapeige fakutet Eksamen i: MEK4550 Eementmetoden i faststoffmekanikk I. Eksamensdag: Mandag 15. desember 2008. Tid for eksamen: 14.30 17.30. Oppgavesettet
DetaljerKeplers lover. Statikk og likevekt
Keplers lover Statikk og likevekt 30.04.018 FYS-MEK 1110 30.04.018 1 Ekvivalensprinsippet gravitasjonskraft: gravitasjonell masse m m F G G r m G 1 F g G FG R Gm J J Newtons andre lov: inertialmasse m
DetaljerStivt legemers dynamikk
Stivt legemers dynamikk.4.4 FYS-MEK.4.4 Forelesning Tempoet i forelesningene er: Presentasjonene er klare og bra strukturert. Jeg ønsker mer bruk av tavlen og mindre bruk av powerpoint. 6 35 5 5 3 4 3
DetaljerObligatorisk oppgave i fysikk våren 2002
Obligatorisk oppgave i fysikk våren 2002 Krav til godkjenning av oppgaven: Hovedoppgave 1 kinematikk Hovedoppgave 2 dynamikk Hovedoppgave 3 konserveringslovene Hovedoppgave 4 rotasjonsbevegelse og svigninger
DetaljerLøsningsforslag Eksamen i Fys-mek1110/Fys-mef1110 høsten 2007
Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek0/Fys-mef0 høsten 007 Side av 9 Oppgave a) En kule ruller med konstant hastighet bortover et horisontalt bord Gjør rede for og tegn inn kreftene som virker på kulen Det
DetaljerLøsningsforslag. Eksamen i Fys-mek1110 våren 2011
Side av 5 Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek0 våren 0 Oppgave Tarzan hopper fra en klippe og griper en liane. Han hopper horisontalt ut fra klippen med hastighet ved tiden. Lianen har massen og lengden,
DetaljerLøsningsforslag Eksamen i Fys-mek1110 våren 2008
Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek0 våren 008 Side av 0 Oppgave a) Atwoods fallmaskin består av en talje med masse M som henger i en snor fra taket. I en masseløs snor om taljen henger to masser m > m >
DetaljerFYSMEK1110 Eksamensverksted 31. Mai 2017 (basert på eksamen 2004, 2013, 2014, 2015,)
YSMEK1110 Eksamensverksted 31. Mai 2017 (basert på eksamen 2004, 2013, 2014, 2015,) Oppgave 1 (2014), 10 poeng To koordinatsystemer og er orientert slik at tilsvarende akser peker i samme retning. System
DetaljerUNIVERSITETET I OSLO
UNIVERSITETET I OSLO Det matematisk-naturitenskapeige fakutet Eksamen i: FYS1120 Eektromagnetisme Eksamensdag: 4. desember 2017 Tid for eksamen: 14.30 18.30 Oppgaesettet er på 9 sider. Vedegg: Tiatte hjepemider:
DetaljerStivt legemers dynamikk
Stivt legemers dynamikk 5.04.05 FYS-MEK 0 5.04.05 Forelesning Tempoet i forelesningene er: Presentasjonene er klare og bra strukturert. Det er bra å vise utregninger på smart-board / tavle Diskusjonsspørsmålene
DetaljerFiktive krefter
Fiktive krefter 29.04.2015 FYS-MEK 1110 29.04.2015 1 Eksempel: Gyroskop spinn i x retning: L I z y x r L gravitasjon: G mgkˆ angrepspunkt: r G riˆ G kraftmoment: r G G riˆ ( mgkˆ) rmg ˆj spinnsats: d L
DetaljerOppsummert: Kap 1: Størrelser og enheter
Oppsummert: Kap 1: Størrelser og enheter s = 3,0 m s = fysisk størrelse 3,0 = måltall = {s} m = enhet = dimensjon = [s] OBS: Fysisk størrelse i kursiv (italic), enhet opprettet (roman) (I skikkelig teknisk
DetaljerRepetisjon
Repetisjon 1.5.13 FYS-MEK 111 1.5.13 1 Lorentz transformasjon x ( x t) y z y z t t 1 1 x transformasjon tilbake: omven fortegn for og bytte S og S x ( x t) y z y z t t x små hastighet : 1 og x t t x t
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN FYS119 VÅR 2017
LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN FYS119 VÅR 2017 Oppgave 1 a) Bruker bevaring av bevegelsesmengde i - og y-retning og velger positiv -akse mot høyre og positiv y-akse oppover, og lar vinkelen være = 24. Dekomponerer
DetaljerA) 1 B) 2 C) 3 D) 4 E) 5
Side 2 av 5 Oppgave 1 Hvilket av de følgende fritt-legeme diagrammene representerer bilen som kjører nedover uten å akselerere? Oppgave 2 A) 1 B) 2 C) 3 D) 4 E) 5 En lampe med masse m er hengt opp fra
DetaljerEKSAMEN I TFY4145 MEKANISK FYSIKK OG FY1001 MEKANISK FYSIKK
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk BOKMÅL Oppgaver og formler på 5 vedleggsider EKSAMEN I TFY4145 MEKANISK FYSIKK OG FY1001 MEKANISK FYSIKK Eksamensdato: Tirsdag 11 desember
DetaljerKap Rotasjon av stive legemer
Kap. 9+10 Rotasjon av stive legemer Vi skal se på: Vinkelhastighet, vinkelakselerasjon (rask rekap) Sentripetalakselerasjon, baneakselerasjon (rask rekap) Rotasjonsenergi E k Treghetsmoment I Kraftmoment
DetaljerOppgaver MAT2500. Fredrik Meyer. 10. september 2014
Oppgaver MAT500 Fredrik Meyer 0. september 04 Oppgave. Bruk forrige oppgave ti å vise at hvis m er orienteringsreverserende, så er m en transasjon. (merk: forrige oppgave sa at ae isometrier er på formen
Detaljer6. Rotasjon. Løsning på blandede oppgaver.
6 otasjon Løsninger på blandede oppgaver ide 6-6 otasjon Løsning på blandede oppgaver Oppgave 6: O tanga har lengde L m Når stanga dreies fra horisontal til vertikal stilling, synker massesenteret en høyde
DetaljerFagnr: FIOIA I - Dato: Antall oppgaver: 2 : Antall vedlegg: 3 - - -
;ag: Fysikk i-gruppe: Maskin! EkSarnensoppgav-en I består av ~- - Tillatte hjelpemidler: Fagnr: FIOIA A Faglig veileder: FO lo' Johan - Hansteen I - - - - Dato: Eksamenstidt 19. August 00 Fra - til: 09.00-1.00
DetaljerStivt legemers dynamikk
Stivt legemers dnamikk 3.04.03 FYS-MEK 0 3.04.03 kraftmoment: O r F O rf sin F F R r F T F sin r sin O kraftarm NL for rotasjoner: O, I for et stivt legeme med treghetsmoment I translasjon og rotasjon:
DetaljerFAG: Fysikk FYS122 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Tore Vehus (linjedel)
UNIVERSITETET I AGDER Grimstad E K S A M E N S O P P G A V E : FAG: Fysikk FYS122 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Tore Vehus (linjedel) Klasse(r): Dato: 22.05.18 Eksamenstid, fra-til: 09.00
DetaljerFysikkolympiaden Norsk finale 2018 Løsningsforslag
Fysikkolympiaden Norsk finale 018 øsningsforslag Oppgave 1 Det virker tre krefter: Tyngden G = mg, normalkrafta fra veggen, som må være sentripetalkrafta N = mv /R og friksjonskrafta F oppover parallelt
DetaljerNewtons lover i én dimensjon
Newtons lover i én dimensjon 3.01.018 snuble-gruppe i dag, kl.16:15-18:00, Origo FYS-MEK 1110 3.01.018 1 Hva er kraft? Vi har en intuitivt idé om hva kraft er. Vi kan kvantifisere en kraft med elongasjon
DetaljerF B L/2. d A. mg Mg F A. TFY4104 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten Løsningsforslag til øving 6. Oppgave 1
TFY4104 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2016. Løsningsforslag til øving 6. Oppgave 1 L/2 d A F A B F B L mg Stupebrettet er i ro, dvs vi har statisk likevekt. Det betyr at summen av alle krefter
DetaljerKap Rotasjon av stive legemer
Kap. 9+10 Rotasjon av stive legemer Vi skal se på: Vinkelhastighet, vinkelakselerasjon (rep) Sentripetalakselerasjon, baneakselerasjon (rep) Rotasjonsenergi E k Treghetsmoment I Kraftmoment τ Rulling Spinn
DetaljerTFY4108 Fysikk: Løysing kontinuasjonseksamen 13. aug. 2014
TFY48 Fysikk: Løysing kontinuasjonseksamen 3. aug. 4 Oppgåve (a) Reknar først ut venstresida av TUSL. Sidan bølgjefunksjonen i dette tilfellet er uavhengig av θ og φ, forsvinn ledda som involverer deriverte
DetaljerØving 2: Krefter. Newtons lover. Dreiemoment.
Lørdagsverksted i fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2007. Veiledning: 15. september kl 12:15 15:00. Øving 2: Krefter. Newtons lover. Dreiemoment. Oppgave 1 a) Du trekker en kloss bortover et friksjonsløst
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE Njål Gulbrandsen / Ole Meyer /
Fakultet for naturvitenskap og teknologi EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-1001 Mekanikk Dato: 21.2.2017 Klokkeslett: 09:00 13:00 Sted: Åsgårdvegen 9 Tillatte hjelpemidler: Fire A4-sider (to dobbeltsidige
DetaljerSykloide (et punkt på felgen ved rulling)
Kap. 9+10 Rotasjon av stive legemer Vi skal se på: Vinkelhastighet, vinkelakselerasjon (rep) Sentripetalakselerasjon, baneakselerasjon (rep) Rotasjonsenergi E k Treghetsmoment I Kraftmoment τ Spinn (dreieimpuls):
DetaljerEKSAMEN I TFY4145 MEKANISK FYSIKK OG FY1001 MEKANISK FYSIKK Eksamensdato: Torsdag 11. desember 2008 Eksamenstid: 09:00-13:00
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk BOKMÅL Eksamensteksten består av 6 sider inklusiv denne frontsida EKSAMEN I TFY4145 MEKANISK FYSIKK OG FY1001 MEKANISK FYSIKK Eksamensdato:
DetaljerNewtons lover i én dimensjon (2)
Newtons lover i én dimensjon () 3.1.17 Innlevering av oblig 1: neste mandag, kl.14 Devilry åpner snart. Diskusjoner på Piazza: https://piazza.com/uio.no/spring17/fysmek111/home Gruble-gruppe i dag etter
DetaljerNewtons lover i én dimensjon (2)
Newtons lover i én dimensjon () 1..16 YS-MEK 111 1..16 1 Identifikasjon av kreftene: 1. Del problemet inn i system og omgivelser.. Tegn figur av objektet og alt som berører det. 3. Tegn en lukket kurve
DetaljerNewtons lover i én dimensjon (2)
Newtons lover i én dimensjon () 7.1.14 oblig #1: prosjekt 5. i boken innlevering: mandag, 3.feb. kl.14 papir: boks på ekspedisjonskontoret elektronisk: Fronter data verksted: onsdag 1 14 fredag 1 16 FYS-MEK
DetaljerLøsningsforslag. Eksamen i Fys-mek1110 våren !"!!!. Du kan se bort fra luftmotstand.
Side av 6 Løsningsforslag Eksamen i Fys-mek0 våren 0 Oppgave Tarzan hopper fra en klippe og griper en liane. Han hopper horisontalt ut fra klippen med hastighet ved tiden. Lianen har massen og lengden,
DetaljerFAG: Fysikk FYS118 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Kjetil Hals (linjedel)
UNIVERSITETET I AGDER Grimstad E K S A M E N S O P P G A V E : FAG: Fysikk FYS118 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Kjetil Hals (linjedel) Klasse(r): Dato: 22.05.18 Eksamenstid, fra-til: 09.00
DetaljerFAG: Fysikk FYS121 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Kjetil Hals (linjedel)
UNIVERSITETET I AGDER Grimstad E K S A M E N S O P P G A V E : FAG: Fysikk FYS121 LÆRER: Fysikk : Per Henrik Hogstad (fellesdel) Kjetil Hals (linjedel) Klasse(r): Dato: 22.05.18 Eksamenstid, fra-til: 09.00
Detaljerr+r TFY4104 Fysikk Eksamenstrening: Løsningsforslag
TFY4104 Fysikk Eksamenstrening: Løsningsforslag 1) I oljebransjen tilsvarer 1 fat ca 0.159 m 3. I går var prisen for WTI Crude Oil 97.44 US dollar pr fat. Hva er dette i norske kroner pr liter, når 1 NOK
Detaljera) Bruk de Broglies relasjoner for energi og bevegelsesmengde til å vise at et relativistisk graviton har dispersjonsrelasjonen ω(k) = c λ g
Oppgave Gravitasjonsbøger Gravitasjonsbøger be nyig oppdaget av LIGO-eksperimentet. Vi ska her anta at gravitasjon skydes en partikke, gjerne kat gravitonet, som har en masse m g. Under vi du få bruk for
DetaljerEksamen i FYS Oppgavesettet, inklusiv ark med formler, er på 7 sider, inkludert forside. FAKULTET FOR NATURVITENSKAP OG TEKNOLOGI
Eksamen i FYS-0100 Eksamen i : Fys-0100 Generell fysikk Eksamensdag : 16. desember, 2011 Tid for eksamen : kl. 9.00-13.00 Sted : Åsgårdveien 9 Hjelpemidler : K. Rottmann: Matematisk Formelsamling, O. Øgrim:
DetaljerNewtons lover i én dimensjon
Newtons lover i én dimensjon.01.014 Interessert å være studentrepresentant for YS-MEK kurset? ta kontakt med meg. YS-MEK 1110.01.014 1 Bok på bordet Gravitasjon virker på boken om den ligger på bordet
DetaljerOppgave 1: Blanda drops
Fysikkprøve-0402-f.nb Oppgave : Banda drops a) En avgrenset mengde oksygen-gass HO 2 L ar temperaturen T = 300 K, trykket p = 0 kpa og voum V =0,00 m 3. Beregn massen ti den avgrensede gassen. Vi bruker
DetaljerLØSNINGSFORSLAG EKSAMEN FYS120 VÅR 2017
LØSNINGSFORSLAG EKSAMEN FYS120 VÅR 2017 Oppgave 1 a) Bruker bevaring av bevegelsesmengde i - og y-retning og velger positiv -akse mot høyre og positiv y-akse oppover, og lar vinkelen være = 24. Dekomponerer
DetaljerArbeid og energi. Energibevaring.
Arbeid og energi. Energibevaring. Arbeid = dw = F ds Kinetisk energi E k = ½ m v 2 Effekt = arbeid/tid = P = dw /dt Arbeid på legeme øker E k : Potensiell energi E p (x,y,z) dw = de k (Tyngdefelt: E p
DetaljerLøsningsforslag til midtveiseksamen i FYS1000, 17/3 2016
Løsningsforslag til midtveiseksamen i FYS1000, 17/3 2016 Oppgave 1 Vi har v 0 =8,0 m/s, v = 0 og s = 11 m. Da blir a = v2 v 0 2 2s = 2, 9 m/s 2 Oppgave 2 Vi har v 0 = 5,0 m/s, v = 16 m/s, h = 37 m og m
DetaljerKrefter, Newtons lover, dreiemoment
Krefter, Newtons lover, dreiemoment Tor Nordam 13. september 2007 Krefter er vektorer En ting som beveger seg har en hastighet. Hastighet er en vektor, som vi vanligvis skriver v. Hastighetsvektoren har
DetaljerRotasjon: Translasjon: F = m dv/dt = m a. τ = I dω/dt = I α. τ = 0 => L = konstant (N1-rot) stivt legeme om sym.akse: ω = konst
Translasjon: Rotasjon: Bevegelsesmengde (linear momentum): p = m v Spinn (angular momentum): L = r m v L = I ω Stivt legeme om sym.akse N2-trans: F = dp/dt Stivt legeme (konst. m): F = m dv/dt = m a N2-rot
DetaljerEKSAMEN. EMNE: FYS 119 FAGLÆRER: Margrethe Wold. Klasser: FYS 119 Dato: 09. mai 2017 Eksamenstid: Antall sider (ink.
EKSAMEN EMNE: FYS 119 FAGLÆRER: Margrethe Wold MÅLFORM: Bokmål Klasser: FYS 119 Dato: 09. mai 2017 Eksamenstid: 09 00 14 00 Eksamensoppgaven består av følgende: Antall sider (ink. forside): 6 Antall oppgaver:
DetaljerKap Rotasjon av stive legemer
Kap. 9+10 Rotasjon av stive legemer Vi skal se på: Vinkelhastighet, vinkelakselerasjon (rask rekap) Sentripetalakselerasjon, baneakselerasjon (rask rekap) Rotasjonsenergi E k Treghetsmoment I Kraftmoment
DetaljerEKSAMEN. EMNE: FYS 120 FAGLÆRER: Margrethe Wold. Klasser: FYS 120 Dato: 09. mai 2017 Eksamenstid: Antall sider (ink.
EKSAMEN EMNE: FYS 120 FAGLÆRER: Margrethe Wold MÅLFORM: Bokmål Klasser: FYS 120 Dato: 09. mai 2017 Eksamenstid: 09 00 14 00 Eksamensoppgaven består av følgende: Antall sider (ink. forside): 7 Antall oppgaver:
DetaljerEksamensoppgave i TFY4145 MEKANISK FYSIKK FY1001 MEKANISK FYSIKK
Institutt for fysikk Eksamensoppgave i TFY4145 MEKANISK FYSIKK FY1001 MEKANISK FYSIKK Faglig kontakt under eksamen: Institutt for fysikk v/arne Mikkelsen, Tlf: 486 05 392 / 7359 3433 Eksamensdato: Mandag
Detaljer*6.6. Kraftmomentsetningen. Kan betraktes som "Newtons 2. lov for rotasjon".
6 otasjon Side 6-6 otasjon I dette kapitlet skal vi se på rotasjon av stive legemer Vi skal først definere noen grunnleggende størrelser, der du først og fremst må bli fortrolig med treghetsmoment Deretter
DetaljerUniversitetet i Agder Fakultet for helse- og idrettsvitenskap EKSAMEN. Time Is)
Universitetet i Agder Fakultet for helse- og idrettsvitenskap EKSAMEN Emnekode: IDR104 Emnenavn: BioII,del B Dato: 22 mai 2011 Varighet: 3 timer Antallsider inkl.forside 6 Tillatte hjelpemidler: Kalkulator.Formelsamlingi
DetaljerTFY4104 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten Obligatorisk numerikkøving. Innleveringsfrist: Søndag 13. november kl
TFY4104 Fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 2016. Obligatorisk numerikkøving. Innleveringsfrist: Søndag 13. november kl 23.9. Volleyball på kvartsirkel Kvalitativ beskrivelse φ f r+r N Mg R Vi er
DetaljerEksamen FY8104 Symmetri i fysikken Fredag 7. desember 2007 Løsninger
Eksamen FY8104 Symmetri i fysikken Fredag 7. desember 007 Løsninger 1a En konjugasjonskasse i SO(3 består av ae rotasjoner med en gitt rotasjonsvinke α og vikårig rotasjonsakse. En konjugasjonskasse i
DetaljerLøsningsforslag Fys-mek1110 V2012
Løsningsforslag Fys-mek1110 V01 Side 1 av 11 Oppgave 1 a) Et hjul ruller uten å skli bortover en flat, horisontal vei. Hjulet holder konstant hastighet. Tegn et frilegemediagram for hjulet. b) En lastebil
DetaljerNewtons lover i én dimensjon (2)
Newtons lover i én dimensjon () 0.0.015 oblig #1: innlevering: mandag, 9.feb. kl.1 papir: boks på ekspedisjonskontoret elektronisk: Devilry (ikke ennå åpen) YS-MEK 1110 0.0.015 1 Identifikasjon av kreftene:
DetaljerEKSAMENSOPPGA VE. Fagnr: FO 44JA Dato: Antall oppgaver:
Høgsko/l'n imm m Avdeling for ingeniørutdanning EKSAMENSOPPGA VE Fag: FYSIKK / TERMODYNAMIKK Gruppe(r) KA,3K Eksamensoppgaven består av Tillatte hjelpemidler: Antall sider inkl forside: 7 Fagnr: FO 44JA
DetaljerRF3100 Matematikk og fysikk Regneoppgaver 7 Løsningsforslag.
RF3100 Matematikk og fysikk Regneoppgaver 7 Løsningsforslag. NITH 11. oktober 013 Oppgave 1 Skissér kraftutvekslingen i følgende situasjoner: En mann som dytter en bil: (b) En traktor som trekker en kjerre
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. Eksamen i: FYS 0100 Generell fysikk Dato: Onsdag 26.feb 2014 Tid: Kl 09:00 13:00 Sted: Aud max.
EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS 0100 Generell fysikk Dato: Onsdag 26.feb 2014 Tid: Kl 09:00 13:00 Sted: Aud max. Tillatte hjelpemidler: Kalkulator med tomt dataminne Rottmann: Matematisk Formelsamling Oppgavesettet
DetaljerEKSAMENSOPPGAVE. To dobbeltsidige ark med notater. Stian Normann Anfinsen
Fakultet for naturvitenskap og teknologi EKSAMENSOPPGAVE Eksamen i: FYS-1001 Mekanikk Dato: Onsdag 28. februar 2018 Klokkeslett: 09:00 13:00 Sted: Administrasjonsbygget, 1. etg., rom B.154 Tillatte hjelpemidler:
DetaljerPermanentmagneter - av stål med konstant magnetisme. Elektromagneter- består av en spole som må tilkoples en spenning for å bli magnetiske.
1 5.1 GEERELL MAGETSME - MAGETFELT Det skies meom to typer magnetisme: Permanentmagneter - av stå med konstant magnetisme. Eektromagneter- består av en spoe som må tikopes en spenning for å bi magnetiske.
DetaljerNewtons lover i én dimensjon
Newtons lover i én dimensjon 6.01.017 YS-MEK 1110 6.01.017 1 Hva er kraft? Vi har en intuitivt idé om hva kraft er. Vi kan kvantifisere en kraft med elongasjon av en fjær. YS-MEK 1110 6.01.017 Bok på bordet
DetaljerStatikk og likevekt. Elastisitetsteori
Statikk og likevekt Elastisitetsteori.05.05 YS-MEK 0.05.05 man uke 0 3 forelesning: 8 5 elastisitetsteori gruppe: gravitasjon+likevekt innlev. oblig 0 forelesning: spes. relativitet gruppe: spes. relativitet
DetaljerAristoteles (300 f.kr): Kraft påkrevd for å opprettholde bevegelse. Dvs. selv UTEN friksjon må oksen må trekke med kraft S k
TFY4115 Fysikk Mekanikk: (kap.ref Young & Freedman) SI-systemet (kap. 1); Kinematikk (kap. 2+3). (Rekapitulasjon) Newtons lover (kap. 4+5) Energi, bevegelsesmengde, kollisjoner (kap. 6+7+8) Rotasjon, spinn
DetaljerLøsningsforslag til øving 4: Coulombs lov. Elektrisk felt. Magnetfelt.
Lørdagsverksted i fysikk. Institutt for fysikk, NTNU. Høsten 27. Veiledning: 29. september kl 12:15 15:. Løsningsforslag til øving 4: Coulombs lov. Elektrisk felt. Magnetfelt. Oppgave 1 a) C. Elektrisk
DetaljerEKSAMEN I TFY4145 MEKANISK FYSIKK OG FY1001 MEKANISK FYSIKK Eksamensdato: Torsdag 16. desember 2010 Eksamenstid: 09:00-13:00
Norges teknisk-naturvitenskapelige universitet Institutt for fysikk BOKÅL Eksamensteksten består av 6 sider inklusiv denne frontsida EKSAEN I TFY4145 EKANISK FYSIKK OG FY1001 EKANISK FYSIKK Eksamensdato:
Detaljer