EKSAMEN I TFY4250 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK og FY2045 Kvantefysikk Tirsdag 13. desember 2005 kl

Transkript

1 ENGLISH TEXT (and NORWEGIAN) Page 1 of 8 NORGES TEKNISK-NATURVITENSKAPELIGE UNIVERSITET Institutt for fysikk Faglig kontakt under eksamen: Ingjald Øverbø, tlf , eller EKSAMEN I TFY450 ATOM- OG MOLEKYLFYSIKK og FY045 Kvantefysikk Tirsdag 13. desember 005 kl Tillatte hjelpemidler: Godkjent kalkulator Rottmann: Matematisk formelsamling Øgrim & Lian: Størrelser og enheter i fysikk og teknikk, eller Lian og Angell: Fysiske størrelser og enheter The questions are given in English, and then in Norwegian, page 1 7 A sheet with expressions and formulae is attached (page 8) Sensuren faller i januar 006. ENGLISH TEXT Question 1 The figure shows a box with dimensions L x and L y = L z = L, which contains a particle with mass m. One of the walls of the box is a piston that can move, so that L x can vary. The potential is equal to zero inside the box and infinite outside. The energy eigenfunctions of the box can be written on the form ψ nx,n y,n z = A sin n xπx L x sin n yπy L sin n zπz L. If the piston moves slowly, a particle in the state ψ nx,ny,n z will keep its quantum numbers, while the wave function changes form, because L x changes.

2 Page of 8 a. Find the energy eigenvalue of the state ψ nx,ny,n z, expressed in terms of the quantum numbers n x, n y and n z. Assume that the particle is in the ground state, and show that the force on the piston from the particle is F x = h π. ml 3 x [Hint: If the piston moves an infinitesimal distance dl x, the particle will do an amount of work on the piston, at the expense of the particle energy.] b. Suppose now that the box contains 8 non-interacting spin- 1 particles with mass m, and that this many-particle system is in the ground state of this system, that is, has the lowest possible total energy. What is then the force from the 8 particles on the piston when L x = L? Question A particle with mass m is moving in a one-dimensional potential V (x), and is in a state described by the normalised wave function Ψ b (x, t) = ( ) { mω 1/4 exp mω [ x + 1 π h h b (1 + e iωt ) + i ht ]} bx e iωt, m where b is an arbitrary real parameter with dimension length. a. Show that i h Ψ b t = Ψ b [mω bx e iωt 1 mω b e iωt + 1 hω]. Then calculate Ψ b / x, and show that ˆKΨ b = Ψ b [ 1 mω (x b e iωt ) + 1 hω], where ˆK is the operator corresponding to the kinetic energy. b. Use these results, together with the time-dependent Schrödinger equation, to determine the potential V (x). For a special value of b, the wave function Ψ b (x, t) descibes a stationary state, namely the ground state of the potential V (x). Show this, and state what the special value of b is. Show that the probability density (as a function of x) has a Gaussian form also for all other values of b, and state what the average position x t is as a function of time.

3 Page 3 of 8 c. From the formula for Ψ b (x, t), you will probably realise that the uncertainty ( x) t is independent of both t and b, and consequently is the same as for the ground state. A simple way to calculate expectation values and uncertainties, for the special type of wave function Ψ b (x, t), is as follows: Show first that Ψ b (x, t) is an eigenfunction of the operator a mω h x + iˆp ( x mω = x + m hω h h mω ), x with the eigenvalue mω be iωt h α. Then use the formulae h x = mω (a + a ) and ˆp x = 1 hmω (a a ) i to calculate the expectation values x t and p x t. [Hint: ψ 1 a ψ dτ = (a ψ 1 ) ψ dτ.] Check the result for p x t using Ehrenfest s theorem. d. Show by similar calculations that the uncertainties x and p x for the state Ψ b (x, t) are time independent, and find x p x. [Hint: You will need the commutator relation aa a a = 1.] Question 3 In this Problem, we consider a system of two spin- 1 particles. We denote the spins of particle 1 and particle by S 1 and S, respectively. If both of the components S 1z and S z of the spins S 1 and S are measured separately, this spin system will be left in one of the following four states: χ + (1)χ + (), χ + (1)χ (), χ (1)χ + () and χ (1)χ (), defined by S iz χ ± (i) = ± 1 h χ ±(i), i = 1,. a. Another possibility is to measure the two observables S and S z, where S = S 1 + S is the sum of the two spins. State what the possible measured values are. After such a measurement of S and S z, one of the possible states of this spin system is given by the normalised state χ = 1 [χ + (1)χ () χ (1)χ + ()]. Show that this is an eigenstate of S and S z, and determine the eigenvalues. [Hint: See the formula sheet.]

4 Page 4 of 8 b. Suppose that the system is prepared in the state χ given above, by a measurement of S and S z, and suppose that S 1z then is measured. What is the probability to measure 1 S 1z = h, and in which state will the system be left after a measurement with this result? What is the result if one measures S z at the same time as one measures S 1z = 1 h? What is the expectation value S 1z and what is the uncertainty S 1z χ? for the state

5 Page 5 of 8 NORSK TEKST Oppgave 1 Figuren viser en boks med sidekanter L x og L y = L z = L, som inneholder en partikkel med masse m. Den ene veggen i boksen utgjøres av et bevegelig stempel, slik at L x kan varieres. Potensialet er lik null inne i boksen og uendelig utenfor. Energiegenfunksjonene i boksen kan skrives på formen ψ nx,n y,n z = A sin n xπx L x sin n yπy L sin n zπz L. Dersom stempelet beveger seg langsomt, vil en partikkel som befinner seg i en tilstand ψ nx,ny,n z fortsette å ha de samme kvantetallene, mens selve bølgefunksjonen endrer form i henhold til formelen ovenfor, fordi L x endrer seg. a. Finn energiegenverdien for tilstanden ψ nx,ny,n z, uttrykt ved bl.a kvantetallene n x, n y og n z. Anta at partikkelen befinner seg i grunntilstanden, og vis at kraften på stempelet fra partikkelen er F x = h π. ml 3 x [Hint: Ved en infinitesimal bevegelse dl x av stempelet utfører kraften et arbeid på stempelet som går på bekostning av energien til partikkelen.] b. Anta nå at boksen inneholder 8 ikke-vekselvirkende spinn- 1 -partikler med masse m, og at dette mangepartikkelsystemet befinner seg i grunntilstanden for dette systemet, dvs har så lav total energi som mulig. Hva er kraften fra de 8 partiklene på stempelet når L x = L?

6 Page 6 of 8 Oppgave En partikkel med masse m beveger seg i et éndimensjonalt potensial V (x), og befinner seg i en tilstand beskrevet ved den normerte bølgefunksjonen Ψ b (x, t) = ( ) { mω 1/4 exp mω [ x + 1 π h h b (1 + e iωt ) + i ht ]} bx e iωt, m der b er en vilkårlig reell parameter med dimensjon lengde. a. Vis at i h Ψ b = Ψ b [mω bx e iωt 1 t mω b e iωt + hω] 1. Regn videre ut Ψ b / x, og vis at ˆKΨ b = Ψ b [ 1 mω (x b e iωt ) + 1 hω], der ˆK er operatoren for kinetisk energi. b. Bruk disse resultatene, sammen med den tidsavhengige Schrödingerligningen, til å bestemme potensialet V (x). For en viss verdi av b beskriver den oppgitte bølgefunksjonen en stasjonær tilstand, nemlig grunntilstanden for potensialet V (x). Påvis dette, og angi den nevnte b-verdien. Vis at sannsynlighetstettheten (som funksjon av x) har Gauss-form også for andre verdier av b enn den nevnte spesialverdien, og angi tyngdepunktet x t av sannsynlighetsfordelingen som funksjon av tiden. c. Fra formelen for Ψ b (x, t) innser du kanskje at usikkerheten ( x) t er uavhengig både av t og b, og følgelig er den samme som for grunntilstanden. En enkel måte å beregne forventningsverdier og usikkerheter på, for denne spesielle typen bølgefunksjon Ψ b (x, t), er som følger: Vis først at Ψ b (x, t) er en egenfunksjon til operatoren a mω h x + iˆp ( x mω = x + m hω h h mω ), x med egenverdien mω be iωt h α. Bruk så formlene h x = mω (a + a ) og ˆp x = 1 hmω (a a ) i til å beregne forventningsverdiene x t og p x t. [Hint: ψ 1 a ψ dτ = (a ψ 1 ) ψ dτ.] Kontrollér resultatet for p x t vha Ehrenfests teorem.

7 Page 7 of 8 d. Vis ved tilsvarende beregninger at usikkerhetene x og p x for tilstanden Ψ b (x, t) er tidsuavhengige, og finn x p x. [Hint: Du får bruk for kommutator-relasjonen aa a a = 1.] Oppgave 3 I denne oppgaven betraktes et system som består av to spinn- 1 -partikler. Spinnene til partikkel 1 og partikkel kan vi kalle henholdsvis S 1 og S. Hvis begge komponentene S 1z og S z måles separat, vil dette spinnsystemet etterlates i én av de fire tilstandene χ + (1)χ + (), χ + (1)χ (), χ (1)χ + () og χ (1)χ (), definert ved at S iz χ ± (i) = ± 1 h χ ±(i), i = 1,. a. En annen mulighet er å måle de to observablene S og S z, der S = S 1 + S er summen av de to spinnene. Angi de mulige måleverdiene. Etter en slik måling av S og S z er én av de mulige tilstandene for dette spinnsystemet gitt ved den normerte tilstanden χ = 1 [χ + (1)χ () χ (1)χ + ()]. Vis at denne er en egentilstand til S og S z, og bestem egenverdiene. [Hint: Se hjelpeformlene på formelarket.] b. Anta at systemet er preparert i tilstanden χ gitt ovenfor, ved en måling av S og S z, 1 og at en så måler S 1z. Hva er da sannsynligheten for å måle S 1z = h, og hvilken tilstand havner systemet i etter en måling med dette resultatet? Hva blir resultatet dersom en måler S z samtidig med at en måler S 1z = 1 h? Hva er forventningsverdien S 1z og usikkerheten S 1z i tilstanden χ?

8 Page 8 of 8 Attachment: Formulae and expressions Some of the formulae below may turn out to be useful. Harmonic oscillator The energy eigenfunctions for the potential V = 1 mω x ( < x < ) satisfy the eigenvalue equation [ h ] m x + 1 mω x (n + 1) hω ψ n (x) = 0, n = 0, 1,,..., with solutions on the form ψ n (x) = Ehrenfest s teorem ( ) mω 1/4 1 / h π h n n! e mωx H n (ξ), ξ = H 0 (ξ) = 1, H 1 (ξ) = ξ, H (ξ) = 4ξ,. x h/mω ; d dt r = 1 m p ; d p = V (r). dt Angular momentum Ĵ j, m = h j(j + 1) j, m, Ĵ z j, m = hm j, m ; Ĵ ± = Ĵx ± iĵy, Ĵ = Ĵ z + hĵz + Ĵ Ĵ+, Ĵ = Ĵ z hĵz + Ĵ+Ĵ ; Ĵ ± j, m = h (j m)(j + 1 ± m) j, m ± 1. Some formulae e iβ = cos β + i sin β; cos β = cos β sin β = cos β 1 = 1 sin β; e z = e Re(z).