t 2 = 0. Likninga beskriver mange former for vibrasjoner, blandt annet lyd. z 2 1 c 2 2 u

Størrelse: px

Begynne med side:

Download "t 2 = 0. Likninga beskriver mange former for vibrasjoner, blandt annet lyd. z 2 1 c 2 2 u"

Ingebjørg Gulbrandsen
4 år siden
Visninger:

1 Bølgelikninga Fant for vibrerende streng med faste endepunkter Randbetingelsene og initialverdiene 2 u x 1 2 u 2 c 2 t = 0. 2 gir entydig løsning. u(0, t = 0 u(l, t = 0 u(x, 0 = f(x u (x, 0 = g(x t Likninga beskriver mange former for vibrasjoner, blandt annet lyd. I 3d vil den være Vi skriver 2 u x u y u z 2 1 c 2 2 u t 2 = 0. 2 u 1 c 2 2 u t 2 = 0. 1 varslot@math.ntnu.no

2 Separasjon av variabler Ønsker å løse bølgelikninga for vibrerende streng. Anta løsning på formen Sette inn i likninga Lage to separate likninger Løse for F (x u(x, t = F (xg(t F (xg(t 1 c 2F (x G(t = 0 F (x F (x = 1 c 2 G(t G(t = k F (x = c 1 e kx + c 2 e kx Tilpasse randbetingelsene gir at k = ( πn 2 L < 0 ( πn F (x = sin L x Løse for G(t G(x = a cos ( cπn ( cπn L t + b sin L t Vi har altså en løsning [ ( cπn ( cπn ] ( πn u n (x, t = a n cos L t + b n sin L t sin L x 2 varslot@math.ntnu.no

3 Vi observerer at summen av slike løsninger også tilfredsstiller randbetingelsene. Bruker superposisjonsprinsippet til å lage en generell løsning u(x, t = u n (x, t Tilpasser initsialbetingelsene u(x, 0 = u n (x, 0 = u t (x, 0 = = ( πn a n sin L x = f(x u n (x, 0 t cπn L b n sin ( πn L x = g(x Vi finner a n og b n fra Fourierkoeffisientene til odde periodiske utviklingen av f(x og g(x. a n = 2 2 ( πn f(x sin L 0 L x cπn dx, L b n = 2 2 ( πn g(x sin L 0 L x dx Løsningen er gitt ved u(x, t = [ a n cos ( cπn ( cπn ] ( πn L t + b n sin L t sin L x 3 varslot@math.ntnu.no

4 Eksempel Finn løsningen av med betingelser 2 u x = 1 2 u 2 c 2 t 2 u(0, t = 0, u(x, 0 = sin 3 x u(π, t = 0, u t (x, 0 = 0 Løsning: Ved separasjon av variabler finner vi at u(x, t = [a n cos (cnt + b n sin (cnt] sin (nx Vi kan bruke at 2 sin a cos b = sin(a + b + sin(a b til å skrive sin 3 x = sin x ( 1 cos 2 x = sin x (sin x cos x cos x = sin x 1 2 sin 2x cos x = sin x 1 4 sin 3x 1 4 sin x = 3 4 sin x 1 sin 3x 4 4 varslot@math.ntnu.no

5 Videre er Altså vil u(x, 0 = a n sin (nx = sin 3 x = 3 4 sin x 1 sin 3x 4 u t (x, 0 = cnb n sin (nx = 0 3 4, n = 1 a n = 1 4, n = 3 b n = 0 0, ellers og løsningen er u(x, t = 3 4 cos (ct sin x 1 cos (3ct sin (3x 4 = 3 8 [sin (x + ct + sin (x ct] 1 [sin 3 (x + ct + sin 3 (x ct] 8 = 1 { sin (x + ct 1 } sin 3 (x + ct { sin (x ct 1 } sin 3 (x ct 4 = 1 [ sin 3 (x + ct + sin 3 (x ct ] 2 5 varslot@math.ntnu.no

6 11.4 D Alamberts løsning Generell løsning av bølgelikninga er u(x, t = Φ(x + ct + Ψ(x ct (vises i boka ved substitusjon Det gir at u t (x, t = cφ (x + ct cψ (x ct La u(x, 0 = f(x og u t (x, 0 = g(x, dvs Φ(x + Ψ(x = f(x cφ (x cψ (x = g(x. Vi finner x 0 Φ (x Ψ (x = 1 c g(x Φ (s Ψ (sds = 1 c Φ(x Ψ(x = 1 c x 0 x 0 g(sds g(sds. Dette gir to likninger og to ukjente for Φ og Ψ. Løser ut og finner Φ(x + Ψ(x = f(x Φ(x Ψ(x = 1 c x 0 g(sds 6 varslot@math.ntnu.no

7 som gir Altså Φ(x = 1 2 f(x + 1 2c Ψ(x = 1 2 f(x 1 2c = 1 2 f(x + 1 2c x 0 x 0 0 x g(sds g(sds g(sds u(x, t = Φ(x + ct + Ψ(x ct = 1 [f(x + ct + f(x ct] c x+ct Generell løsning er derfor gitt ved 0 g(sds + 1 2c 0 x ct u(x, t = 1 2 [f(x + ct + f(x ct] + 1 2c g(sds. x+ct x ct g(sds Vi trenger altså ikke separasjon av variabler for bølgelikningen i 1D. Men: separasjon av variabler er en generell teknikk som fungerer på mange andre problemer (IKKE ALLTID!. 7 varslot@math.ntnu.no

8 11.5 Varmelikninga Temperaturen u som funksjon av x og t u t = u c2 2 x 2 c 2 = K σρ termisk diffusivitet K varmeledningsevne σ spesifikk varmekapasitet ρ tetthet Betrakt en stav der temperatoren holdes konstant på hver ende: u(0, t = 0, u(l, t = 0 Forsøker separasjon av variabler: Anta u(x, t = F (xg(t u(x, 0 = f(x Innsatt i PDL gir dette to likninger Vi løser for F (x F (xġ(t = c2 F (xg(t 1 Ġ(t c 2 G(t = F (x F (x = k F kf = 0 F (x = c 1 e kx + c 2 e kx 8 varslot@math.ntnu.no

9 Ransbetingelsene tilfredsstilles for u(x, t ved F (0 = 0, F (L = 0. Krever at k = p 2 < 0, dvs F (x = a cos px + b sin px F (0 = a = 0 F (L = b sin pl = 0 slik at p = nπ/l. Vi løser for G(t Ġ + (ncπ/l 2 G = 0 G(t = c 3 e (ncπ/l2 t Løsning som tilfredsstiller randbetingelsene ( nπ u n (x, t = b n sin L x e (ncπ/l2t. Generell løsning som tilfredsstiller randkrav er ( nπ u(x, t = b n sin L x u(x, 0 = e (ncπ/l2 t ( nπ b n sin L x = f(x. 9 varslot@math.ntnu.no

10 Eksempel: La u(x, t tilfredsstille u t = u xx med rand- og initsialbetingelser u(0, t = 0, u(1, t = 1, u(x, 0 = 0 Finn u(x, t. 10 varslot@math.ntnu.no

Like dokumenter

TMA4120 Matte 4k Høst 2012

TMA4120 Matte 4k Høst 2012 TMA Matte k Høst Norges teknisknaturvitenskapelige universitet Institutt for matematiske fag Løsningsforslag Øving 5 Løsningsforslag til oppgaver fra Kreyzig utgave :..a Skal vise at u(x, t = v(x + ct